Cтраница 1
Проведенный вывод показывает, что уравнение (1.4) характеризует не полное равновесие фаз, а механическое равновесие на линии смачивания. [1]
Формула (10.9) в проведенном выводе была вспомогательной, однако она имеет и большое самостоятельное значение. [2]
Формула (10.9) в проведенном выводе была вспомогательной, однако она имеет и большое самостоятельное значение. Ее можно трактовать как закон Гука при изгибе, поскольку она связывает деформацию ( кривизну нейтрального слоя 1 / р) с действующим в сечении моментом. [3]
Формула (10.9) в проведенном выводе была вспомогательной, однако она имеет и большое самостоятельное значение. [4]
Физический смысл соображений, положенных в основу проведенного вывода, состоит в следующем. [5]
Результат, полученный в предыдущем параграфе, можно улучшить, хотя проведенный вывод, казалось бы, опирается на столь точные оценки, что не остается уже места для дальнейшего уточнения. [6]
Совместно уравнения (14.13) - (14.15) выражают необходимые и достаточные условия гетерогенного равновесия при подвижных границах фаз, содержащих общие и подвижные компоненты. Проведенный вывод фактически лишь подтверждает эти общие представления о термодинамическом равновесии. [7]
Поскольку функции р ( Е) и р ( Е, Ео, Et определяются в основном характеристиками спектров активной и активированной молекул, частотный фактор, очевидно, также определяется ими. Из проведенного вывода ясно, что рассмотренная теория не учитывает неадиабатических и туннельных переходов. [8]
Это и есть первая пара уравнений Максвелла. Как видно из проведенного вывода, это не столько уравнение движения, сколько своеобразное условие интегрируемости - если быть совсем точным, это есть условие того, что антисимметричный тензор поля Fib может быть представлен в виде ( 42) 4-ротора некоторого 4-вектора. [9]
Действительно, представим себе, что при проведенном выводе не учтено соответствующее число dN m вынужденных переходов. Учет вынужденного излучения приводит к формуле Планка, отлично согласующейся с опытом во всем оптическом диапазоне. [10]
Оно было справедливо в пределах пропорциональности материала, следовательно, полученная формула будет действительна только в тех случаях, когда напряжения при критической нагрузке не превосходят предела пропорциональности. Если внимательно просмотреть проведенный вывод формулы Эйлера, то можно отметить некоторые особенности. [11]
В предыдущей главе в квазиклассическом приближении были найдены квантовомеханический пропагатор, функция Грина и плотность состояний. Сейчас мы приступим к обсуждению полученных результатов. В частности, будут рассмотрены основные следствия формулы следа Гутцвиллера. Понимание основополагающих идей, связанных с применением теории периодических орбит, доступно и читателям, не являющимся специалистами в данной области. Поэтому знакомство с деталями ранее проведенного вывода при изучении материала настоящей главы не является необходимым. [12]