Вычисление - распределение
Cтраница 3
Полученные в результате вычислений распределения математического ожидания диаметра частиц M dp fi ( dpi ] и его среднего квадратичного отклонения CTQ / 2 ( dpi) могут быть использованы в дальнейшем для определения осредненной скорости частиц и ее среднего квадратичного отклонения. [31]
Задача состоит в вычислении распределения потока тепловых нейтронов вдоль оси длинного параллелепипеда ( из материала, для которого нужно определить длину диффузии), на одном конце которого расположен плоский источник моноэнергетических ( Ей Ет) нейтронов. [32]
Принципиальное различие рассмотренных методов вычисления распределения объема и поверхности пор адсорбентов по размерам заключается в их теоретической основе. Применение для расчета собственно распределения более точного способа Доллимора - Хила [15] или приближенного способа Дубинина [9, 10] может привести только к некоторому расхождению численных значений, обязанному принятому упрощению расчета. [33]
Рассмотрим по [33] схему вычисления распределения объема пор по эффективным радиусам для эквивалентного модельного адсорбента с цилиндрическими порами, из которой устранены излишние геометрические деталировки по сравнению, например, с работой [43], практически не отражающиеся на результатах. [34]
Несложно также проконтролировать правильность вычислений распределения электронной плотности. [35]
Рассмотрим теперь задачу о вычислении распределения потенциала между электродами и анодного тока в том случае, когда электроны выходят из плоского катода с одинаковыми начальными скоростями, направленными перпендикулярно к его поверхности. В таком виде эта задача является несколько упрощенной задачей о вычислении анодного тока и распределения потенциала между сеткой и анодом в триоде или тетроде с плоскими электродами. Упрощение заключается в том, что в реальной лампе электроны изменяют направление при прохождении через сетку, траектории их искривляются и поток в известной степени утрачивает параллельность. [36]
 |
Координатная система для треугольной трубы. [37] |
Учет свойств стенки при вычислении распределения температуры в жидкости встречает затруднения, которые можно обойти определенным выбором одного из двух видов граничных условий для труб некруглого сечения. Граничные условия первого вида ( случай b на рис. 2) состоят в задании постоянной - плотности теплового потока в направлении течения и постоянной температуры стенки по периметру в каждом сечении. Такие условия имеют место в стенке с большой теплопроводностью. Второй вид граничных условий ( случай с на рис. 2) состоит в задании постоянной плотности теплового потока в обоих направлениях как по течению, так и по периметру. [38]
 |
Схема опыта Столетова. [39] |
Следующим шагом теории должно быть вычисление распределения скоростей электронов, измененного по сравнению с распределением Ферми вследствие поглощения фотонов частью электронов, и определение числа электронов, преодолевающих поверхностный барьер, и их распределения по скоростям и направлениям с учетом отражения от барьера. В общем случае теория встречается с большими трудностями, но для частот, близких к граничной частоте v0, возможны существенные упрощения. [40]
Интересно применение этой формулы к вычислению распределения тепла в проводе, накаливаемой теплом Джоуля, которое выделяется проходящий черев провод электрическим током. Формула показывает, какую температуру примет провод, если черев него проходит ток определенной силы, н какую температуру он будет иметь на оси, если температура на внешней поверхности известна. [41]
 |
График сравнения точных и приближенных решений распределения давления. [42] |
Погрешность приближенного выражения (2.14) при вычислении распределения давления по длине скважины ( трещины) при п 0, г / 0 оценим в сопоставлении с расчетами по точной (1.11) зависимости. [43]
Поскольку расходимости, возникающие при вычислении распределений потенциала и заряда в диффузном слое, должны были бы приводить к подобным же расходимостям в обычно измеряемых макроскопических величинах ( таких, как дифференциальная емкость), в настоящее время нет никаких логических оснований считать, что монотонно убывающие ( с ростом zt) решения для функций г з ( 24) и Qa ( Zi), к которым приводит теория локального термодинамического равновесия, соответствуют реальной картине строения двойного слоя при концентрациях, превышающих, например, 1 моль 1л в водных растворах одно-одновалентных электролитов. [44]
Хорошо известно, что при вычислении распределения зарядов л-электронов на атомах молекулы с сопряженными связями обычно применяют метод Паризера - Парра или Хюккеля, причем метод Хюккеля в случае замещенных производных или гетероцик-лов часто называют методом Полинга - Уэланда. [45]
Страницы: 1 2 3 4