Последующее выводы

Cтраница 3

Это условие является основным допущением расчета и от того, насколько оно отражает реальную картину, зависят все последующие выводы. [31]

Либ-би полагает, что именно это значение обменного интеграла можно было бы применять как некоторую среднюю величину для З - электронов, но последующие выводы автора, видимо, не зависят решающим образом от вида выбранной волновой функции. [32]

Тогда Q - p / &, где & - ( Y-1) / ( Y 1) но в качестве поперечного размера для оценки порядка производных следует взять 8 krL, что не изменит последующие выводы в главном. Для реальных условий обтекания тонкого тела возрастание плотности за скачком вряд ли может быть достаточно большим для успешного применения теории тонкого сжатого слоя. [33]

Если точка Р имеет координаты ( а, Ь), то С может и не быть касательной к S, но в этом случае очевидно, что С S не остается ниже L - , так что последующие выводы остаются в силе. [34]

Для простоты будем считать его сосредоточенным в точке х - 0, где поместим также и начало координат. Все последующие выводы справедливы и для распределенного источника. В последнем случае начало координат следует располагать в начале участка газовыделения, считая по струе, а под интенсивностью источника q следует понимать интенсивность суммарного газовыделения, происходящего на участке от начала координат до рассматриваемого сечения. [35]

Если принять, что форма кристаллика кубическая, то тогда F - a3Af - Ha2Y, где а - длина ребра куба. Все последующие выводы могут быть получены и для кристаллов любой другой формы. Физический смысл этой зависимости состоит в следующем: чем меньше частица, тем больше отношение ее поверхности к объему. [36]

Таким образом, утверждение авторов не подтверждается фактическими данными промышленной эксплуатации, в том числе и данными, приведенными самими авторами. Поэтому все последующие выводы авторов, базирующиеся на этом утверждении, также ошибочны. [37]

В реальных четырехполюсниках, представляющих элементы АУС, все внешние токи /, кроме / х, являются зависимыми токами, например электронных ламп эти токи возможно выразить через сеточные напряжения. Это обстоятельство дает возможность существенно упростить все последующие выводы. [38]

Если известны аналитические выражения для внутренней энергии или энтальпии тела как функций параметров состояния, то при помощи первого начала термодинамики могут быть определены значения тепло-емкостей тела при постоянном объеме Cv ( dQ / dT) v и постоянном давлении Cp ( dQ / dT) p и зависимость их от параметров состояния. Так как число независимых параметров принято равным 2, то все последующие выводы относятся, в частности, к однородному телу. [39]

Нижеследующие соображения посвящены в основном трансформаторному маслу, физические параметры которого будут теперь рассматриваться порознь. Так как параметры различных марок современных трансформаторных масел мало отличаются между собой, то последующие выводы можно будет широко применить на практике. [40]

Плоскость годографа сверхзвукового адиабатического. [41]

При этом для наглядности рассуждений о течении в сверхзвуковой области воспользуемся обычной диаграммой эпициклоид ( рис. 19), хотя все последующие выводы будут справедливы не только для адиабатической связи между давлением и плотностью. [42]

Конечно, требование проведения эксперимента в случайных условиях не очень удобно. Однако, если нет уверенности в идентичности условий проведения опытов по отношению к неучитываемым факторам, ответственность за применение статистических критериев к результатам и за последующие выводы лежит на экспериментаторе, применившем рандомизацию или отказавшемся от нее. [43]

Поток рассеяния Фа зависит от размеров полюсов, межполюсного окна и магнитных характеристик элементов магнитной цепи машины. На рис. 4.9 приведена упрощенная схема замещения магнитной цепи яв-нополюсной синхронной машины. Для машин постоянного тока последующие выводы остаются такими же. Основной поток Ф и поток рассеивания Фа создаются одной и той же МДС обмотки возбуждения FB-Магнитные сопротивления путей этих потоков включены параллельно. Сопротивление потоку Ф определяется магнитными характеристиками воздушного зазора, зубцовых зон и ярма статора. Сопротивление дня потока Фд, определяемое, в основном, магнитной характеристикой межполюсного пространства, обозначено Ra. Магнитные сопротивления стали полюсов и ярма ротора, общие для обоих потоков, на схеме не показаны. [44]

Поток рассеяния Фст зависит от размеров полюсов, межполюсного окна и магнитных характеристик элементов магнитной цепи машины. На рис. 4.9 приведена упрощенная схема замещения магнитной цепи явнополюсной синхронной машины. Для машин постоянного тока последующие выводы остаются такими же. Основной поток Ф и поток рассеяния Фо создаются одной и той же МДС обмотки возбуждения Fa. Магнитные сопротивления путей этих потоков включены параллельно. Сопротивление потоку Ф определяется магнитными характеристиками воздушного зазора, зубцовых зон и ярма статора. Сопротивление для потока Фо, определяемое, в основном, магнитной характеристикой межполюсного пространства, обозначено R. Магнитные сопротивления стали полюсов и ярма ротора, общие для обоих потоков, на схеме не показаны. [45]

Страницы: 1 2 3 4