Вычитание - член
Cтраница 1
Вычитание члена V / RN в числителе подынтегрального выражения в (3.21) оказывается допустимым, так как только нелинейная часть квазичастичной ВАХ существенна лри расчете отклика тока IN на внешнее воздействие. [1]
Здесь также вычитание члена 1 / сот) из / не изменяет конечного результата. [2]
Как мы увидим в § 4 ( формула (3.46)), последовательный учет принципа Паули приводит к вычитанию членов, содержащих tanh ии coth, что приводит к обращению в нуль подынтегрального выражения при kBT С Н ио для обоих знаков энергии Нио. Это, в свою очередь, обеспечивает обращение в нуль скорости дефазировки при Т О. [3]
Рассмотрим два ряда 2и и 2уп - Ряды 2 ( и и), полученные соответственно сложением и вычитанием членов этих рядов, имеющих одинаковые номера, или, что то же, полученные почленным сложением и вычитанием рядов 2ы и 2и, называют соответственно суммой и уоаз-ностью данных рядов. [4]
Применение дифференциальных преобразователей обеспечивает, кроме того, устранение начального выходного сигнала при нулевом Входном, а также частичную линеаризацию общей функции преобразования за счет вычитания четных членов полиноминального разложения функции преобразования. [5]
Применение дифференциальных преобразователей обеспечивает, кроме того, устранение начального выходного сигнала при нулевом входном, а также частичную линеаризацию общей функции преобразования за счет вычитания четных членов полиноминального разложения функции преобразования. [6]
В формуле ( 8.7 в) функция длительности а обеспечивает голубое смещение энергии Е, испытавшей красное смещение, возвращая ей локально измеряемую величину, а посредством вычитания члена QHLK учитывается тот факт, что ОПН в атмосфере вращается вместе с дырой и тем самым вращается относительно бесконечности. Комбинация Ею - QL встречается также в ньютоновской теории вращающихся тепловых атмосфер, причем она имеет тот же смысл, что и в нашем случае [ ср. [7]
Вычитание авто-корреляционных членов из отклика фазированной решетки приведет к смещению нулевого уровня в положительном направлении на величину, равную 1 / гаа от максимального уровня, как показано штриховой линией на рис. 5.4 в. Точки, представляющие нули в отклике синфазной решетки, станут минимумами отрицательных лепестков. Таким образом, в отклике корреляционной решетки положительные значения становятся в ( па - 1) / па раз меньше значений отклика синфазной решетки. В отрицательном направлении отклик достигает уровня - 1 / ( па - 1) от величины максимума, но не может быть меньше, поскольку этот уровень соответствует нулевому уровню синфазной решетки. Ограничение на величину отрицательных лепестков корреляционной решетки было получено Коганом ( Kogan, 1999), который также отметил, что эта предельная величина определяется только количеством антенн в решетке и не зависит от их расположения. Ни одно из этих заключений не применимо к положительным лепесткам. [8]
Поскольку в состав обоих веществ входят ионы одинакового заряда, то можно предположить, что они обладают одинаковой энергией кристаллической решетки. При вычитании членов одного цикла из соответствующих членов другого все величины, относящиеся к СЮ4, взаимно уничтожаются. [9]
Формулы (13.110) и (13.111) относятся к случаю, когда спектр непрерывный. Нормальное упорядочение в этом случае не эквивалентно вычитанию члена с / г0в (12.54), поскольку последний совпадает с интегралами вида (13.105), а не суммами. [10]
Если члены ряда убывают достаточно быстро и притом с самого начала, то выгодно использовать знакопеременный ряд, погрешность которого легко оценивается. Поэтому при замене суммы такого ряда его частичной суммой допускается погрешность, не превосходящая по модулю первого из отброшенных членов. Если же члены ряда убывают медленно или убывают хотя и очень, быстро, но не сначала, а первые члены ряда достаточно велики, фактическая погрешность будет заметно большей из-за погрешностей вычитания первых больших членов. [11]
Эта формула совпадает с хорошо известным выражением для равновесной корреляционной функции слабо неидеального газа. Нетрудно убедиться в том, что интеграл столкновений (3.3.1), вычисленный с корреляционной функцией (3.3.40), равен нулю. Следовательно, интеграл столкновений (3.3.30) в равновесном состоянии также равен нулю. Отметим, что для интеграла столкновений (3.3.36) отдельного доказательства не требуется, так как он получается из выражения (3.3.30) путем вычитания членов, описывающих двух - и трехчастичные процессы. [12]
Определяя S gg методами групповых составляющих, обычно нужно делать определенные поправки на симметрию молекулы. В связи с коррекцией возникают некоторые трудности, так как приходятся заботиться о том, чтобы тщательно разобраться, как автор определяет симметрию молекулы. Необходимость коррекции обусловлена тем, что, согласно статистической механике, энтропия выражается членом R In W, где W - число различимых конфигураций соединения. Должна быть введена поправка на вращательную составляющую энтропии, поскольку вращением молекулы часто обнаруживают неразличимые конфигурации, и значение W должно быть соответственно уменьшено, либо, если величина а является числом симметрии ( ниже приведено более точное определение), энтропия вращения должна быть скорректирована посредством вычитания члена R In а из вычисляемого значения. [13]
Отклики корреляционной и синфазной антенных решеток на точечный источник одинаковы, за исключением авто-корреляционных членов. Отклик фазированной решетки состоит из одного или нескольких лучей, направления которых соответствуют синфазному суммированию откликов антенн. Эти главные лучи окружены боковыми лепестками, форма и величина которых определяются количеством и расположением используемых антенн. Сигнал между боковыми лепестками может уменьшаться до низкого уровня - вплоть до нулевого, но не может быть отрицательным, поскольку не может быть отрицательным выходной сигнал квадратичного детектора. Теперь посмотрим, что произойдет в результате вычитания авто-корреляционных членов для имитации сигнала корреляционной решетки. [15]
Страницы: 1