Вычисление - оператор
Cтраница 1
Вычисление оператора Y на векторах матрицы L уменьшает объем вычислений по сравнению с полным вычислением Y. Оценки показывают, что вычисление оператора Y L занимает примерно то же время, что и расчет основной системы. Это дает возможность существенно увеличить количество вычисляемых траекторий. [1]
 |
К примеру I. [2] |
При вычислении циклического оператора для линейного резонатора удобно воспользоваться первым из двух способов, описанных выше. [3]
Первая форма записи оператора позволяет организовать вычисление оператора а, если логическое выражение имеет значение TRUE, в противном случае оператор а не выполняется, а выполняется оператор, стоящий за условным. В качестве операторов а, а и аг используется любой простой или составной оператор. [4]
Естественно, возникает вопрос об активности вычисления произвольных автоматных операторов. [5]
В ряде случаев при явно заданном множестве К вычисление оператора проектирования як ( х) и, следовательно, определение s 1 может быть существенно упрощено. Рассмотрим несколько таких случаев. [6]
Вооружившись этими обозначениями и предположениями, приступим к вычислению оператора плотности возбуждаемого и затухающего атома. [7]
Алгоритм, следуя которому построена система (2.90) и подробности вычисления операторов ( СЗчЯГ) хриве ещ. [8]
К сожалению, для квантового случая пока неизвестен способ вычисления операторов Ат, аналогичный методу уравнения Рикка ти ( 1.4.2 - 4) в классическом случае. [9]
Терм вычисляется посимвольно слева направо, пока все символы не будут считаны Вычисление оператора из 0 состоит в применении его к обрабатываемому элементу и отбрасывайии его после этого из вычисляемого терма. [10]
В следующем разделе мы объясним, что в КТП основной задачей является вычисление оператора е - 5 и связанных с ним средних, где оператор действия S является функционалом от операторов рождения и уничтожения одночастичных состояний фундаментальных полей. [11]
Отметим еще два общих функциональных соотношения, которые могут быть полезны при вычислении операторов. [12]
Неоднородную задачу мы здесь не рассматриваем, так как из-за неоднозначности регуляризующего множителя встретились бы трудности, связанные с вычислением оператора Шварца от неоднозначных функций. По своему характеру этот вопрос примыкает к материалу, рассматриваемому в следующей главе. [13]
Подводя краткий итог сказанному, отметим, что интересующая нас задача вычисления характеристик квантового излучения черной дыры естественным образом разбивается на два этапа: вычисление оператора S-матрицы и усреднение его по части аут-состояний, отвечающих невидимым частицам. Общий формализм построения S-матрицы для задач во внешнем поле мы приведем в этом параграфе, а задача вычисления матрицы плотности, описывающей излучение черной дыры, будет рассмотрена в следующем. [14]
Уже в ранних работах Вольтерра было отмечено, что при решении задач наследственной теории упругости операции, связанные с решением дифференциальных уравнений, аналогичных обычным уравнениям теории упругости, и операции интегрирования по времени, связанные с вычислением операторов Вольтерра, могут выполняться в произвольном порядке. Отсюда вытекает следующее правило, которое можно назвать принципом Волътерра. [15]
Страницы: 1 2