Краевая дифракция
Cтраница 1
Краевая дифракция все же удерживает поле менее эффективно, чем каустика, поэтому дифракционные потери всех типов колебаний при переходе от конфокального резонатора к плоскому ( или концентрическому) монотонно растут. [1]
 |
К определению эквивалентного числа Френеля в неустойчивом резонаторе. [2] |
О представляет собой волну, возникающую за счет краевой дифракции. Следуя процедуре, предложенной Хорвицем [42] для прямоугольных зеркал, определим последовательность волн Fn краевой дифракции, получаемых подстановкой волны Fn l в правую часть уравнения (7.18.3) с последующим вычитанием вклада волны Fn l в краевую дифракцию. [3]
И здесь учет интерференционных эффектов приводит к тому, что рассеянное краевой дифракцией внутрь резонатора излучение оказывается распределенным уже не по всем, а по ряду дискретных направлений, одно из которых соответствует отраженной от края волне, остальные - трансформированным волнам. [4]
Разрешающая способность метода определяется в основном величиной зерна эмульсии, однако ее ограничивают и такие явления, как краевая дифракция вокруг деталей изображения или размытие изображения из-за фотоэлектронов. Разрешение более жесткого излучения составляет несколько микронов. [5]
Геометрическое рассмотрение было подкреплено в [198] очень важным соображением о том, что именно при больших потерях влияние краевой дифракции может оказаться ослабленным и строгое решение будет мало отличаться от геометрического. Дело в том, что хотя периферийная часть светового пучка сильно возмущается дифракцией, благодаря значительному расширению сечения пучка по прохождении резонатора она затем проходит мимо зеркал, и распределение поля на них искажается мало. [6]
При рассмотрении неустойчивых резонаторов в § 2.5 мы уже сталкивались с тем, что даже чрезвычайно слабая сходящаяся волна, порожденная краевой дифракцией, существенно сказывается на свойствах неустойчивых резонаторов. Волны, образованные за счет остаточного отражения от поверхностей раздела, неизмеримо интенсивнее и приводят, если они являются сходящимися, прямо-таки к гибельным с точки зрения угловой расходимости последствиям. [7]
В заключение отметим, что угловой селектор не пропускает свет, рассеянный на большие углы не только микронеоднородностями среды, но и за счет краевой дифракции. [8]
Уже упоминалось о том, что Сигмен в своей первой статье о неустойчивых резонаторах [198] высказал весьма интересное соображение по поводу краевых эффектов в них. Он указал, что при больших потерях краевая дифракция должна влиять, видимо, только на периферийную часть пучка, сразу выходящую из резонатора. Отсюда следует, что ни распределение поля на зеркалах ( или, при одностороннем выводе, на выходном зеркале), ни величина потерь не должны заметно зависеть от краевых эффектов; аналогичный вывод о свойствах неустойчивых резонаторов с большими потерями можно найти также у Вайнштейна ( [80], задача № 8 к гл. После рассмотрения варианта с гауссовыми зеркалами тем более трудно ожидать, что переход к обычным зеркалам может существенно сказаться на спектре собственных значений. [9]
 |
К определению эквивалентного числа Френеля в неустойчивом резонаторе. [10] |
О представляет собой волну, возникающую за счет краевой дифракции. Следуя процедуре, предложенной Хорвицем [42] для прямоугольных зеркал, определим последовательность волн Fn краевой дифракции, получаемых подстановкой волны Fn l в правую часть уравнения (7.18.3) с последующим вычитанием вклада волны Fn l в краевую дифракцию. [11]
Из сопоставления рис. 2.13 и 2.28 видно, что в случае неустойчивых резонаторов при падении на край расходящейся волны отраженная от него и есть сходящаяся. Как и в плоском резонаторе, она оказывается выделенной по отношению к другим волнам, порожденным краевой дифракцией, однако играет уже не столь исключительную роль. Если в плоском резонаторе отраженная волна была самой близкой по направлению распространения к исходной и поэтому обладала самой большой интенсивностью среди рассеянных, то здесь имеются трансформированные, отклоненные от исходной не только на большие, но и на меньшие углы. Следует еще иметь в виду, что при больших в угловой спектр дискретных направлений вп вообще сгущается, поэтому ближайшие к отраженной трансформированные волны очень сходны с ней и почти столь же долго блуждают по резонатору. [12]
Однако переход в область неустойчивости должен, казалось бы, сопровождаться и весьма нежелательными явлениями, в первую очередь повышением порога генерации ( за счет резкого роста потерь) и соответствующим снижением выходной мощности. Кроме того, численные расчеты показали, что из-за роста амплитуды поля на краю резонатора и усиления краевой дифракции распределение поля в резонаторах со слабо выпуклыми зеркалами намного более изрезано, чем в плоских. Что происходит с распределением поля при увеличении кривизны выпуклых зеркал, было неясно; по аналогии с плоским разъюстированным резонатором ( § 3.2) казалось, что оно должно становиться совсем неблагоприятным. [13]
 |
Примеры резонаторов с зеркалами видоизменной фирмы. [14] |
Правда, на первый взгляд может показаться, что аналогичный эффект достигается простым диафрагмированием или уменьшением зеркал устойчивого резонатора. Однако тогда, как мы видели в § 2.3, поле мод высокого порядка начинает удерживаться внутри резонатора краевой дифракцией. [15]
Страницы: 1 2