Окончательное выражение

Cтраница 2

Окончательные выражения для вириальных коэффициентов даны в трех формах. Квантовомеханическая форма является совершенно общей, но она не очень удобна для практических вычислений. Такие выражения используются только для очень легких газов ( изотопы гелия или водорода) при очень низких температурах. Форма классического приближения более удобна для вычислений и применима почти ко всем обычным газам. Область между этими двумя формами может быть заполнена полуклассическим приближением, представляющим собой разложение в ряд по степеням постоянной Планка. Эта полуклассическая форма необходима для гелия или водорода при промежуточных температурах и, возможно, для неона при низких температурах. Полуклассическое приближение позволяет также оценить влияние квантовых эффектов на вириальные коэффициенты. [16]

Окончательное выражение для энергии не содержит радиуса проводника. Это можно объяснить тем -, что при заданном значении тока увеличение радиуса приведет к уменьшению плотности тока, а следовательно, и плотности энергии, а полное ее значение останется неизменным. [17]

Окончательное выражение для аг следующее. [18]

Окончательное выражение для функции / ( tyi) не приводится из-за его громоздкого вида. Задавая различные значения г, по уравнениям (23.14) и (23.15) можно определить соответствующие друг другу величины С и ф0 и, таким образом, построить С, ф0 - кривую. При расчете предполагалось, что Ki0 2Q Ф / м2, / Сг0 38 ф / м2, а средняя толщина плотного слоя d была принята равной диаметру молекулы воды. [19]

Окончательное выражение для разложения (1.110) векторного поля a ( M) на потенциальную и соленоидную составляющие с учетом выражений (1.105) и (1.111) имеет вид. [20]

Окончательные выражения для параметров модели, которые-представляют интерес для практических целей, - просты. [21]

Окончательное выражение для rz следующее. [22]

Окончательное выражение для Fk ( r) получается путем подбора наивыгоднейшего числа членов в каждом из слагаемых. [23]

Опытные и расчетные данные для поверхностных реакций. [24]

Окончательное выражение содержит произведение cd на множитель, который меняется с атомной геометрией поверхности, но не сильно отличается от единицы. Ни теория, ни эксперимент пока не пригодны в достаточной мере для обнаружения столь малого различия. [25]

Окончательное выражение, имеющее с ложный ид, приводит к большим значениям эффективного размера иона а, но величины АО и Кд в пределах точности эксперимента не изменяются. Это уравнение точно описывает экспериментальные данные даже в таких концентрированных водных растворах, как 0 1 моль - л 1 [15], что крайне удивительно, так как область применимости теории Дебая - Хюккеля, на которой основано уравнение, ограничена существенно меньшими концентрациями. [26]

Окончательное выражение для интенсивности, пригодное для многих практических целей, им. [27]

Окончательные выражения для Н и / / 2Ъ получаемые из ( 274), мы не приводим в виду их громоздкости. Нетрудно также из предшествующих формул получить решение задачи, касающейся ночного излучения для двухслойной атмосферы. [28]

Окончательное выражение показывает, что за счет дополнительного интеграла в правой части уравнения ( А. Грина для однородного случая может использоваться при решении анизотропной и неоднородной задачи. В указанной выше работе объясняется, как использовать этот результат, и доказывается, что такой анализ оказывается невозмож-ным, если направления главных осей меняются от точки к точке внутри области. [29]

Хотя окончательное выражение ( 46) правильно, в выводе автора имеются неточности; см., например, [4], стр. [30]

Страницы: 1 2 3 4