Cтраница 1
Вычисление кинетических коэффициентов удобно свести к интегрированию по поверхности энергии с последующим интегрированием по энергии. Вычисления имеют более простой вид для сферических поверхностей энергии, поэтому для упрощения расчетов эллипсоидальные поверхности энергии преобразуются в сферические соответствующим выбором масштаба вдоль осей эллипсоида. [1]
Вычисление кинетических коэффициентов удобно свести к интегрированию по поверхности энергии с последующим интегрированием по энергии. Вычисления имеют более простой вид для сферических поверхностей энергии, поэтому для упрощения расчетов эллипсоидальные поверхности энергии преобразуются в сферические соответствующим выбором масштаба вдоль осей эллипсоида. [2]
Вычисление кинетических коэффициентов для полупроводников. [3]
При вычислении кинетических коэффициентов возникает вопрос о границах применения кинетического уравнения. [4]
При вычислении кинетических коэффициентов, например коэффициента самодиффузии, максимальная длительность слежения за фазовой траекторией фактически является наибольшим интервалом времени, по которому имеет смысл усреднять квадраты смещений частиц. [5]
При вычислении кинетических коэффициентов мы должны выполнить интегрирование по фазовым переменным примесной частицы и частиц среды. [6]
При вычислении кинетических коэффициентов магнитоак-тивной плазмы надо, как обычно, искать функции распределения частиц в виде / / о /, где Sf - малая поправка к локально-равновесному распределению, пропорциональная соответствующему градиенту термодинамических величин. [7]
При вычислении кинетических коэффициентов магнитоактив-ной плазмы надо, как обычно, искать функции распределения частиц в виде / / 0 / где б / - малая поправка к локально-равновесному распределению, пропорциональная соответствующему градиенту термодинамических величин. [8]
Оказывается целесообразным проводить вычисление кинетических коэффициентов в той системе отсчета, в которой электрон покоится. Именно в этой системе отсчета сечение рассеяния имеет простой вид. Кроме того, имеет простой вид и выражение для передаваемого импульса. [9]
Прежде чем изложить результаты вычисления кинетических коэффициентов в первом борновском приближении при произвольной степени вырождения, рассмотрим предельные случаи отсутствия вырождения и сильного вырождения. [10]
Таким образом, проблема вычисления кинетических коэффициентов сводится к вычислению равновесных корреляционных функций. Последняя задача в свою очередь решается методами, изложенными в гл. [11]
Подобно тому, как это делалось в § 59 при вычислении кинетических коэффициентов плазмы в сильном магнитном поле. [12]
Важно иметь в виду, что для получения правильных результатов при вычислении кинетических коэффициентов необходимо соблюдать определенный порядок при переходе к пределу. Именно, следует сначала совершить статистический предельный переход У-оо, jV - - oo, V / Nv и лишь затем устремить е к нулю. [13]
Необходимо подчеркнуть, что это заключение верно только в рамках первого приближения при вычислении кинетического коэффициента. [14]
В выражениях (46.17) и (46.18) уровень Ферми имеет значок а, его необходимо указывать, поскольку при вычислении кинетических коэффициентов за начало отсчета энергии мы принимали Е0 ( Ес или Ev), другими словами, начало отсчета энергии для носителей заряда разного типа различно, и поэтому значение энергии Ферми для каждого типа необходимо брать в той же системе отсчета. Поэтому выражение г для электронов и дырок различно. [15]