Дифракция - плоская волна
Cтраница 3
Используя полученные выше формулы, легко вычислить распределение освещенности при дифракции плоской волны на прямоугольном отверстии шириной b и высотой а. Напомним, что при расчете освещенности дифракционной картины от бесконечно длинной щели все элементы вдоль оси У считались некогерентными источниками и создаваемые ими освещенности просто складывались. Очевидно, что в случае дифракции плоской волны на прямоугольном отверстии так делать нельзя. [31]
Отметим прежде всего, что в рассмотренной только что задаче о дифракции плоской волны число k является данным ( оно определяется частотой падающей волны to), тогда как в задаче колебания мембраны оно определялось из предельных условий. [32]
Множитель ( sinu / u) 2 характеризует распределение интенсивности в результате дифракции плоской волны на каждой щели, а множитель ( sinNd / sinS) 2 учитывает интерференцию между пучками, исходящими от всех щелей. Множитель / о определяет интенсивность света, излучаемого в направлении ср 0 которая зависит от потока энергии, падающего на решетку света. [33]
Ланная глава посвящена, по существу, только одной задаче - рассмотрению дифракции плоской волны на импедансной сфере с произвольно изменяющимся во времени радиусом. [34]
Следует отметить, что рассмотренная задача, по существу, является задачей о дифракции плоских волн на движущемся угловом закреплении, поскольку на достаточном удалении от вершины падающую волну с большой точностью можно считать плоской. [35]
Лэмом была опубликована статья [64], в которой предлагался сходный путь описания процесса дифракции плоской волны на равномерно расширяющейся идеально проводящей сфере, причем анализ решения проводился только для случая малых ( нерелятивистских) скоростей расширения. [36]
Теперь с помощью спирали Корню легко получить распределение интенсивности вблизи края геометрической тени при дифракции плоской волны на прямолинейном крае экрана. Q совпадает с О и колебание изображается вектором OF, равным половине вектора FF, сопоставляемого колебанию при полностью открытой волновой поверхности. [37]
Можно показать, что условие Вульфа - Брэгга вытекает как следствие из общих соотношений для дифракции плоских волн на пространственных решетках. [38]
Смысл этих названий станет ясным после того, как мы сравним задачу рассеяния с задачей дифракции плоских волн на. [39]
Достаточно применить лишь другие выражения для дифракционных коэффициентов, как это было предложено Зоммерфельдом при решении канонической задачи о дифракции плоской волны на полуплоскости. [40]
Существует два метода описания взаимодействия света с шероховатой поверхностью: первый ( более строгий) состоит в математическом исследовании дифракции плоских волн на шероховатой поверхности, во втором неровная поверхность заменяется совокупностью статистически распределенных ( по ориентации) микроплощадок 8 каждая из которых отражает по закону зеркального отражения. [41]
Каждый отдельный электрон ведет себя как целая частица, и лишь вероятность направления его полета подчиняется правилам, аналогичным правилам дифракции плоской волны на щели. Считая, что число электронов в некоторой области пространства пропорционально квадрату амплитуды волны ( вспомним, что в обычной волне плотность энергии также пропорциональна квадрату амплитуды), можно не только объяснить дифракционные эксперименты с электронами, но и количественно описать их. [42]
Следуя [171], имеет смысл подбирать параметры данного резонатора так, чтобы через отверстие справа налево проходил только центральный максимум картины дифракции плоской волны, падающей на это же отверстие слева. [44]
 |
Фотографическое получение зонной пластинки. [45] |
Страницы: 1 2 3 4