Выполнение - интегрирование
Cтраница 3
Значение температуры Т во втором условии не является определенным, так что необходимо предположить эту величину и попытаться подобрать значение T g при z - L после выполнения интегрирования по обеим секциям реактора. Для предполагаемых значений Т О) Т ( 0) требуются дополнительные итерации для каждого отрезка Az интегрирования по всей длине трубки реактора с учетом систем дифференциальных уравнений. [31]
Благодаря этим положениям, целый ряд форм движения, скрытых в неразработанном классе интегралов уравнений гидродинамики, становится, по крайней мере, доступным представлению, хотя окончательное выполнение интегрирования возможно лишь для немногих простейших случаев, когда имеется только одна или две прямолинейные или круговые вихревые нити в безграничных или только отчасти ограниченных бесконечной плоскостью жидких массах. [32]
Подставим такие выражения типа б-функций для 1T0 ( z, z2) и ( 2, - Vy, 22 - vv) в форму (7.3.11) и изменим порядок выполнения интегрирования. [33]
Проведенные выше вычисления показали нам, что в теории относительности задача определения поля при равномерном движении сводится к проведению чисто алгебраического преобразования, в то времч как в прежней электродинамике она требовала обязательного выполнения интегрирований. [34]
Обобщение метода эффективных полюсов и нулей на нестационарные системы в данном случае может состоять, в первую очередь, в распространении алгоритмов интегрирования процессов с последовательным исключением высокочастотных составляющих, алгоритмов определения процессов по первой составляющей с выполнением интегрирования, в обобщении алгоритмов оценки качества высокочастотных составляющих по алгебраическим соотношениям и алгоритма определения длительности процессов. [35]
Сравнение двух пар значений х к у показывает, что величины, вычисленные по начальным скоростям, не сильно отличаются от величин, полученных на основании средних значений скоростей между началом и концом интервала и, следовательно, внутри небольшого интервала для выполнения интегрирования может применяться начальная скорость. [36]
Так как реакция канала на импульс 6 ( t - f) определяется уравнением ( 8 - 29), то его реакция на входной сигнал получится путем замены d ( t - f) в уравнении ( 8 - 31) импульсной характеристикой и выполнения интегрирования по интервалу t, в пределах которого Ei ( t) имеет заметную величину. [38]
Переходим к детальному рассмотрению случая падающей сферической волны. Для выполнения интегрирования в общем выражении типа (6.9) оси выбираются следующим образом. [39]
Для вала равномерного сечения р ( х) const, a yk ( x) - синусоиды, значит формы небаланса также синусоидальны; справедливость свойства ортогональности для этого случая может быть наглядно показано графически. Для выполнения интегрирования необходимо перемножить ординаты двух кривых ( рис. 4 - 14) и просуммировать их. Нетрудно видеть, что для любых двух точек, равноудаленных от точки А влево и вправо: ординаты кривой у3 равны по абсолютной величине и по знаку; ординаты кривой г / 2 равны по абсолютной величине и противоположны по знаку. Следовательно, произведения этих кривых на участках оа и ab при суммировании взаимно уничтожатся, и интеграл ( 4 - 16) равен нулю. Аналогичным образом можно доказать справедливость ( 4 - 16) и для иных тип. [40]
При выполнении интегрирования по переменной у ( вычисление внутреннего интеграла) величина х - считается постоянной. [41]
G ограничена поверхностями г Ь ] ( х у), z 2 ( х у) и цилиндрической по-верхнс Зстью Ф ( х у) 0, проходящей через контур плоской области D плоскости ху, на которую проектируется область G. При выполнении интегрирования по переменной г остальные переменные х у считаются фиксированными параметрами. [42]
Таким образом, определение выигрыша сводится к вычислению коэффициента К или интегралов A it В. При выполнении интегрирования исходным материалом являются измеренные характеристики. [43]
Входящие в уравнение (4.13) или (4.14) интегралы могут быть определены численными или графическими методами. Необходимая для выполнения интегрирования зависимость Сп от tn, а также связь между tn и со, содержатся в результатах периодического опыта. Таким образом, уравнение (4.13) позволяет вычислить значения х, отвечающие любому значению со, и тем самым определить кинетическую функцию. [44]
В алгебраически неопределимых излучающих системах к вышеизложенному следует добавить вычисление одного-двух так называемых независимых угловых коэффициентов, определение которых алегебраическим путем не представляется возможным. Их вычисление связано с выполнением четырехкратного интегрирования по поверхностям лучеобмениваю-щихся тел. Такое интегрирование с помощью теоремы Стокса может быть сведено к двухкратному интегрированию по контурам тел. [45]
Страницы: 1 2 3 4