Дальнейшее выкладки

Cтраница 3

Уравнение последовательных моментов и все дальнейшие выкладки также сохраняются, и изложенный в предыдущих параграфах приближенный метод расчета плоской задачи легко обобщается на случай осе-симметричвого вращения. [31]

На основании этого предположения строятся все дальнейшие выкладки. [32]

Сделаем теперь следующее замечание, которое значительно облегчит дальнейшие выкладки. [33]

Схема оптимального.| Схема для оптимальной фильтрации прямоугольного радиоимпульса с отрезком неоднородной линии. [34]

Это ограничение, не являясь принципиальным, упрощает дальнейшие выкладки. [35]

Переход к безразмерным ( относительным) величинам значительно облегчает дальнейшие выкладки, поэтому при изложении материала данной главы и гл. IX используются безразмерные величины. [36]

Для более сильных оснований такое допущение неправомерно, и дальнейшие выкладки нужно вести так, как это показано в уравнениях (6.25) и (6.27) для слабых кислот. [37]

Полученные соотношения имеют место вне некоторой последовательности интервалов Е полуоси R0 к.л.м. Все дальнейшие выкладки будут проводиться вне этого множества точек - Е, что не будет оговориваться особо. [38]

Эквивалентные схемы для расчета компонентов полного тока шумов. [39]

Это позволяет пренебречь в эквивалентной схеме транзистора ( рис. 4.21) сопротивлением коллектора гк и упростить дальнейшие выкладки. [40]

Начальные значения хи, г /, zn входят л выражения (4.9) линейно, что существенно упрощает дальнейшие выкладки. [41]

Начальные значения хн, i / ( l, / 0 входят в выражения (4.9) линейно, что существенно упрощает дальнейшие выкладки. [42]

Поэтому физический смысл сдвига аргумента / на x / w 2 состоит в том, что переход ный процесс в рассматриваемой точке с координатой х начинается с запаздыванием: не в момент времени t 0, а несколько позже, в момент / xlw 2 Чтобы упростить дальнейшие выкладки, пока не будем учитывать это запаздывание переходного процесса. Будем рассматривать функции Т б з ( х, t) и Т2 б 3 ( х, (), которые описывают переходный процесс в каждой точке х модельного теплобменника без учета запаздывания. [43]

Поэтому физический смысл сдвига аргумента t на x / w2 состоит в том, что переходный процесс в рассматриваемой точке с координатой х начинается с запаздыванием: не в момент времени t - 0, а несколько позже, в момент t x / w 2 Чтобы упростить дальнейшие выкладки, пока не будем учитывать это запаздывание переходного процесса. Будем рассматривать функции Т б з ( х, t) и Т2 б 3 ( х, t), которые описывают переходный процесс в каждой точке х модельного теплобменника без учета запаздывания. [44]

Общее решение задачи с учетом тепловыделения в объеме отражения лучистой энергии от граничных поверхностей и рассеяния энергии представляет большие трудности, однако, используя принцип аддитивности, его можно значительно упростить, расчленив на отдельные, более простые решения, которые рассмотрены ниже. Дальнейшие выкладки ограничиваются допущением сферической индикатриссы рассеяния. [45]

Страницы: 1 2 3 4