Аналогичное вычисление

Cтраница 3

Расчет состава равновесных с жидкими компонентами паро-газовых смесей для системы CsHi2 - Н2О - воздух. [31]

Сопоставление показывает, что при р1 8 МПа Ткр-120 С. Аналогичное вычисление для р 3 5 МПа, менее точное ввиду далекой экстраполяции, позволяет считать, что при Г180 С равновесная смесь еще взрывоопасна. [32]

Окончательный результат получается такой переориентацией локальной системы координат, что 24 поочередно совпадает со сторонами st и tr треугольника. Эти результаты затем выражаются через координаты точки поля и координаты узлов. Ясно, что (6.46) можно использовать для аналогичного вычисления интеграла в случае плоского четырехугольного элемента. [33]

Основные результаты указанных разделов суммированы в резюме 6.1. Эти результаты обобщаются с учетом эффектов общей теории относительности в разд. Вычисления, приведенные в этом последнем разделе, являются прототипом аналогичных вычислений, представленных далее в книге. [34]

Интегрирующие колесики выдают действительную и мнимую части комплексного интеграла. Результаты вычислений представлены, в частности, на фиг. В списке литературы к этой главе приведены все опубликованные до сих пор работы по аналогичным вычислениям. [35]

При определенной минимальной температуре Ткр ( здесь это верхний температурный предел взрываемости) в точке пересечения кривых пределов взрываемости и изменения равновесного состава образующаяся смесь становится взрывчатой. Сопоставление показывает, что при р1 8 МПа Гкр 120 С. Аналогичное вычисление для р 3 5 МПа, менее точное ввиду далекой экстраполяции, позволяет считать, что при Г180 С равновесная смесь еще взрывоопасна. [36]

Расчет состава равновесных с жидкими компонентами паро-газовых смесей для системы CeHi2 - t O - воздух. [37]

При определенной минимальной температуре Ткр ( здесь это верхний температурный предел взрываемости) в точке пересечения кривых пределов взрываемости и изменения равновесного состава образующаяся смесь становится взрывчатой. Сопоставление показывает, что при р 1 8 МПа ГКр 120 С. Аналогичное вычисление для р 3 5 МПа, менее точное ввиду далекой экстраполяции, позволяет считать, что при Г180 С равновесная смесь еще взрывоопасна. [38]

Нетрудно заметить, что основным критерием предпочтительности набора параметров I по сравнению с другими наборами является анализ вычисленных значений заселенности орбиталеи, приведенных в табл. VI 1.17. Набор I приводит к полной спиновой плотности, равной единице. Полная спиновая плотность, соответствующая следующему лучшему набору II, равна двум. Другие наборы еще менее удовлетворительны. Так как аналогичное вычисление полной спиновой плотности для Fj приводило к величине 1 02, имеются, по-видимому, достаточные основания для того, чтобы остановиться на наборе I, даже если бы учет эффектов перекрывания мог бы в некоторой степени исправить полное значение плотности при других наборах параметров. [39]

Если мы имеем систему одинаковых спинов, заселенности уровней которой в одной точке образца отличаются от засе-ленностей в других точках, то процесс опрокидывания спинов будет стремиться выровнять разности заселенностей по всему образцу. Этот процесс известен под названием спиновой диффузии. По существу он создает однородную спиновую температуру по всему образцу, и без него концепция спиновой температуры была бы термодинамически бессмысленной или по крайней мере тривиальной, как в случае одиночного спина. Процесс спиновой диффузии особенно важен в методах динамической поляризации ядер лигандов ( § 12 гл. Благодаря спиновой диффузии происходит постепенный перенос поляризации от лигандных ядер, соседних с парамагнитным ионом, к более удаленным ядрам. Ядра, находящиеся вблизи парамагнитного иона, поляризуются через их взаимодействие с ионом, когда приложено сильное поле СВЧ с частотой электронного резонанса. Конечно, существует барьер процесса диффузии для ближайших лигандных ядер, поскольку они находятся в различных локальных полях вследствие их близости к парамагнитному иону и, таким образом, имеют иную резонансную частоту, чем более удаленные лигандные ядра. Процесс поляризации более удаленных ядер включает поток энергии от парамагнитного иона, источником которого должно быть осциллирующее поле с частотой электронного резонанса. Отсюда возникает возможность проведения экспериментов по ДЭЯР на этих ядрах. Очевидно, что процесс такого ДЭЯР на удаленных ядрах тесно связан с процессом динамической поляризации ядер, как и следует ожидать из аналогичных вычислений, приведенных в § 12 и 13 гл. Он также связан с тем, что главными агентами релаксации ядерных спинов в твердом теле очень часто являются парамагнитные ионы, которые находятся в значительно более тесном контакте с решеткой, чем ядерная спин-система. [40]

Страницы: 1 2 3