Выход - нейтрон
Cтраница 4
Таким образом, теоретически доказано, что для совмещенных в начале координат источников импульсного и стационарного типа отноше-няе интегральных потоков зависит только от выхода нейтронов. [46]
Так, при использовании тритида титана с атомным отношением 1 5 и пучка дейтронов с энергией 150 кэв при рабочем токе 1 мка можно получить выход нейтронов 108 нейтрон / сек. Такой выход действительно достигается в лучших конструкциях нейтронных генераторов. Правда, для рядовых конструкций выход нейтронов обычно в несколько раз ниже. [47]
Из рекомендации ИСО следует, что одна и та же единица, например l / сек, должна применяться для измерений таких различных физических величин, как активность, выход нейтронов из источника, частота электромагнитных колебаний. В предложениях ИСО единицы счетных количеств не содержат наименований соответствующих физических объектов или событий и поэтому, строго говоря, не соответствуют определениям самих физических величин. [48]
Успешные аналитические определения путем регистрации мгновенного уизлучения возможны при небольшой энергии заряженных частиц ( не выше 2 - 5 Мэв), так как с их ростом сильно увеличивается выход нейтронов, что значительно осложняет проблему защиты детектора. При низкой энергии активирующего излучения возможно определение только легких элементов в тонких слоях вещества. Предел обнаружения лежит несколько выше, чем в случае спектроскопии мгновенных заряженных частиц, из-за более высокого фона детектора, взаимных помех со стороны у-излучения разных реакций и влияния вторичного и рассеянного излучения. [49]
Ампульные нейтронные источники имеют и другие недостатки, снижающие эффективность радиометрических исследований скважин: опасность облучения обслуживающего персонала, немонохроматичность энергетического спектра и относительно малая энергия испускаемых нейтронов, изменение выхода нейтронов во времени вследствие радиоактивных препаратов, трудность создания в скважине нестационарных нейтронных полей. [50]
 |
Обскурограмма пинча в плазменном фокусе. а - в режиме с одним сжатием. б - в режиме с двумя сжатиями. [51] |
МДж меняет его выходные параметры. Выход нейтронов растет с увеличением энергии как квадрат энергозапаса или четвертая степень тока. При этом спектр нейтронного излучения не меняется; электронная темп - pa и плотность плазмы практически не зависят от энергозапаса; однако с увеличением разрядного тока примерно линейно растет энергосодержание пучков заряж, частиц и время удержания плазмы и замаг-ннченных ионов, тогда как объем плазмы увеличивается квадратично с ростом тока. [52]
В этом случае анализируемую пробу заливают в специальную кювету, окружающую источник. Выход нейтронов достигает 5 9 10 н / см с, время облучения соответственно возрастает до 5 - 15 мин. [53]
 |
Схема устройства нейтронного генератора с заземленной мишенью. [54] |
Выход нейтронов на 1 мкк ионов дейтерия с энергией 100 - 200 кэв достигает 108 нейтрон. Промышленные образцы нейтронных генераторов устойчиво работают при ионном токе в несколько сот микроампер, что обеспечивает интенсивность потока нейтронов 109 - 10 нейтрон / сек. [55]
Выход реакции D ( d, n) 3He велик. Он соответствует выходу нейтронов от источника ( 50 г Ra Be) на миллиампер дейтонно-го тока при Ed0 2 Мэв и достигает максимума при Е - 1 5 Мэв. Реакция D ( d, n) 3Не особенно существенна как источник монохроматических нейтронов с энергией от 2 до 10 Мэв. [56]
При рассмотрении взаимодействия нейтронов со средой весьма важны в практическом отношении такие параметры: длина замедления Ls, диффузионная длина La и длина миграции нейтрона Lm. Длина замедления нейтрона характеризует среднее расстояние между точкой выхода нейтрона и точкой его замедления до тепловой энергии. Диффузионная длина характеризует среднее расстояние между токами достижения нейтроном тепловой энергии и пунктом его поглощения. [57]
В ( а, л) - источнике а-излучающее вещество тщательно перемешано с материалом мишени, в качестве которого можно использовать литий, бериллий, бор или углерод. Основным фактором, определяющим выбор мишени для источника, является выход нейтронов, который сильно отличается у различных мишеней. [58]
 |
Типичные аппаратурные спектры тормозного излучения - источников с бе-риллиевыми мишенями. [59] |
Существенным недостатком всех активных фотонейтронных источников являются малые периоды полураспада пригодных радионуклидов, сложность получения требуемых активностей и высокой фон у-излучения. Например, для создания ( 124Sb Be) источника с выходом нейтронов 10е с 1 необходим источник у-излучения 124Sb активностью около 37 ГБк. Количество у-квантов по отношению к нейтронам для ( у, п) источников составляет 103 - 10 квант на нейтрон. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5