Калорически совершенный газ

Cтраница 1

Калорически совершенный газ не удовлетворяет третьему закону термодинамики. [1]

Рассмотрим калорически совершенный газ. [2]

Рассмотрим теперь течение калорически совершенного газа в канале при политропическом и тепловом воздействии с учетом трения. [3]

Рассмотрим обратимые процессы калорически совершенного газа. [4]

Эти выводы получены для калорически совершенного газа. [5]

Это есть калорическое уравнение состояния калорически совершенного газа. [6]

Если в уравнениях (6.11.14) использовать уравнения состояния калорически совершенного газа ( р Pi lT1, i: - с1Г1, R, с1 const), то они сводятся к обычным уравнениям газовой динамики, что можно нспользоват ь при тестовых расчетах. [7]

Если в уравнениях (6.11.14) использовать уравнения состояния калорически совершенного газа ( р Pi-Ri, гг сгТ R, сх const), то они сводятся к обычным уравнениям газовой динамики, что можно использовать при тестовых расчетах. [8]

Ударные адиабаты аэровзвеси ( воздух частицы пороха, р2о 0 7, р 0 1 МПа, Г0 293 К. 1 - РУАС, 2 - ДУАС, 5 - ЗУАС, 3 - ВУАС, 4 и 4 ( J - ЛРМ. Линия fjbgdj соответствует стационарной детонационной волне, показанной на для размера частиц о Ю мкм. [9]

Можно показать, что в газовзвесях с калорически совершенным газом определяемая по (5.3.9) скорость DJ не может быть меньше Cf Ci ни при каких Q и массовых концентрациях. Поэтому детонационных волн с полностью размазанной структурой в режиме Ч - Ж в таких средах не существует. [10]

С / - коэффициент волнового сопротивления, соответствующий калорически совершенному газу и для фиксированного тела зависящий от числа Маха и показателя адиабаты. [11]

Рассмотрим адиабатическое движение газа в трубе постоянного сечения при наличии сопротивления трения калорически совершенного газа. [12]

Рассмотрим для примера течение в канале с учетом геометрического и теплового воздействий калорически совершенного газа. [13]

Во многих задачах, когда параметры ( давление и температура) меняются не в очень широком диапазоне, а сами давления не очень высоки, для описания пара и жидкости, как правило, можно обойтись моделью калорически совершенного газа (5.1.1) и несжимаемой жидкости (5.1.2) с фиксированными ( для заданного диапазона) Rg, cg, yg, рг, сг. [14]

Существуют, однако, два основания, по которым недопустимо заключить, что тепловая теорема Нернста является следствием второго начала. Во-первых, калорически совершенный газ подчиняется второму началу, но не подчиняется тепловой теореме Нернста. [15]

Страницы: 1 2