Вырождение - мода
Cтраница 1
Вырождение мод не сильно выражено, это приводит к незначительному увеличению угловой расходимости излучения. [1]
Наличие вынужденного течения, естественно, снимает вырождение волновых мод, распространяющихся во встречных потоках: эти моды теперь не являются равноправными с точки зрения устойчивости. [2]
 |
Распределение амплитуды ( а и фазы ( б поля по зеркалу неустойчивого резонатора. [3] |
Пересечение зависимостей а ( ЭДлсв) характеризует вырождение мод неустойчивого резонатора по потерям. [4]
 |
Распределение амплитуды ( а и фазы ( б поля по зеркалу неустойчивого резонатора. [5] |
Описанные характеристики неустойчивого резонатора с ограниченной апертурой оказываются неудобными на практике, так как вырождение мод затрудняет достижение одномодового режима. Характеристики реальных резонаторов, однако, гораздо ближе к геометроопти-ческому приближению, чем это следует из численного анализа исходных уравнений. Описанные характеристики вырожденных мод получаются при идеальном симметричном и резком контуре апертуры резонатора. [6]
На практике нерегулярности, такие, как случайные изменения диаметра сердцевины вдоль длины волокна, снимают вырождение мод, приводят к случайному смешиванию двух поляризационных компонент и к изменению поляризации вводимого излучения при распространении его вдоль волоконного световода. Как было сказано в разд. Такие волокна могут сохранять линейное состояние поляризации, если излучение вводится поляризованным в направлении одной из главных осей световода. [7]
 |
Схема нескольких нижних колебательных уровней основной. [8] |
В обозначениях уровней квантовые числа и iv 2v3 соответствуют числам квантов симметричного, деформационного и антисимметричного типов колебаний молекул ( мод) число / связано с вырождением деформационной моды и определяет величину момента импульса колебательного движения, направленного вдоль оси молекулы. При / 0 ограничений по четности J нет, причем У1, в колебательно-вращат. Если атомы кислорода в молекуле относятся к разным изотопическим модификациям, то также нет ограничений по четности У и в колебательно-вращат. [9]
Даже одномодовый волоконный световод, строго говоря, не является одномодовым, так как может поддерживать две вырожденные моды, которые преимущественно поляризованы в двух ортогональных направлениях. Однако в реальных условиях малые отклонения от цилиндрической геометрии или малые флуктуации в анизотропии вещества приводят к смешиванию двух поляризационных состояний, снимая вырождение мод. Это свойство называется дву-лучепреломлением мод. [10]
Если состоянию с данными собственным числом со соответствует несколько собственных функций, то такое состояние называется вырожденным. Вращение приводит к тому, что все нейтральные конвективные моды становятся либо устойчивыми, либо неустойчивыми ( при df / db 0), поэтому вырождение нейтральной моды снимается. [11]
Рассмотрение свойств неустойчивых резонаторов из обычных зеркал конечного размера показало нам, что наличие волн, рассеянных за счет краевой дифракции и попадающих назад в резонатор, вызывает нежелательные последствия: заметные отступления распределений полей от идеальных волн геометрического приближения, вырождение мод по потерям. [12]
Предполагалось, что моды Е и и E2g близки к случайному вырождению, и действительно их экспериментально наблюдаемые частоты были одинаковы в пределах точности измерений. Следует также отметить случайное вырождение неактивной моды Е2и и активной в спектре КР моды Eig. Вербл и Уайтинг [239] показали, что такое вырождение мод характерно для всех слоистых соединений, содержащих более одного слоя в примитивной ячейке. [13]
Такое поведение волн характерно для волноводных задач, включая задачи об электромагнитных волноводах. Мембранный волновод представляет собой простейшую модель для изучения волн такого типа. Единственная черта более общих волноводов, которая не встречается в данном примере, - это возможность вырождения мод. [14]
Даже одномодовый волоконный световод, строго говоря, не является одномодовым, так как может поддерживать две вырожденные моды, которые преимущественно поляризованы в двух ортогональных направлениях. При идеальных условиях совершенной цилиндрической геометрии и изотропии вещества та мода, которая возбуждена с поляризацией в д-направлении, не будет возбуждать ортогональную v-поляризованную моду. Однако в реальных условиях малые отклонения от цилиндрической геометрии или малые флуктуации в анизотропии вещества приводят к смешиванию двух поляризационных состояний, снимая вырождение мод. Постоянные распространения р становятся несколько различными для мод, поляризованных в х - и - направлениях. Это свойство называется дву-лучепреломлением мод. [15]
Страницы: 1 2