Вычертим

Cтраница 4

Находим радиус точки, делящий площадь, перпендикулярную потоку, на две равновеликие площади, и продолжаем далее такое деление, разбивая каждую нормаль на выбранное ранее число. Соединяя соответствующие точки на нормалях, вычертим перпендикулярные им линии тока. Нас интересуют участки вблизи вертикальной оси меридионального сечения проточной части, на них и проводим данное построение линий токов и их нормалей. [46]

При постоянной флегме рабочая линия - прямая, и мы вычертим ее тем же способом, как и для обычной ректификации, если установлено количество флегмы из дефлегматора. [47]

Как чертежный прибор, этот механизм имеет вид, показанный на фиг. Приложив обе линейки к сторонам треугольника, начерченного на бумаге, и заметив по линейкам величины этих сторон, перенесем при помощи прибора линейки в другое место и вычертим там точно такой же треугольник со сторонами, параллельными сторонам первого. Впрочем, линейки могут быть повернуты, вследствие чего и второй треугольник окажется повернутым. [48]

Решать этот интеграл удобнее всего графически. Затем из зависимости такого характера, как изображенная на рис. 3 - 3, найдем для времени т значение t rn для периодической экстракции. Вычертим функцию T) rn f ( B2) и проинтегрируем ее графически. [49]

Вычертим опять механизм в трех положениях. В одном из положений ( на рис. 6.21 - во втором) останавливаем хобот К2В2 и относительно него поворачиваем укосину. [50]

Ранее было установлено, что фактически меридиональные скорости лежат между двумя предельными значениями. Примем в качестве первого приближения с учетом влияния вторичных центробежных сил промежуточное распределение, показанное на фиг. Вычертим сечение ступени с данным наружным диаметром и диаметром втулки и зададим осевую ширину лопатки. Форма линий тока определяется по уравнению неразрывности при принятых значениях ст и ст показанных штриховой линией на фиг. Расход между втулкой и линией тока в каждой точке внутри ступени постоянен. [51]

Эта фигура, говоря кратко, дается двумя перспективно расположенными на плоскости треугольниками. Теперь вычертим первый треугольник с вершинами а, Ъ, с на трех проекционных лучах. [52]

Определение числа действительных тарелок. [53]

Например, отрезок АВ ( рис. 13 - 44) по этому способу делится точкой С так, что А С / А В равно Еу. Повторив такое деление для ряда точек, получим линию DCE. Согласно с графическим представлением действительной тарелки ( рис. 13 - 43) вычертим ступени между рабочей линией и линией DCE, которые и будут соответствовать действительным тарелкам. [54]

Схема максимальной защиты. а-совмещенная. б-развернутая. [55]

Рассмотрим для примера более сложную схему, выполненную в развернутом и совмещенном видах. Даже в простейшей совмещенной схеме ( рис. 2 а) трудно проследить последовательность действий элементов. Для того чтобы это сделать, развернем схему ( рис. 2 6); с этой целью проследим цепи от плюса к минусу и вычертим их в развернутом виде. Первая цепь от плюса проходит через предохранитель 1ПР, контакты ПСХ, РБС, KB, ПСХ, РПБ, катушку КП, блок-контакт В и предохранитель 2ПР на минус. [56]

Возвышенность на трассе, от которой нефть приходит на конечный пункт нефтепровода самотеком, называется перевальной точкой. При гидравлическом расчете длина нефтепровода принимается равной расчетной, разность отметок Аг - равной превышению перевальной точки над начальным пунктом трассы. Затем вычертим параллельную линию 2 с расчетом, чтобы она касалась профиля, нигде его не пересекая. Место касания линии гидравлического уклона 2 с профилем трассы - перевальная точка я, определяющая расчетную длину нефтепровода. Если линия гидравлического уклона, проведенная из конечной точки трассы, нигде не пересекается с профилем и не касается его ( на рис. 4.5 - пунктир ная линия), перевальная точка отсутствует и расчетная длина равна полной длине нефтепровода. Перевальная точка может оказаться не только между последней станцией и конечным пунктом нефтепровода, но и на перегоне между промежуточными НПС. [57]

Эту задачу можно решить чисто графически. Если мы наложим сечение штифта так, чтобы конец А оказался на линии L, как это показано на черт. L мы вычертим эту часть. Выполнив такое построение для многих точек линии L и найдя огибающую L выступающих частей полуокружностей, мы и найдем тем самым линию U пересечения искомой поверхности с плоскостью чертежа. Так как искомая поверхность должна быть поверхностью вращения, то она получается от вращения линии U вокруг оси А. [58]

Из этих уравнений и получается интеграл Бернулли. Прежде чем перейти к выводу этого интеграла, установим понятие о ланий тока. Линией тока называется такая линия, касательная к которой в какой-нибудь точке направлена по скорости частицы жидкости в этой точке. В случае установившегося движения скорость в каждой определенной точке пространства с течением времени не меняется ни по величине, ни по направлению, и линия тока есть траектория движения частицы жидкости. Легко усмотреть, что линия тока одна и та же для всех частиц, проходящих через одну и ту же точку пространства, так как траектория одной какой-нибудь частицы жидкости служит траекторией и для всех других частиц жидкости, лежащих на ней. Отсюда ясно, что линия тока при установившемся движении не изменяет своего положения в пространстве. Если мы вычертим несколько линий токов, образующих трубочку, то струйка жидкости будет течь так, как будто она заключена в эту трубочку. Обратимся теперь к доказательству теоремы Бернулли и укажем на один интеграл, произвольная постоянная которого сохраняет одно и то же значение для всех точек одной и той же линии тока. Выделим бесконечно малый элемент ds линии тока ( фиг. [59]

Страницы: 1 2 3 4