Cтраница 1
Выводы предыдущего параграфа, которые относятся к несжимаемой жидкости, далеко не всегда можно применять к покоящемуся газу и, в частности, к воздушной среде. Поэтому мы рассмотрим отдельно равновесие сжимаемой жидкости. [1]
Выводы предыдущего параграфа нами были сделаны в предположении, что коэфициент истечения ц и скорость в щели У постоянны. В действительности коэфициент ц изменяется в зависимости от высоты подъема клапана. [2]
Выводы предыдущего параграфа сохраняют свою законность лишь по отношению к металлам идеальной частоты. Свойства любой точки поверхности такого металла остаются совершенно одинаковыми. Вполне очевидно, что такую поверхность практически удается получить лишь в чрезвычайно редких случаях - у металлов, свободных от посторонних примесей. Но и при таких условиях вследствие кристаллической структуры металлов различные грани кристаллитов, выходящие на поверхность, могут обладать различающимися свойствами. В свою очередь, это может привести к дифференциации поверхности на участки с несколько пониженным или, напротив, повышенным значением потенциала. [3]
Выводы предыдущего параграфа и закон Кюри позволяют получить общее выражение для минимального числа спинов в образце. [4]
Все выводы предыдущего параграфа справедливы при предположении, что источник внешнего воздействия на систему обладает бесконечно большой мощностью. [5]
Таким образом, выводы предыдущего параграфа в данном случае несправедливы и, стало быть, условия теорем предыдущего параграфа нарушены. [6]
Имеется несколько пунктов, по которым выводы предыдущего параграфа могут быть сопоставлены с экспериментальными данными в дополнение к проверке уравнения, описывающего поведение системы, когда порядок реакций является промежуточным между половинным и первым. [7]
Относительное движение является в этом случае эпициклическим; все выводы предыдущего параграфа, в частности и те, которые относятся к сопряженным профилям, находят себе здесь применение. [8]
Это противоречие, однако, устраняется, если вспомнить выводы предыдущего параграфа, в котором было показано, что для разряда иона хлора более вероятен не безбарьерный, а квази-безбарьерный процесс. В первой фазе элементарного акта квазибезбарьерного процесса получается адсорбированный атом хлора не в равновесном положении, а в состоянии растянутой связи. Следовательно, он обладает избыточной энергией, и энергия активации квазибезбарьерного разряда представляет собой не равновесную теплоту элементарного акта, а теплоту процесса образования адсорбированного атома в этом возбужденном состоянии. Соответственно рассчитанная выше энергия связи больше равновесной величины на величину энергии, необходимую для растяжения связи. Точно рассчитать эту энергию мы не можем, но е порядок можно оценить. Если же учесть, что энергия связи С1 - С1 равна 57 ккал / молъ, а для интересующей нас адсорбционной связи С - С1 она не превышает - 40 ккал / молъ, то энергия растяжения составит примерно 21 ккал / молъ. [9]
Однако некоторые фотоэлектрические преобразователи имеют нелинейные световые характеристики ( иконоскоп, види-кон и др.), и может показаться, что выводы предыдущих параграфов имеют ограниченное значение. [10]
Первые два этапа протекают так же, как и в машине с одним исполнительным органом, и на них распространяются все выводы предыдущего параграфа. Четвертый этап в реальных машинах благодаря высокой жесткости трансмиссий весьма непродолжителен и, не делая существенной ошибки, его можно не учитывать. [11]
Если мы теперь перейдем к рассмотрению явления устойчивости плоской формы изгиба двутавровой балки, то мы можем почти буквально слово в слово повторить выводы предыдущего параграфа. То, что теперь форма поперечного сечения другая, это на уравнении упругой линии ( 34) не отражается, если только вместо / t подставить наименьший момент инерции всего сечения двутавровой балки. [12]
Так как на практик мы можем сообщать мерам и часам лишь незначительную скорость цвпжсшиг по сравнению со скоростью света с, к едва ли выводы предыдущего параграфа могли бы быть непосредственно сравниваемы с действительностью. Но в виду того, что, с другой стороны, РЫВОДЫ эти должны представляться читателю совершенно необычайными, л хочу извлечь из теории другое ее следствие, которое легко может быть выведено из предшествующего изложения и которое блестяще подтверждено-опытом. [13]
Теперь мы обратимся к исключительным случаям, при которых вследствие особенностей формы тела закон сложения действия внешних сил даже при отсутствии собственных напряжений не выполняется, ввиду чего отпадают и все выводы предыдущего параграфа, основанные на этом предположении. Для наглядности мы рассмотрим пример, на котором легче всего объяснить сущность дела. [14]
Обобщающие выводы предыдущего параграфа позволяют сформулировать основные требования к условиям нормальной эксплуатации счетчиков объемного типа. Эти условия должны быть такими, чтобы обеспечивалась их длительная и безотказная по точности работоспособность. Вследствие этого максимальную нагрузку на счетчик ( максимальный рабочий расход) ограничивают предельно допустимым перепадом давлений, обычно принимаемым равным 0 03 - 0 1 кгс / смг. При больших перепадах давлений будут быстро изнашиваться детали счетчика, преждевременно увеличиваться зазоры между рабочим органом и камерой, а следовательно уменьшаться точность измерений. [15]