Вычисление - сечение
Cтраница 2
Это - по-видимому, единственный реальный путь к вычислению сечения монопольного катализа распада нуклона, обсуждавшегося в разделе 3.2. Имеющиеся результаты показывают, что взаимодействие скирмиона с монополем действительно приводит к большому сечению распада скирмиона, причем этот процесс может быть описан целиком в рамках классической теории поля. [16]
Далее необходимо, так же как и при вычислении сечения упругого рассеяния, усреднить полученное выражение по магнитным квантовым числам и возможным распределениям изотопов в решетке. [17]
Распределение ( 31) играет существенную роль при вычислениях сечений ядерных реакций, протекающих под действием тепловых нейтронов. [18]
В этом параграфе мы покажем на простых примерах, каким образом учитывается при вычислении сечения рассеяния поляризационное состояние участвующих в реакции частиц. [19]
Эти рассуждения показывают в то же время, что расходящиеся члены должны сократиться при вычислении сечения рассеяния, в котором фаза амплитуды несущественна. [20]
II методы вычисления одноэлектронных волновых функций дискретного и непрерывного спектра используются в расчетах самосогласованных потенциалов для различных моделей вещества, при вычислении сечений поглощения фотонов и сечений других элементарных процессов в плазме. [22]
В настоящее время трудно сказать, насколько этот результат является общим и как он изменится, если аппроксимировать межатомное взаимодействие другой функцией. Вычисление сечения бдиос представляет собой центральную задачу теории диссоциации и рекомбинации; поэтому определение а дпсс даже для простых моделей в рамках классической механики очень важно для дальнейшего развития теории элементарных химических процессов. Учет нарушения равновесного распределения при диссоциации или рекомбинации является статистической задачей, которая, однако, не может быть полностью решена без предварительного определения сечения элементарного акта. [23]
При вычислении сечения появляется множитель, который учитывает спины и тождественность частиц. [24]
Наряду со значительным числом исправлений и мелких изменений, в настоящем издании сделан также и ряд более крупных добавлений. Из них отметим операторный метод вычисления сечения тормозного излучения, вычисление вероятности рождения пар фотоном и вероятности распада фотона в магнитном поле, исследование асимптотического поведения амплитуд рассеяния при высоких энергиях, обсуждение процессов неупругого рассеяния электронов адронами и превращения электрон-позитронных пар в адроны. [25]
Следует подчеркнуть, что приведенные соотношения еще не продвинули, нас по пути конкретного решения задачи, но, переведя задачу, на язык зависимости от фазовых сдвигов ( или, для краткости, просто фаз), для парциальных волн мы получили удобный метод исследования медленных столкновений. Независимо от принятых методов исследования задача вычисления сечения упругого рассеяния электронов на той или иной конкретной атомной частице чрезвычайно сложна и трудоемка, поэтому мы обратимся к простейшим моделям, на которых обсудим ряд закономерностей, характерных и для реальных атомных частиц. [26]
 |
Схема измерения дрейфовой скорости электронов v d методом Таунсенда. [27] |
В настоящее время сечения столкновений исследованы еще недостаточно и ошибки опытов, не превышающие обычно 10 %, гораздо меньше разброса значений сечений столкновений, полученных разными методами и многими авторами. По A lepe того как измерения становятся более точными, возникнет я необходимость развития более точных методов вычисления сечений столкновений. [28]
Сечение рассеяния назад на высоте максимума аэрозольного отношения смеси ( 18 - 20 км) варьирует на длине волны 0 6943 мкм ( лазер на рубине) в пределах 9 - 17 % по отношению к рэлеевскому рассеянию на высоте 18 км. Спектральная зависимость хорошо аппроксимируется как К-1. Сопоставление результатов вычислений сечения обратного рассеяния с данными измерений обнаружило удовлетворительное их согласие. [29]
 |
Пересечение адиабатических термов. [30] |
Страницы: 1 2 3