Вылет - частица
Cтраница 4
 |
Схема модели реактора ( Vio натуральной величины. [46] |
При изучении работы системы пневмотранспорта были установлены: зависимость количества циркулирующего теплоносителя и расхода воздуха от давления в устье питателя, влияние способа подвода пневмоагента на высоту вылета частиц теплоносителя в сепараторе. [47]
Радиоактивный распад характеризуется временем его протекания, сортом испускаемых частиц, энергиями испускаемых частиц, а при вылете из ядра нескольких частиц еще и относительными углами между направлениями вылета частиц. Иногда изучаются ориентации спинов начального и конечного ядер, а также вылетающих частиц. Исторически радиоактивность является - первым ядерным процессом, обнаруженным человеком ( А. [48]
Радиоактивный распад характеризуется временем его протекания, сортом испускаемых частиц, энергиями испускаемых частиц, а при вылете из ядра нескольких частиц еще и относительными углами между направлениями вылета частиц. Иногда изучаются ориентации спинов начального и конечного ядер, а также вылетающих частиц. Исторически радиоактивность является первым ядерным процессом, обнаруженным человеком ( А. [49]
Существо рассматриваемых процессов состоит в том, что участвующие в реакции ядра виртуально испускают те или иные частицы, между к-рыми фактически и происходит столкновение, приводящее к вылету частиц за пределы ядра. Такого рода процессы могут быть описаны Фейнмана диаграммами. На рис. 1 изображена фейн-мановская диаграмма реакции ( d, р) - реакции дейт-ронного срыва. Налетающий дейтрон виртуально распадается на нейтрон и протон, после чего нейтрон захватывается ядром-мишенью А с, образованием остаточного ядра В. [51]
Сравнение времени, в течение которого вылетают частицы, с длительностью разряда показало, что вылет из межэлектродного пространства частиц первой группы иногда прекращается еще до окончания разряда, а вылет частиц второй группы продолжается и после окончания разряда, а иногда вторая группа частиц начинает вылетать только после окончания разряда. [52]
В практических задачах обычно / V ( rs, ij) не зависит от координаты rs, а угловое распределение бывает симметрично относительно нормали к излучающей поверхности и определяется углом 6 между направлением вылета частиц или квантов и нормалью к поверхности. [53]
Несмотря на заметную зависимость коэффициентов С и С 2 от размера частиц а ( рис. 4.8.8, и), коэффициент сопротивления, отнесенный ко всему потоку, меняется слабо, и это изменение заметно лишь при аафл 200мк когда реализуется вылет частиц за ударную волну. При этом зависимость Cf 1 от а при наличии отраженных частиц имеет немонотонный характер. [54]
Если частицей а является нейтрон, то в области больших - энергий Е сечение atzntR2 ( см. § 20), В этих условиях мы получаем распре-дгление максвелловского типа, причем модулем этого распределения служит температура ядра Л, остающегося после вылета частицы, а не исходного ядра С. Различие между этими температурами, вообще говоря, довольно значительно, так как в результате вылета частицы происходит сильное охлаждение ядра. [55]
Несмотря на заметную зависимость коэффициентов С [ и С от размера частиц а ( рис. 4.8.8, а), коэффициент сопротивления, отнесенный ко всему потоку, меняется слабо, и это изменение заметно лишь при а 200 мк когда реализуется вылет частиц за ударную волну. При этом зависимость С от а при наличии отраженных частиц имеет немонотонный характер. [56]
Геометрические параметры, характеризующие извлекаемый из источника ионов пучок, следующие: а, а углы, под которыми частица выходит из источника ионов по отношению к оси пучка в проекции на медианную и вертикальную плоскости соответственно; а и щ - линейные смещения точки вылета частицы от оси пучка, выраженные в единицах TQ ( определение го мы дадим ниже), в горизонтальной и вертикальной плоскостях, соответственно. [57]
Страницы: 1 2 3 4