Вычисления

Cтраница 2

Вычисления по теории возмущений с точностью до приближения второго порядка проведены в работе [9]; при этом оказывается, что члены второго порядка малы и ими в большинстве случаев можно пренебречь. [16]

Вычисления Хойланда и Гудмана включают эффекты деформации о-остова, тогда как в вычислениях Амоса они не учитывались. С другой стороны, поскольку параметр ( 3rr, используемый в работе Амоса, подбирался эмпирически, то, возможно, он включает некоторые эффекты деформации сг-остова. Согласие результатов вычислений, проведенных двумя способами как между собой, так и с экспериментальными данными, вполне хорошее. Соответствующие результаты для сродства к электрону представлены в табл. 24, но здесь согласие довольно плохое. Можно, однако, добиться лучшего соответствия, слегка изменив параметр ргг, используемый в расчетах по неограниченному методу Хартри - Фока. [17]

Вычисления по методу молекулярных орбиталей для небольших межатомных расстояний, когда существенными являются только силы отталкивания, в особенности вычисления для системы Не - Не, рассмотрены в предыдущем разд. С увеличением расстояния R перекрывание между двумя молекулами уменьшается, и в конце концов при некотором R таким перекрыванием можно пренебречь. Тогда, раскладывая потенциал взаимодействия обеих молекул по муль-типолям и ограничиваясь в разложении только дипольньш членом, приходим к выражению - CIR6 для потенциала далънодействую-щих лондоновских дисперсионных сил притяжения. Следует отметить, однако, что неясно, при каких расстояниях между атомами указанное разложение справедливо. Выражение, полученное с точностью до членов второго порядка теории возмущений и описывающее взаимодействия лондоновского типа, содержит сумму по всем возбужденным виртуальным состояниям обоих атомов. При этом, конечно, предполагается, что отсутствует перекрывание между волновыми функциями не только в основном, но и в возбужденных состояниях. [19]

Вычисления проводить с точностью до п знаков, где п В. [20]

Вычисления заметно упростятся, если положить TI т, та 0, что по существу - не ограничивает общности. [21]

Вычисления проведены согласно методу конвективных координат. Точно такие же результаты можно получить, используя метод двухточечных полей. [22]

Вычисления с помощью любой из эквивалентных схем рис. 4 - 32 приводят к тождественным результатам. [23]

Вычисления по формулам ( 5 - 62) и ( 5 - 63) приводят к одинаковым результатам, но первая из них менее громоздка и более удобна для практического использования. [24]

Вычисления проводятся в следующей последовательности. Сначала, как и прежде, находим величины At / в локальной декартовой системе координат с осью z, направленной вдоль относительной скорости v - V. Затем переходим в фиксированную декартову систему координат ( JLI, v, со), связанную с наблюдателем. [25]

Вычисления, о которых здесь шла речь, называют ab initio или неэмпирическими расчетами. Это объясняется тем, что между квантовомеханической формулировкой метода и результатом расчета остается только один шаг, заключающийся в выборе аналитической формы и числа оптимизируемых функций. [26]

Интенсивность окраски ( - эпикатехина и чайного таннина с железотартратным реактивом в зависимости от рН. [27]

Вычисления показали, что при оптимальном значении рН ( максимум окраски) в условиях реакции с железотартратом один атом Fe2 связывается с одной молекулой трифенола и двумя молекулами дифенола. [28]

Вычисления производят для заданного дебита, того же газового фактора Го и других данных, необходимых для расчета. [29]

Вычисления чрезвычайно осложняются взаимосвязанностью массовых сингулярностей. [30]

Страницы: 1 2 3 4