Энергетический выход - люминесценция
Cтраница 2
Явление тушения люминесценции приводит к снижению энергетического выхода люминесценции. [16]
Полученные здесь неравенства выражают термодинамические ограничения на энергетический выход люминесценции. Температура Тэфф обычно порядка нескольких десятков тысяч градусов, в то время как Т - комнатная температура. Неравенства (1.34) и (1.35) показывают принципиальную допустимость того, что отношение / / / / 0 может быть больше единицы, не вступая в противоречие со вторым законом термодинамики. Недостатком полученного результата является то обстоятельство, что полученная верхняя граница для энергетического выхода не накладывает почти никаких ограничений на его значение, поскольку при достаточно малой плотности излучения сама граница стремится к бесконечности. [17]
 |
Схема образования порога на дислокации в результате присоединения атомов к краю лишней полуплоскости. АВ - линия дислокации до образования порога. EDCB - то же после образования порога. [18] |
Об этом свидетельствует тот факт, что энергетический выход люминесценции большинства кристаллофосфоров уменьшается при увеличении плотности дислокаций, а в случае ще-лочно-галоидных кристаллов, используемых в качестве сцинтиллято-ров, иногда происходит также увеличение инерционности люминесценции. Вызывая уменьшение времени жизни свободных носителей заряда, дислокации и межблочные поверхности значительно снижают фотопроводимость. Это одна из причин пониженной чувствительности поликристаллических сульфидов, состоящих из блоков размером 0 1 - 1 мкм, по сравнению с монокристаллами, блоки которых имеют на 1 - 2 порядка больший размер. [19]
На рис. 4.77 представлена полученная Вавиловым зависимость энергетического выхода люминесценции В3 от длины волны возбуждающего излучения для одной из солей флуоресцеина, подтверждающая сформулированный выше закон. Из этого рисунка видно, что вначале от К ж 254 до Я, 500 нм выход люминесценции нарастает пропорционально увеличению длины волны. Затем в области более длинных волн происходит быстрое падение величины Вэ до нуля. [20]
 |
У. 90 обусловлено тем, что часть энергии. [21] |
На рис. IV.91 представлена полученная Вавиловым зависимость энергетического выхода люминесценции В9 от длины волны возбуждающего излучения для одной из солей флуоресцеина, подтверждающая сформулированный выше закон. [22]
На рис. 4.77 представлена полученная Вавиловым зависимость энергетического выхода люминесценции Вэ от длины волны возбуждающего излучения для одной из солей флуоресцеина, подтверждающая сформулированный выше закон. Из этого рисунка видно, что вначале от X ж 254 ммк до X ж 500 ммк выход люминесценции на-ттртжо цйбнальнб увелпчеййю Длины волны. [23]
 |
Трехуровневая модель. / - полная вероятность перехода ъ - - j fji - полная вероятность обратного перехода j - г, i j 1 3. Та / 3 - вероятности безызлучатель-ного перехода а - J3. [24] |
В этой работе детально рассмотрен вопрос об энергетическом выходе люминесценции системы частиц с тремя уровнями энергии и на основе развитой ими теории разрешен спор о возможности антистоксового механизма охлаждения сред. [25]
Планка - Вина, либо люминесцентным источником, энергетический выход люминесценции которого подчиняется закону Вавилова. [26]
Выше, в § 13, было указано, что энергетический выход люминесценции 9ВЭ не может принимать значения большие единицы, так как при 93Э 1 вся поглощаемая энергия возбуждения превращается в свет люминесценции. [27]
 |
Зависимость энергетического выгода люминесценции водно-аммиачного раствора флуоресцоина от длины влпны возбуждающего света. [28] |
На рис. 64 представлена полученная С. И. Вавиловым кривая, выражающая изменение энергетического выхода люминесценции водного раствора аммиачной соли флуоресцеина в зависимости от длины волны возбуждающего света. [29]
Участок кривой / / ( рис. 3.3) отражает резкое снижение энергетического выхода люминесценции. Процессы, ведущие к снижению выхода люминесценции, называются тушением люминесценции. [30]
Страницы: 1 2 3 4