Cтраница 1
Выделение множителя т из выражения для заданной силы несущественно, но оно упрощает формулы. [1]
В данном случае выделение множителя дл0 / дв имеет особый смысл. Возмущение б / г сконцентрировано в зоне размытости распределения Ферми. В той же зоне заметно отлична от нуля и производная dn0 / de; после выделения этого множителя остающаяся функция ty будет уже медленно меняющейся. [2]
Следует подчеркнуть что выделение множителя / возможно только н силу больших расстояний от ядра, играющих роль в нашей задаче. [3]
В данном случае выделение множителя дп / де имеет особый смысл. Возмущение 6п сконцентрировано в зоне размытости распределения Ферми. В той же зоне заметно отлична от нуля и производная дп / де ] после выделения этого множителя остающаяся функция i / j будет уже медленно меняющейся. [4]
Однако в обоих случаях физические причины выделения кинематических множителей довольно туманны, и поэтому мы применим менее строгий метод, основанный на работе [249], который проясняет физическую картину. [5]
Тот факт, что факторизация сечения ( выделение множителя сгупр) произошла в данном случае при произвольных cj, в известном смысле случаен и связан с независимостью амплитуды рассеяния от энергии. [6]
Разложение ( 3) было нами получено путем выделения множителей первой степени из многочлена f ( z) в определенном порядке. [7]
В условиях резонанса первые слагаемые в правых частях уравнений (1.206), (1.207), содержащие частоты иъ, Д, могут быть исключены за счет выделения множителей exp - twk. В результате уравнения (1.206), (1.207) приобретают диссипативные слагаемые - АЛ ч - dk / Th, где тч - время релаксации распределения бозонов, т /, - время поляризации фермионов. Однако поскольку задаваемые внешней накачкой значения nka Ф 0 ( причем nk2 nkl), то диссипативные слагаемые в (1.208), (1.209) имеют более сложный вид - ( nke - nfu) / Ts, - 1, 2, где 75 - время релаксации распределения фермионов по уровням. [8]
В работах Мейнеса и др. [64], Хориути [65], Гедсби и др. [66] и Пригожина и др. [67], в которых рассматриваются соотношения между суммарными прямой и обратной константами для каждой стадии сложной реакции, соответствующей закону действующих масс, и термодинамической константой равновесия для данной стадии, такое выделение множителя подразумевалось, хотя прямо об этом не говорилось. [9]
Действительно, в релятивистской постановке задачи уравнения для возмущений могут быть написаны в форме, в которой коэффициенты зависят лишь от космологического времени, что естественно, поскольку невозмущенное состояние является однородным. Для таких уравнений переменные разделяются, и после выделения множителя, зависящего от координат, остаются уравнения для временной части искомых функций, не зависящих от геометрии возмущений. Поэтому зависимость возмущений от времени и оказывается универсальной. [10]