Нейтронный выход

Cтраница 1

Нейтронный выход быстро возрастает с энергией дейтрона: он составляет 108 нейтрон / сек на микроампер дейтронов с энергией 1 Мэв, 1010 нейтрон / сек на микроампер дейтронов с энергией 8 Мэв и около 3 1010 нейтрон / сек на микроампер дейтронов с энергией 14 Мэв. [1]

Гистограмма распределения числа разрядов по интенсивности нейтронного выхода. N-число нейтронов за разряд.. 70 30 кв, Рй 6Х ХЮ-а тор. Обработано 900 экспериментов. [2]

Высокая дисперсия нейтронного выхода от разряда к разряду приводит к тому, что все рассматриваемые в дальнейшем экспериментальные кривые, описывающие зависимость нейтронного выхода от того или иного параметра, фактически показывают изменение среднего числа испущенных нейтронов от данного параметра. [3]

Относительные численные значения нейтронных выходов естественных и искусственных источников получаются калибровкой по стандартному источнику. Обыкновенный способ калибровки состоит в замедлении нейтронов в стандартной среде и измерении площади под кривой пространственного распределения плотности. В стандартной среде эта площадь пропорциональна силе источника, каким бы ни был спектр нейтронов, так как практически все нейтроны рано или поздно должны прийти в состояние детектируемых тепловых нейтронов. В качестве стандартного источника популярен источник Rn-a - Be, который не требует механического перемешивания. [4]

Гистограмма распределения числа разрядов по интенсивности нейтронного выхода. N-число нейтронов за разряд.. 70 30 кв, Рй 6Х ХЮ-а тор. Обработано 900 экспериментов. [5]

На рис. 35.2 показана зависимость нейтронного выхода от начального давления дейтерия. Как непринужденно укладывается вид полученной кривой в рамки истолкования нейтронного излучения с помощью термоядерного механизма процесса. [6]

Для смеси 100 мг РиО2 и 600 мг Be нейтронный выход равен примерно 10 нейтрон / сек. [7]

Используя электростатический ускоритель электронов на 2 5 Мэв при токе 100 мка, можно получить нейтронный выход на 1 г бериллия, эквивалентный выходу от 4 г радия, смешанного с бериллием; при энергии 3 2 Мэв выход соответствует 26 г радия. [8]

Следует ясно понимать, что полученный эмпирический закон подобия имеет ограниченную ценность; значительное изменение величины W для получения наибольшего нейтронного выхода требует подбора оптимальных геометрических параметров установки. Поэтому следует подходить с большой осторожностью к далекой экстраполяции эмпирически установленных связей. [9]

Гистограмма распределения числа разрядов по интенсивности нейтронного выхода. N-число нейтронов за разряд.. 70 30 кв, Рй 6Х ХЮ-а тор. Обработано 900 экспериментов. [10]

Лзмерениэ потоков радиационного захвата представляет интерес при использовании на ближнем зонде аппаратуры нейтронного активацион-ного каротажа сцинтилляционного гамма - детектора, позволяющего одновременно регистрировать наведенное гамма-излучение короткоживущих изотопов и осуществлять оперативный контроль нейтронного выхода гакератора. Регистрация интегрального потока от изотопного источника может проводиться либо одновременно с нестационарным при сов-ьчщении источников и временным разделением информации, либо раздельно с разной, но метрологически обеспеченной аппаратурой. [12]

Пока еще не предложено надежных способов измерения ионной температуры. Возможно, в термоядерной плазме с большим нейтронным выходом таким способом станет определение Tt по спектру нейтронного излучения. Наблюдаемая нейтронная эмиссия пока невелика, 104 - 10е нейтронов эа импульс, механизм образования нейтронов неясен и является предметом дискуссий, весьма напоминающих те обсуждения, которые проводились в свое время при исследовании жестких излучений мощных импульсных разрядов. Трудно, при столь малых интенеивностях регистрируемых нейтронных потоков, установить их термоядерное или нетермоядерное происхождение. [13]

Временной ход нейтронной эмиссия и кривая радиального распредедения электронной плотности. [14]

Только малая доля нейтронов может быть отнесена к фазе максимального сжатия, когда поперечник плазмы составляет около 2 мм. Потоки быстрых ионов в этжх опытах не были обнаружены. Наблюдаемый нейтронный выход достигал 5 - Ю10 нейтр / разряд, и для объяснения этой интенсивности за счет термоядерного механизма при измеренной плотности плазмы и геометрических размерах источника ионная температура плазмы должна была составлять примерно4 8 - Ю7 К. Справедливости ради следует заметить, что прямые измерения этой величины выполнены не были и механизм нагревания на этой сравнительно поздней стадии разряда остается не разъясненным в должной степени ( эффективный турбулентный нагрев в процессе радиального расширений плазменного-шнура. [15]

Страницы: 1 2