Cтраница 1
Вязкость псевдоожиженного слоя падает с ростом скорости сжижающего агента, а вязкость жидкости - с ростом температуры, причем в обоих случаях установлена экспоненциальная зависимость. [1]
Экспериментальные определения вязкости псевдоожиженного слоя [34, 116, 170, 187] показывают, что этот параметр резко уменьшается при увеличении скорости газового потока и соответствующем увеличении расширения слоя. Вязкость псевдоожиженного слоя при достаточно больших скоростях газа равна нескольким сантипуазам, что соответствует вязкости капельных жидкостей. [2]
Измерения показывают, что вязкость псевдоожиженного слоя, в отличие от ньютоновских жидкостей, иногда зависит от скорости сдвига. Обычно вязкость неподвижного и полупсевдоожи-женного слоя при отсутствии сил сдвига можно считать бескот нечно большой. При конечных, но малых скоростях сдвига вязкость очень велика. [3]
Если выразить плотность и вязкость псевдоожиженного слоя че-рез порозность, скорость газа и физические свойства частиц и ожи-жающего агента, то получится формула, по структуре очень сходная с формулой ( III. Различие заключается лишь в величине коэффициента пропорциональности и выражении функции пороз-ности. Если наряду с этим учесть, что стесненное падение частиц в капельной жидкости и однородное псевдоожижение описываются одинаковыми уравнениями [247, 758], то получим еще одно свидетельство в пользу аналогии между псевдоожиженным слоем и капельной жидкостью. [4]
Поскольку измеренные зна чения коэффициентов вязкости псевдоожиженного слоя весьма велики, можно предположить, что вязкость сжижающего агента мало влияет на сопротивления слоя сдвигу и отождествить эти значения с fis. Теоретические и экспериментальные методы для оценки величин Ks и р отсутствуют. Эти величины можно определить на основе кинетической теории псевдоожиженного слоя, но для этого необходимо вычислить энергию хаотического движения твердых частиц. [5]
Как вязкость жидкости является показателем ее текучести, так и вязкость псевдоожиженного слоя может характеризовать такое же свойство слоя. [6]
Из рис. VI-7, а, где представлены типичные зависимости вязкости псевдоожиженного слоя от расхода сжижающего агента, видно, что при низких расходах последнего ( вблизи точки начала псевдоожижения) вязкость очень велика. В тех случаях, когда при увеличении скорости сжижающего агента слой сжимается и его плотность возрастает, величина ц в проходит через минимум, прежде чем становится независимой от скорости. [7]
Экспериментальные определения вязкости псевдоожиженного слоя [34, 116, 170, 187] показывают, что этот параметр резко уменьшается при увеличении скорости газового потока и соответствующем увеличении расширения слоя. Вязкость псевдоожиженного слоя при достаточно больших скоростях газа равна нескольким сантипуазам, что соответствует вязкости капельных жидкостей. [8]
Под действием градиента скорости увеличивается угловая скорость твердых частиц. Так как трение качения меньше, чем трение скольжения ( например, шариковый подшипник и подшипник скольжения), то трение между частицами в данном случае уменьшается. Эти явления влияют также на структурированную вязкость псевдоожиженного слоя. [9]
Физическая картина подъема пузырей в псевдоожиженном слое значительно сложнее и многообразнее, чем ход всплывания твердых тел или барботирования газа в ньютоновской жидкости. При подъеме пузырей в псевдоожиженном слое происходит обмен их газом с окружающей двухфазной средой-агрегатами частиц, слияние одних пузырей с другими так, что пузырь по мере подъема растет, а следовательно, изменяется ( увеличивается) действующая на него архимедова сила. Эффективная вязкость псевдоожиженного слоя в противоположность вязкости ньютоновской жидкости резко изменяется в зависимости от режимных гидродинамических условий, ют скорости фильтрации псевдоожижающего газа. Более того, при заданной скорости фильтрации вязкость псевдоожиженного слоя неодинакова по высоте последнего. [10]
Основным типом крупномасштабных движений твердой фазы псевдоожиженного слоя являются циркуляционные течения различной периодичности и пространственных масштабов. Для исследования и математического описания такого рода течений важное значение имеет установление вязкостных характеристик взвешенной твердой фазы. При формулировке уравнений движения твердой фазы необходимо знать закон переноса импульса в твердой фазе псевдоожиженного слоя. Основной трудностью при проведении экспериментов по измерению эффективной вязкости псевдоожиженного слоя является нестабильность его механических свойств. Псевдоожиженный слой существует лишь постольку, поскольку внутри него существует взаимное перемещение фаз, и внесение в слой для измерения тех или иных его параметров каких-либо зондов, отличающихся по своим аэродинамическим характеристикам от частиц твердой фазы, неминуемо приводит к локальным искажениям структуры слоя. При проведении экспериментальных исследований вязкости псевдоожиженного слоя, например с помощью ротационных вискозиметров стандартных конструкций, обнаруживается, что полученная кривая течения зависит от характера сухого трения твердой фазы на поверхности ротора. В ряде работ [5, 34] отмечались существенные отклонения от ньютоновского поведения твердой фазы при псевдоожижении, что дает основание считать более перспективной разработку нелинейных реологических моделей псевдоожиженного слоя. [11]
Теория, основанная на таком предположении, позволяет получить описание многих явлений, связанных с движением газовых пузырей в псев-доожиженном слое, качественно согласующееся с экспериментальными данными. Во многих аспектах эта теория дает также и количественное согласие с экспериментальными результатами. Что же касается формы пузырей, то фотографирование псевдоожижен-ных слоев в рентгеновских лучах показало, что газовые пузыри в псевдоожиженном слое далеко не всегда имеют ту же самую форму, что и газовые пузыри в идеальной жидкости. Этот факт указывает на то, что теоретическое предсказание формы газового пузыря в псевдоожиженном слое не может основываться на теории, не учитывающей вязкость твердой фазы псевдоожиженного слоя. В данном параграфе устанавливается связь между формой пузыря, поднимающегося в псевдоожиженном слое, и вязкостью псевдоожиженного слоя. При этом существенно используется аналогия между поведением газовых пузырей в жидкости и в псевдоожиженном слое. Наблюдения показывают, что газовые пузыри достаточно большого размера как в псевдоожиженном слое, так и в жидкости имеют верхнюю часть, которую приближенно можно считать сферической. Результаты измерения угла а, полученные многими исследователями для газовых пузырей в жидкости и обобщенные Грейсом [76], пока. [12]
Контроль процесса псевдоожижения целесообразно проводить во всех случаях, так как скорость фильтрации лсевдоожижающего агента и параметры вибрации определяют состояние слоя лишь при определенной полидисперсности материала, которая может меняться в зависимости от влажности и степени электризации. Wu, являющимися границами участков. Наиболее оптимальным состоянием псевдоожиженного слоя следует считать конец зоны I - начало зоны II. В этом случае взвешенный слой достаточно однороден, имеет низкие плотность и вязкость, в нем слабо проявляются электростатические эффекты. При нанесении покрытий на изделия сложной конфигурации можно рекомендовать состояние слоя, Соответствующее концу зоны II. Здесь реализуются минимальные значения плотности и вязкости псевдоожиженного слоя при достаточной подвижности полимерных частиц. [13]