Cтраница 2
В этом случае выражение работы dA, данное уравнениями ( 31) или ( 40), принимает другой вид. [16]
Для кривого бруса выражение работы внутренних сил несколько отлично от случая прямого бруса, но практически эта разница ничтожна. [17]
В дальнейшем выводе выражения работы участвует также величина п, и окончательные результаты аналогичны формулам работы в адиабатическом цикле идеального газа. То же самое относится и к выводу формул для реального газа, в котором fer заменяют на пг. [18]
Таким образом в выражении работы упругих сил напряжения зг и т можно вычеркнуть с таким же правом, с каким мы вычеркиваем касательные напряжения при определении работы упругих сил изогнутой балки. [19]
Заметим, что в выражение работы WlF множитель 1 / 2 не входит, так как единичная сила совершает работу, оставаясь при этом постоянной. [20]
Заметим, что в выражение работы Wtp множитель 1 / 2 не входит, так как единичная сила совершает работу, оставаясь при этом постоянной. [21]
В конечной форме получено выражение работы реактивной силы, приложенной к ТПМ и создающей кинетическую энергию ТПМ и кинетическую энергию изменяющей массы непосредственно перед отделением частиц. Показано, что в случае полного расхода массы ( т - 0) полная работа реактивных сил в системе целиком идет на создание кинетической энергии изменяющей массы и ожидать появления нового безмассового объекта, обладающего энергией, не приходится. [22]
Если в правой части стоит выражение работы силы за единицу времени, то в левой части должно быть изменение энергии за единицу времени. [23]
Для того, чтобы составить выражение работы движущих сил, сообщаем нашему механизму ( черт. [24]
При сравнении этого выражения с выражением работы торможения по уравнению ( 133) нетрудно видеть, что величины их пропорциональны между собой. Таким образом, вводя в условия однозначности время торможения как определенную фиксированную величину, мы учитываем в расчете тепловой поток, образующийся при торможении. К существенным факторам этой группы, влияющим на нагрев шкива, следует отнести угол обхвата р шкива колодкой ( или лентой в ленточном тормозе), ширину обода В тормозного шкива и величину установочного зазора е между шкивом и накладкой. [25]
Из уравнения Клапейрона - Менделеева и выражения работы, как произведения pV, следует, что величина R есть работа расширения моля идеального газа при нагревании на Щ при постоянном давлении. Отсюда следует, что из уравнения (1.20) можно вычислить механический эквивалент тепла, приравняв разность теплоемкостей Ср и Су, выраженную в тепловых единицах, к работе расширения газа в механических единицах. Отсюда калория эквивалентна 8 314 / 1 9874 184 Дж. [26]
Домножив полученные уравнения на массу, получим выражение работы для произвольной массы газа. [27]
В отличие от тепло-массообмена термодинамика не раскрывает выражений работы, количеств тепла и взаимных превращений, ограничиваясь общими выражениями d W, d Q a. [28]
Согласно началу возможного изменения деформированного состояния сумма выписанных выражений работ должна быть равна нулю. [29]
Мы видим, что радиус силовой линии из выражения работы сократился. [30]