Cтраница 1
Приведенное вычисление показывает, как надо находить не равные нулю матричные элементы. [1]
Приведенное вычисление дает порядок зт-связи; для нахождения полного порядка связи нужно прибавить единицу - порядок а-связи. [2]
Приведенное вычисление подтверждается экспериментально как для жидкостей, так и для твердых тел. [3]
Приведенное вычисление дает порядок я-связи, для нахождения полного порядка связи нужно прибавить единицу - порядок сг-свя-зи. [4]
Приведенное вычисление основано на постулате, лежащем в основе формального определения понятия об энергии корреляции. [5]
Проведение приведенных вычислений облегчается благодаря свойствам экранной системы координат. Вычисление точки пересечения проектирующего луча из точки зрения с поверхностью выполняется просто, поскольку все проектирующие лучи параллельны оси Zs. Соответствующие вычисления в системе координат наблюдателя сложнее, так как там проектирующие лучи выходят из точки зрения под различными углами. [6]
Из приведенных вычислений можно сделать интересное заключение относительно определителя заданной матрицы А. Но определитель ортогональной матрицы W может равняться только 1, причем знак определяется знаками диагональных элементов. В нашем случае диагональные элементы матрицы W положительны, следовательно, знак определителя - - плюс. Определитель Р - ввиду треугольного вида матрицы - есть просто произведение всех ее диагональных элементов. Это произведение в нашей задаче составляет Д 5 26367 - 10 - 9, что показывает исключительно косоугольный характер данной линейной системы. [7]
Из приведенных вычислений следует, что теория Гельмгольца - Кельвина несостоятельна. Излучение звезд происходит за счет энергии ядерных реакций внутри звезд. [8]
Из приведенных вычислений можно сделать интересное заключение относительно определителя заданной матрицы А. Но определитель ортогональной матрицы W может равняться только 1, причем знак определяется знаками диагональных элементов. В нашем случае диагональные элементы матрицы W положительны, следовательно, знак определителя - плюс. Определитель Р - ввиду треугольного вида матрицы - есть просто произведение всех ее диагональных элементов. Это произведение в нашей задаче составляет Д 5 26367 - 10 - э, что показывает исключительно косоугольный характер данной линейной системы. [9]
Из приведенных вычислений видно, что наименьшее значение коэффициента шума получается при максимальном усилении. [10]
Из приведенных вычислений видно, что шестая частота вращения лебедки почти в 10 раз выше первой. Такое высокое соотношение позволяет более эффективно использовать установленную мощность при подъеме. Низкая же первая частота вращения дает возможность ликвидировать аварии в случае прихвата колонны в скважине. [11]
Из приведенного вычисления следует, что катодная область дуги, действительно, может представлять собой плазменный шнур, сжатый собственным полем. Но тогда заслуживает серьезного внимания версия об электродинамической природе неустойчивости дуги, особенно ввиду обнаруженного стабилизирующего действия магнитного поля. В данном случае легко наметить путь проверки указанной возможности. Он состоит в сравнении действия на дугу продольного и поперечного магнитных полей. [12]
Из приведенного вычисления следует, что время образования капли радиусом 0 25 мм равно 13 ч 52 мин 50 сек. Время образования капли радиусом 0 1 мм при тех же условиях равно 53 мин 12 сек. Таким образом, между установлением давления, достаточного для продавливания капли жидкости ( или пузырька воздуха) через мембрану, и образованием видимой капли ( или пузырька воздуха) на поверхности мембраны проходит некоторый промежуток времени. Поэтому рекомендуется повышать давление постепенно, с паузами. Однако опыт в этом случае длится в течение нескольких часов. [13]
Из приведенных вычислений, в равной мере как и из указанной формулы, следует, что в нашем случае выбор системы из четырех функций (26.23) ведет к тому же результату, что и выбор одной из этих функций, а именно первой. [14]
Из приведенных вычислений видно, что нетривиальную задачу представляет нахождение первого слагаемого в выражении для Ь, которое связано с самодействием векторных полей. Вклад фермионов возникает лишь за счет последнего графика рис. 8.3 и вычисляется весьма просто. [15]