Вычисляй

Cтраница 1

Вычисляй с числом J / 2 так, как если квадрат этого числа равен двум. [1]

Вычисляя аддитивную рефракцию для бензена, представляемого в виде одной из структур Кекуле, с использованием инкрементов двойных связей, не освобожденных от вклада гиперконъюгации, получают величину, из которой следует отсутствие экзальтации для бензена. Поскольку экзальтация свидетельствует о наличии резонансного взаимодействия, такой результат не согласуется с представлениями об электронном строении ароматических соединений. Правда, по сравнению с другими сопряженными системами и эта величина представляется аномально низкой. [2]

Вычисляя член с е ( 0) в произведении Жх) е ( О), мы должны произвести два спаривания. [3]

Синхронизация в системе Ресслера. ( а Разность наблюдаемой частоты и частоты внешней силы как функция амплитуды и частоты внешней силы. ( Ь Растяжение области малой амплитуды силы демонстрирует, что порог синхронизации очень мал. это означает, что влияние хаотической амплитуды на фазовую динамику очень слабо ( эффективный шум очень мал. [4]

Вычисляя наблюдаемую частоту Г2 в зависимости от параметров внешней силы, мы получим показанное на рис. 10.6 плато, где Г2 LJ. Этот график очень похож: на обычный график для основной области синхронизации периодических осцилляторов. Примечательно, что довольно малая сила может захватить частоту, почти не влияя на амплитуду. Внутри области синхронизации точки сконцентрированы по фазе и распределены по амплитуде; в асинхронном состоянии наблюдается широкое распределение, как по фазе, так и по амплитуде. [5]

Вычисляя интеграл (2.1) при больших Z, удобно использовать аналитические свойства амплитуды рассеяния по cos 0 ( или, что то же самое, по квадрату передаваемого импульса) при фиксированной энергии в системе центра инерции. [6]

В любом замкнутом контуре ( например, а ] 6, с алгебраическая сумма электродвижущих сил равна алгебраической сумме произведений величин токов на сопротивления отдельных участков цепи. [7]

Вычисляя сумму произведений токов на сопротивления отдельных участков цепи, следует учитывать также и внутренние сопротивления источников тока. [8]

Вычисляя общее действие волнового фронта в какой-нибудь точке пространства, мы должны учесть, что световые колебания, исходящие кз отдельных точек фронта, приходят в точку наблюдения с различными фазами. При этом все точки самого вол нового фронта находятся в одной фазе. Для простоты вычисления суммарного действия Е всего волнового фронта мы будем считать, что источник света находится весьма далеко и, следовательно волну S можно считать плоской. Все точки волнового фронта S колеблются в одной фазе. [9]

Вычисляя параметры штрихов по формулам ( 42) - ( 44), найдем, что л1 ] Л2 0, а величины 1 / р0 и р отличны от нуля. [10]

Вычисляя /, при извлечении корня 1 / 4 sin2 - -, мы должны выбрать арифметическое значение корня, что и сделали, ибо при изменении t от О до 1-я функция sin - - - положительна. [11]

Вычисляя методом возмущений энергию в приближении ( 2N 1) - го порядка, прихрдится также неявно вычислять волновую функцию в приближении N-то порядка [276], Эту волновую функцию N - ro порядка можно подставить в выражение Рэлея и получить таким образом верхнюю границу точной энергии. [12]

Вычисляя математическое ожидание от обеих частей последнего равенства, получим утверждение теоремы. [13]

Состав воздуха при относи. [14]

Вычисляя при заданном значении NI величину б как функцию температуры, получают число всех остальных частиц. [15]

Страницы: 1 2 3 4