Cтраница 4
Световые потоки, которые можно измерять с помощью ФЭУ или другого фотоэлектрического приемника, ограничены его шумами, связанными с темновой эмиссией электронов, утечками через недостаточную изоляцию, тепловыми флуктуациями напряжения на нагрузочном сопротивлении и, наконец, дискретной природой света. Последняя причина определяет минимальное количество световой энергии, которое может быть измерено идеальным приемником, свободным от каких-либо других помех. В этом случае погрешность измерения сигнала зависит только от числа регистрируемых фотонов, падающих на приемник. Если оно равно Мф, а квантовый выход фотокатода г, то число фотоэлектронов: N3 iN; N3, как и М - случайные величины. [46]
Очевидно, что величина R не может превосходить сопротивление утечки фотоумножителя, которое определяется качеством изоляции анода. Это вынуждает брать R, не превышающее 108 - 1010 ом. Формулы ( 89) и ( 90) дают возможность вычислить пороговые значения световых потоков, доступные для измерения с помощью ФЭУ. Мы видим, что для увеличения порогового значения энергии существенно, кроме уменьшения термоэмисспи путем охлаждения ФЭУ, увеличение квантового выхода фотокатода и уменьшение его площади. Последнее приводит к уменьшению числа темновых электронов, число которых пропорционально площади фотокатода. Важно также улучшение изоляции прибора и сужение полосы частот. [47]