Выход - тормозное излучение
Cтраница 1
Выход тормозного излучения достигает наибольшего значения при толщине мишени, равной примерно 1 / 3 максимального пробега электрона. [2]
Выход тормозного излучения зависит от толщины мишени. [3]
Выход тормозного излучения зависит от энергии и числа ускоренных электронов, падающих на мишень, от атомного номера и толщины материала мишени. [4]
 |
Распределение поглощенной энергии электронного пучка с энергетическим спектром в танталовом поглотителе. 1 - одночастичное приближение, 2 - при токе пучка 1 М А. Радиус пучка 1 см. [5] |
Обычно стоит задача оптимизировать параметры мишени по выходу тормозного излучения для конкретных характеристик пучка. Частная ее формулировка - определить толщину мишени, при которой выход излучения максимален. Физическими процессами, определяющими существование оптимума толщины, является увеличение вероятности испускания кванта с увеличением толщины мишени и одновременное повышение вероятности его самопоглощения. При нулевой толщине и за бесконечным поглотителем выход тормозного излучения равен нулю. [6]
При некоторой толщине, обычно равной 7з максимального пробега электрона, выход тормозного излучения достигает максимального значения. Дальнейшее увеличение толщины мишени приводит к ослаблению и поглощению образовавшегося в первых слоях мишени тормозного излучения. [8]
Приведенные в табл. 1.7 значения керма-постоянных не учитывают вклад в мощность дозы от тормозного излучения, возникающего при торможении Р - ЧЗСТИЦ или электронов внутренней конверсии в материале источника и в стенке его ампулы. У многих радионуклидов выход тормозного излучения пренебрежимо мал по сравнению с основным Y-излучением. [9]
Было найдено, что толщина мишени, обеспечивающая максимальный выход фотонов требуемой энергии, обычно составляет двойной слой половинного ослабления - частиц как для передней, так и для задней мишени. Дальнейшее увеличение толщины задней мишени, почти равной толщине насыщения обратного рассеяния, не приводит к заметным изменениям в энергетическом распределении и в величине выхода тормозного излучения. При изменении толщины передней мишени от одного слоя половинного ослабления до толщины, соответствующей максимальному пробегу ( 3-частиц, наиболее вероятная энергия тормозного излучения увеличивается в два раза, во столько же раз уменьшается выход в желаемой области энергий. Эти эффекты обусловлены в основном самопоглощением фотонов малых энергий. [10]
Они справедливы для мишеней толщиной, равной длине пробега первичного электрона. Выход тормозного излучения пропорционален квадрату энергии электрона и атомному номеру материала мишени. [11]
Массивная конструкция бетатрона, содержащая большое количество железа, существенно ослабляет неиспользуемое тормозное излучение, которое образуется в результате взаимодействия рассеянных электронов со стенками ускорительной камеры и распространяется во все стороны. Подробные данные о выходе неиспользуемого тормозного излучения дают возможность более точно рассчитать защитный кожух бетатрона. Для защиты от неиспользуемого тормозного излучения бетатрона применяется листовой свинец. Защитой окружаются в основном те участки излучателя бетатрона, которые не защищены конструкцией магнита. К защитной конструкции бетатрона относится также коллиматор, предназначенный для создания пучка излучения с заданной площадью сечения и формой. [12]
 |
Схема экспериментальной установки для исследований ядерно-возбуждаемой пылевой плазмы с источником из Cf252 активностью 105 - - 106 Бк. [13] |
Что касается радиационных характеристик, препарат должен содержать минимальное количество примесных радиоактивных изотопов с жестким 7 и нейтронным излучением. Вещества, входящие в состав химического соединения или являющиеся носителями, должны состоять из элементов с малым Z при создании топлива на основе - радиоактивных изотопов и с большим Z при создании топлива на основе сс-радиоактивных изотопов. Последнее требование вызвано необходимостью снижения выхода тормозного излучения в / 3-препаратах или нейтронного излучения в си-препаратах. [14]
Обычно стоит задача оптимизировать параметры мишени по выходу тормозного излучения для конкретных характеристик пучка. Частная ее формулировка - определить толщину мишени, при которой выход излучения максимален. Физическими процессами, определяющими существование оптимума толщины, является увеличение вероятности испускания кванта с увеличением толщины мишени и одновременное повышение вероятности его самопоглощения. При нулевой толщине и за бесконечным поглотителем выход тормозного излучения равен нулю. [15]
Страницы: 1