Выражение - ток
Cтраница 2
При исследовании электрических цепэй часто необходимо от выражений токов в комплексной форме переходить к выражениям их мгновенных значений. [16]
Рассматривается температурная характеристика нелинейной диодной цепочки, приводится выражение тока выхода как функции от температуры для ФП, собранного на таких цепочках. Обсуждается вопрос компенсации температурной погрешности квадратичного ФП, приводится схема, позволяющая компенсировать эту погрешность, и даются характеристики этой схемы. [17]
Для того чтобы получить уравнения цепи, подставляем в (1.32) выражения токов элементов, а затем заменяем в них напряжения элементов через общее напряжение между узлами. [18]
Уравнение (3.7) справедливо в интервале 0 at л и дает выражение тока нагрузки в цепи рис. 60, б в n - м полупериоде после замыкания выключателя. [19]
Для определения угла проводимости К тиристоров при сложной форме напряжения на нагрузке следует записать выражения токов каждого участка в пределах угла проводимости. Значения токов в конце предыдущего и начале последующего участков равны между собой, а величины токов на концах общего участка проводимости равны нулю. Учитывая последнее замечание, из выражений для токов всех участков периода проводимости можно определить величину К. [20]
 |
Структурная схема решения уравнений асинхронной машины в токах 88. [21] |
Структурная схема решения уравнений (3.34) представлена на рис. 3.21. Решение (3.34) связано с интегрированием выражения токов. Наличие положительных обратных связей между суммирующими усилителями /, 7, 4, 10 может привести к самовозбуждению модели, так как коэффициенты передачи Jt2, kg, 6, kn усилителей в этой модели больше единицы. [22]
В случае, если броуновские частицы находятся во внешнем поле, то первое слагаемое в правой части выражения тока (83.10) также отлично от нуля. [23]
Наряду с рассмотренными ранее классическим и операторным методами анализа переходных процессов может быть применен метод, в котором используются выражения токов и напряжений, являющихся функциями времени, с помощью интеграла Фурье. Сущность этого метода заключается в представлении непериодических функций в виде суммы бесконечного множества синусоидальных функций с бесконечно малыми амплитудами и с частотами, имеющими все возможные значения от - оо до оо. Соответственно, этот метод может быть назван методом частотных характеристик или, короче, частотным методом. Как будет видно из дальнейшего, такое разложение непериодических функций имеет много общего с разложением периодических несинусоидальных функций в ряд Фурье. [24]
Наряду с рассмотренными выше классическим и операторным методами анализа переходных процессов может быть применен метод, в котором используются выражения токов и напряжений, являющихся функциями времени, с помощью интеграла Фурье. Сущность этого метода заключается в представлении непериодических функций в виде суммы бесконечного множества синусоидальных функций с бесконечно малыми амплитудами и с частотами, имеющими все возможные значения от - оо до оо. Соответственно этот метод может быть назван м е т о до м частотных характеристик, или короче, частотным методом. Как будет видно из дальнейшего, такое разложение непериодических функций имеет много общего с разложением периодических несинусоидальных функций в ряд Фурье. [25]
Наряду с рассмотренными выше классическим и операторным методами анализа переходных процессов может быть применен метод, в котором используются выражения токов и напряжений, являющихся функциями времени, с помощью интеграла Фурье. Сущность этого метода заключается в представлении непериодических функций в виде суммы бесконечного множества синусоидальных функций с бесконечно малыми амплитудами и с частотами, имеющими все возможные значения от - оо до оо. Соответственно этот метод может быть назван методом частотных характеристик или, короче, частотным методом. Как будет видно из дальнейшего, такое разложение непериодических функций имеет много общего с разложением периодических несинусоидальных функций в ряд Фурье. [26]
Наряду с рассмотренными выше классическим и операторным методами анализа переходных процессов может быть применен метод, в котором используются выражения токов и напряжений, являющихся функциями времени, с помощью интеграла Фурье, Сущность этого MI угода заключается в представлении непериодических функций в виде суммы бесконечного множества синусоидальных функций с бесконечно малыми амплитудами и с частотами, имеющими все возможные значения от - оо до оо. Соответственно этот метод может быть назван методом частотных характеристик или, короче, частотным методом. Как будет видно из дальнейшего, такое разложение непериодических функций имеет много общего с разложением периодических несинусоидальных функций в ряд Фурье. [27]
Как видим, в выражении закона Ома (22.17) при отсутствии собственных зарядов ( р / 0) слагаемое pev в выражении тока должно быть отброшено с ошибкой р2 сравнительно с единицей. [28]
Напряжение, приложенное к трансформатору предыдущей задачи, нарастает линейно, согласно уравнению uvt, где i 8 - 10 в.сек. Вывести выражение тока во вторичном контуре. [29]
Это - линейное дифференциальное уравнение второго порядка с обыкновенными производными, с постоянными коэффициентами и без свободного члена) Из него мы должны найти выражение тока как функции времени. [30]
Страницы: 1 2 3