Cтраница 2
Изложенный вывод неприменим непосредственно при сс со2 со, поскольку соотношения Мэнли - Роу сводятся при этом к одному лишь сохранению полной энергии. [16]
Изложенный вывод формулы ( 46) геометрически нагляден, однако он не является достаточно строгим и не дает оценки погрешности, допускаемой этой формулой. [17]
Изложенный вывод теоремы не был связан с выбором системы осей координат. [18]
Изложенный вывод основного уравнения сделан в предположении отсутствия боковой утечки масла. При этом заметно усложняется математическая трактовка вопроса. Однако конечные формулы для расчета подпятников и подшипников, выведенные в предположении одноразмерного течения смазки, можно привести к абсолютно тождественному виду с формулами, получаемыми при рассмотрении двухразмерного течения смазки, введя в окончательных выражениях коэффициенты, позволяющие учесть боковое растекание смазки. Поэтому приводимые в дальнейшем выводы базируются на представлении одноразмерного течения, а расчетные формулы имеют соответствующие поправочные коэффициенты. [19]
Изложенный вывод основного уравнения переноса позволяет глубже понять физический смысл эффективных движущих сил миграции частиц в твердых телах. Из рассмотренных градиентов потенциалов полей только напряженность электростатического поля создает кулоновскую силу - 7KVcp, непосредственно действующую на заряженную частицу. Действие градиента химического потенциала имеет статистический характер и проявляется путем увеличения вероятностей прыжков атомов в одном направлении за счет градиента концентрации как самих атомов, так и вакансий. При этом поток частиц направлен в сторону уменьшения их концентрации и увеличения концентрации вакансий. Температурное поле оказывает аналогичное действие, увеличивая вероятность прыжков в более горячей области кристалла за счет более интенсивных флуктуации тепловых колебаний кристаллической решетки. Соответствующий поток частиц направлен в сторону понижения температуры. [20]
Чтобы изложенный вывод был правилен, необходимо предположить, что параметр а велик по сравнению с постоянной решетки. [21]
Из изложенных выводов видно, что законы Коновалова и законы Вревского образуют две самостоятельные группы. [22]
Для изложенного вывода уравнения (10.12) существенно предположение, что влияние R на поверхность потенциальной энергии определяется изменением только одного параметра, причем его изменение достаточно мало. Это предположение, как отмечалось выше, допустимо для ряда реакций RB R R BR, в котором радикалы R:::: У7 различаются между собой только природой У. В меньшей степени указанное предположение допустимо для ряда, в котором радикалы R различаются природой атома Z или в котором изменяется природа атома В, поскольку при этом изменения параметра % не могут быть достаточно малы. Из вывода следует также, что соотношение (10.12) не может выполняться для ряда реакций, в котором варьируют два компонента ( например, R и В, или R и R) или в котором некоторые его члены имеют настолько разветвленный заместитель Y, что возникает непосредственное сильное взаимодействие ( например, сте-рическое отталкивание) между В и Y. При этих условиях в общем случае изменение потенциальной поверхности определяется изменением более чем одного параметра. [23]
Из изложенного вывода второго закона Вревского видно, что указанный закон справедлив для таких состояний растворов, которые далеки от критического состояния. [24]
В изложенном выводе мы частично следовали Я. [25]
В изложенном выводе существен только тот факт, что диаграмма рассекается на две части путем пересечения всего двух линий. Поэтому сформулированное правило остается в силе и для диаграмм, составленных из любых двух блоков, соединенных двумя ( электронными или фотонными) линиями. [26]
В изложенном выводе существен только тот факт, что диаграмма рассекается на две части путем пересечения всего двух линий. Поэтому сформулированное правило остается в силе и для диаграмм, составленных из любых двух блоков, соединенных двумя ( электронными или фотонными) линиями. Интеграл, вычисленный путем замены (115.9), определит при этом тот вклад в мнимую часть диаграммы, который в методе соотношения унитарности связан с соответствующим двухчастичным промежуточным состоянием. [27]
В изложенном выводе остается в стороне второе из обычных термодинамических неравенств - условие положительности теплоемкости. [28]
В изложенном выводе зависимости коэффициента трансформации от параметров трансформатора не учитываются распределенные емкости вторичной его цепи, влияние которых начинает сказываться при измерениях на более высоких частотах. Чем выше коэффициент трансформации, а следовательно, чем больше витков во вторичной обмотке, тем ниже частота измеряемого тока, при которой влиянием этих емкостей уже нельзя пренебречь. [29]
Только что изложенный вывод основан на некоторых не безупречных положениях. Пожалуй, наиболее серьезным дефектом является предположение, что плотность жидкости внутри самого поверхностного слоя постоянна. [30]