Cтраница 2
По уравнению ( 3 - 264) или ( 3 - 265) определяется величина вихревой вязкости ед. [16]
Более важен тот факт, что ( § 71) силы вязкости в моделях относительно велики и, следовательно, турбулентность ( вихревая вязкость) сравнительно с ними мала. [17]
Однако если для турбулентной струи Шлихтинга предположение о постоянстве турбулентной вязкости представляется естественным из-за узости области струи, то для течения, порожденного взаимодействием вихревой нити с плоскостью, вихревую вязкость более реально считать переменной - нулевой на плоскости и максимальной на оси. [18]
Здесь величина I, получившая название пути перемешивания, играет, грубо говоря, ту же роль, что и длина свободного пробега молекул в кинетической теории газов. Путь перемешивания подобно вихревой вязкости в значительной мере определяется координатами. [19]
Приведены решения уравнений молекулярной диффузии применительно к некоторым инженерным задачам. Систематизированы методы определения коэффициентов вихревой вязкости и вихревой диффузии. [20]
Последним соотношением воспользовались Весткампер и Уайт [150] для определения влияния концентраций четырех-хлористого углерода, испаряемого с горизонтальной плоской поверхности в движущийся воздух на массообмен и природу обмена. Ими была сделана попытка определить изменение коэффициента вихревой вязкости на границе раздела газ - жидкость, однако изменение концентраций четыреххлори-стого углерода в воздухе существенно влияло на отношение ( 3 - 205), что затруднило получение количественных соотношений. Сравнительно недавними исследованиями [151 - 154] показано, что даже у самой стенки вихревым переносом пренебречь нельзя. [21]
Коэффициент диффузии De фактически является эффективным коэффициентом диффузии и охватывает как молекулярную диффузию, так и вихревую диффузию, возникающую в условиях турбулентного течения. Он может быть определен по аналогии с представлениями Буссинеска [24] о вихревой вязкости. [22]
Если не ограничиваться объяснением самого феномена возникновения астрофизических струй, а попытаться дать их более реалистическое описание пусть даже в наиболее крупномасштабном аспекте, то прежде всего необходимо учесть турбулентность. Конечно, решенную задачу можно попытаться трактовать как соответствующую турбулентным струям в рамках гипотезы Буссипеска об эффективной вихревой вязкости. Однако в этом случае неудовлетворительным приближением является постоянство вязкости. [23]
Она должна учитывать внутреннее трение в турбулентном потоке, подобно тому как обычная вязкость проявляется в ламинарном потоке. Насколько обычная вязкость v изменяется мало ( в предыдущих рассуждениях мы считали ее постоянной), настолько различной будет вихревая вязкость е в разных слоях потока. [24]
Наличие сдвигающих напряжений можно вывести из этого примера па основании соображений равновесия, но полезно рассмотреть сдвиг, исходя из первичных принципов. Перенос количества движения через эту поверхность в объем V имеет и нормальную и касательную к S составляющие, так что существуют нормальная и касательная силы, действующие на S. Эта сила имеет то же самое происхождение, что и вихревая вязкость в теории турбулентности, но отличается от нее, потому что отсутствие вязкости позволяет касательной силе существовать неопределенно долго. Таким образом, истинная прочность на сдвиг является результатом вихревого движения. [25]
В стандарт -, моделях длина перемешивания считается сравнимой со шкалой сот Л P PS ГД. На глубине 104 км темпе-оатура вещества равна 7 104 К, поэтому шкала высот составляет 3 103 км. Принимая П П53 - Ю-6 рад / с, получаем Г 40 см / с. Оценки турбулентной скорости на такой глубине дают величины общего порядка 104 см / с [202], и вихревая вязкость равна - s 0 2vL - 1012 см2 / с. Итак, теория длины перемешивания приводит к значению Г, которое в восемь раз больше величины S см / с, использованной Келером и Йошимурой в попытках воспроизвести солнечный цикл. Величина вихревой вязкости, определяемая теорией длины перемешивания, в два раза меньше использованной Келером и в шесть раз больше принятой Йошимурой. [26]
В стандарт -, моделях длина перемешивания считается сравнимой со шкалой сот Л P PS ГД. На глубине 104 км темпе-оатура вещества равна 7 104 К, поэтому шкала высот составляет 3 103 км. Принимая П П53 - Ю-6 рад / с, получаем Г 40 см / с. Оценки турбулентной скорости на такой глубине дают величины общего порядка 104 см / с [202], и вихревая вязкость равна - s 0 2vL - 1012 см2 / с. Итак, теория длины перемешивания приводит к значению Г, которое в восемь раз больше величины S см / с, использованной Келером и Йошимурой в попытках воспроизвести солнечный цикл. Величина вихревой вязкости, определяемая теорией длины перемешивания, в два раза меньше использованной Келером и в шесть раз больше принятой Йошимурой. [27]
Скорость звука составляет 1471 46 м / сек для морской воды при содержании соли 3 5 %, нормальном атмосферном давлении и температуре 5 С. Она возрастает примерно на 1 0 м / сек при увеличении содержания соли на 0 1 %; на 3 5 м / сек при увеличении температуры на 1 С, и на 0 16 м / сек при увеличении давления на 1 атм. Эти изменения выливаются в заметную рефракцию в океане. Поглощение звука резко возрастает с повышением частоты и зависит от процентного содержания солей в воде, температуры и давления. Его можно оценить примерно как 0 01 дб / км при частоте 103 гц и 1 дб / км при 104 гц. Важным свойством механического перемешивания в океане является вихревая вязкость, которая называется также эффективной вязкостью, проявляющейся в больших масштабах для больших масс жидкости. Это понятие, однако, надо отличать от молекулярной вязкости, которую определяют для небольшого количества воды в лаборатории. В то время как динамическая вязкость определяется как соотношение величины направленной силы сдвига к начальной скорости отклонения и выражается в граммах на сантиметр в секунду, в механике жидкостей обычно принято пользоваться кинематической вязкостью, которая представляет собой динамическую вязкость, поделенную на плотность и выраженную в квадратных сантиметрах на секунду. Молекулярная вязкость воды составляет примерно 0 019 см3 / сек при 0 С и приблизительно половину этой величины при 20 С. Эффективная вязкость значительно больше этой величины и колеблется от 2 до 7 500 см. / сек в зависимости от различных условий. Поверхностное натяжение вызывает интерес в том смысле, что оно управляет капиллярными волнами, через которые большие поверхностные волны получают энергию от ветра. Оно равно 76 дин / см при О3 С и 73 дин / см при 20 С. [28]