Газ - струя
Cтраница 2
 |
Изменение давления в камере горячего потока при различных видах профиля диафрагменных отверстий ВЗУ. [16] |
Струи противотока в сопловом сечении располагаются на радиусе до 0.95 R, и имеют более низкую температуру торможения, чем газ струй основного потока. [17]
В этом случае из-за утолщения слоя смешения и УВ происходит смыкание и перекрытие их зон, так что сжатый слой газа струи становится полностью вязким. Дальнейшее уменьшение R приводит к проникновению газа спутного потока в зону изоэнтропического ядра струи. При R 10 струя приобретает существенно диффузную структуру. [18]
Ниже основное внимание уделяется разработке модели воздействия КА на ионосферную плазму в области ближней зоны до расстояния, на котором происходит выравнивание давлений газа струи и атмосферы. [19]
Уменьшение отношения длины свободного пробега частиц газовой струи 1и на срезе сопла к величине ZQ ru / tg o соответствует увеличению концентрации нейтральных частиц газа струи. [20]
Калориметрический зонд описанной конструкции [7] дает возможность проводить непосредственные измерения следующих локальных, усредненных во времени параметров: энтальпии hr газового потока, динамического напора ри / 2 струи плазмы ( р - плотность газа струи, г / м3; v - скорость струи, м / с) и состава отбираемой из потока газовой пробы. [21]
При приведенной скорости газа порядка 1 м / сек происходит изменение структуры пены: длина газовых факелов увеличивается, и они выходят на поверхность слоя, что приводит к разрушению ячеистой пены и превращению ее в систему, состоящую из относительно крупных брызг и выбрасываемых газом струй жидкости. [22]
Таким образом, в орбитальной плоскости системы вещество образует дискообразную осесимме-тричную оболочку. Там газ струи присоединяется к оболочке, внося в нее массу и угловой момент. Тем самым создается источник углового момента на краю оболочки. Если оболочка стационарна - существует в течение достаточно долгого времени, - то у поверхности звезды должен происходить сток массы и углового момента. [23]
Следует учесть также влияние ряда гидродинамических факторов. Под гидродинамическим воздействием потока газа струи жидкости распадаются на множество капель различных размеров, что сказывается на кинетике рассматриваемых процессов в основном благодаря двум обстоятельствам: а) меняется эффективная поверхность жидкости, на которой протекают гетерогенные процессы в реакторе; б) образовавшиеся капли жидкости сносятся потоком газа, что влияет на распределение жидкости в плазменной струе. Скорость плазмохимических реакций зависит также от характера течения горячего газа в реакторе, тек как этот характер влияет на величину коэффициентов переноса в плазменной струе ( коэффициентов диффузии, вязкости и теплопроводности), на скорость диссипации энергии в потоке газа и конфигурацию струи; кроме того, он может влиять на движение капель жидкости в струе газа, а также на скорость и степень их дробления. [24]
Ряд работ [83, 223, 231-234] посвящен исследованию образования области пониженной концентрации заряженных частиц ионосферной плазмы, обусловленной протеканием химических реакций при взаимодействии продуктов сгорания с атмосферой. Поскольку решение задачи в полной постановке, учитывающей процесс турбулентного смешения газа струи с газом атмосферы и протекающие при этом химические реакции, практически невозможно [23], то в указанных работах делаются упрощающие предположения. Так в работе [83] моделируется влияние гелиогеофизических условий на характеристики возникающих РИВ. Источник выброса полагается мгновенным, точечным и изотропным, а распределения в пространстве и во времени выброшенных КА продуктов сгорания определяются только процессами молекулярной диффузии в многокомпонентной смеси газов. [25]
Таким образом устанавливается обмен импульсами между струями газа и воздуха. В результате эжекции воздуха масса струи, ее коэффициент эжекции растут, а концентрация газа струи и ее напор уменьшаются. [26]
На основе проведенного в § § 2.2 и 2.3 анализа механизмов возмущения ионосферной плазмы газовой струей реактивного двигателя КА ниже выбираются модели плазменного образования, создаваемого КА в ионосфере. Рассматривается область ближней зоны до расстояния, на котором происходит выравнивание давлений химически не взаимодействующих газа истекающей струи и атмосферного газа. [27]
Особенно важное значение при построении газокаротажной кривой имеет правильная привязка результатов анализа к соответствующим глубинам поступления газообразных углеводородов из пласта. Глубина скважины, соответствующая моменту отбора глинистого раствора и шлама на поверхности ( у устья скважины) для анализа, всегда превышает глубину залегания пласта, из которого углеводороды попали в глинистый раствор, так как за время подъема обогащенной газом струи глинистого раствора с забоя к устью происходит некоторое углубление скважины. [28]
В работах [44, 45] рассматривалось обтекание тела с истекающей из его кормовой части струей сверхзвуковым спутным потоком при степенях нерасчетности п 4 l - 103 - j - 8 7 - 105, что соответствует движению КА в верхней атмосфере. Отмечается смешанный характер течения, так как часть исследуемой области занята плотным газом струи, часть разреженным газом набегающего потока. В результате численного решения уравнений Навье-Стокса показано, что с ростом нерасчетности при п - 105 часть массы газа струи разворачивается в обратном направлении и затекает в сторону внешнего потока. При дальнейшем увеличении п газ струи создает в окрестности обтекаемого тела область высокой плотности. Вследствие этого спутный поток обтекает КА с примыкающей к нему зоной высокой плотности газа, имеющей значительно большие размеры, чем размеры самого тела. Установлено существование областей больших градиентов вблизи края сопла и на начальном участке расширения струи, где необходимо решение системы кинетических уравнений, записанных для всех сортов взаимодействующих частиц. Полученные в [44, 45] результаты также подтверждают сделанный ранее вывод о том, что генерация ударной волны газовой струей реактивного двигателя КА возможна на высоте 200 км. [29]
В работах [44, 45] рассматривалось обтекание тела с истекающей из его кормовой части струей сверхзвуковым спутным потоком при степенях нерасчетности п 4 l - 103 - j - 8 7 - 105, что соответствует движению КА в верхней атмосфере. Отмечается смешанный характер течения, так как часть исследуемой области занята плотным газом струи, часть разреженным газом набегающего потока. В результате численного решения уравнений Навье-Стокса показано, что с ростом нерасчетности при п - 105 часть массы газа струи разворачивается в обратном направлении и затекает в сторону внешнего потока. При дальнейшем увеличении п газ струи создает в окрестности обтекаемого тела область высокой плотности. Вследствие этого спутный поток обтекает КА с примыкающей к нему зоной высокой плотности газа, имеющей значительно большие размеры, чем размеры самого тела. Установлено существование областей больших градиентов вблизи края сопла и на начальном участке расширения струи, где необходимо решение системы кинетических уравнений, записанных для всех сортов взаимодействующих частиц. Полученные в [44, 45] результаты также подтверждают сделанный ранее вывод о том, что генерация ударной волны газовой струей реактивного двигателя КА возможна на высоте 200 км. [30]
Страницы: 1 2 3