Cтраница 3
Результаты опытов с движущимся газом приведены в табл. 10.3. При нагревании в центре капилляров наблюдались почти те же явления, что и в неподвижном газе. При смещении места нагрева в сторону выхода ацетилена в капиллярах диаметром 1 мм и длиной 750 мм предельное давление не изменялось, а в капилляре этого же диаметра, но длиной 500 мм оно было значительно выше, чем при нагревании в центре. [31]
Область, занятая движущимся газом, может быть ограничена поверхностями, на которых в соответствии с физическим содержанием рассматриваемых задач параметры газа должны удовлетворять тем или иным условиям. [32]
Распределение же в движущемся газе отличается от (6.7) ( как уже было отмечено в § 5) лишь галилеевским преобразованием скорости. [33]
Линии тока в движущемся газе определяются как линии, касательные к которым в каждый момент времени совпадают по направлению со скоростью v в любой ее точке. [34]
Распределение же в движущемся газе отличается от ( 6 7) ( как уже было отмечено в § 5) лишь галилеевским преобразованием скорости. [35]
Разработана также теория зажигания движущихся газов [4], которая связывает многие из этих переменных. Цель настоящей статьи - суммировать эти экспериментальные данные, изложить теорию и показать, до какой степени эта теория подтверждается экспериментальными данными. [36]
При этих условиях взаимодействие движущегося газа с каркасом имеет следующий характер. Молекулы газа, сталкиваясь с частицами каркаса, передают ему свой импульс и далее в результате столкновения с молекулами газа приходят с ними в равновесие. Из-за малого размера частиц в каркасе отсутствует пограничный слой, и газ вблизи и вдали от точек каркаса движется с одной и той же скоростью. [37]
Общее выражение для энергии движущегося газа включает в себя величины, характеризующие тепловую и химическую энергию системы, и величины, которые определяют составляющую энергии, связанную с механическим перемещением и деформированием вещества; соответственно полное уравнение энергии, как известно [1, 2], может быть разделено на два уравнения, каждое из которых содержит лишь величины определенного вида: это уравнение распространения тепла и уравнение баланса механической энергии. В общем случае эти уравнения тесно взаимосвязаны: в уравнение теплопроводности входит скорость течения газа, которую следует определять из второго уравнения, а в уравнение баланса механической энергии включены термодинамические величины, определить которые невозможно, не решив уравнение теплопроводности. [38]
Вернули, суммарная энергия движущегося газа, не встречающего сопротивлений, должна оставаться постоянной по всей длине канала. В узких местах канала, где скорость больше, динамическое давление ( потенциальная энергия) увеличивается, а статическое давление ( кинетическая энергия) падает. Другими словами, происходит непрерывное превращение динамического давления в статическое, и наоборот. Оно сопровождается потерей полного давления по длине воздуховода. [39]
Понятие о статическом давлении движущегося газа несколько более сложно и требует некоторых пояснений. [40]
Бернулли для адиабатического процесса движущегося газа, но указанных форм достаточно для понимания последующего материала. [41]
Требование непрерывности действия источника горячего движущегося газа исторически появилось из необходимости испытаний материалов для установления их абляционных, химических и физических изменений, которые определяются необходимой длительностью их работы. Такие изменения могут происходить в виде плавления, сублимации, деполимеризации и ( или) обугливания образцов. Кроме целей исследования материалов, электродуговые аэродинамические трубы применяются при изучении аэродинамики абляционных и неабляционных космических аппаратов при орбитальных скоростях. Проблемы, стоящие перед исследователями, включают эффекты устойчивости и неустойчивости аэродинамических сил и моментов, подробные изучения пограничных слоев, следов за телом в потоке, струй и электромагнитных взаимодействий с потоком. Кроме того, получение энтальпий по крайней мере порядка 7 - Ю7 дж / кг возникает как условие имитации среды, с которой встретится ракетозонд при вхождении в атмосферу Марса и Венеры. [42]
В динамических компрессорах потоку непрерывно движущегося газа сообщается большая скорость, т.е. кинетическая энергия, которая в последующем преобразуется в работу сжатия газа. Процессы всасывания, сжатия и нагнетания совершаются одновременно и непрерывно. [43]
Если область, занятая движущимся газом, ограничена по координате х с одной стороны или с обеих сторон, то, кроме начальных условий, нужно задавать и условия, которым должны удовлетворять параметры газа на границах, - граничные или краевые условия. [44]
Основной закон горения в движущемся газе был установлен русским физиком Михельсоном [49,142] и известен под названием закона косинуса. Согласно этому закону, если нормаль к поверхности фронта пламени образует угол ср с направлением распространения, то скорость распространения пламени возрастает обратно пропорционально косинусу угла ср. [45]