Гамма-фотон

Cтраница 1

Гамма-фотон или фотон другого вида излучения при прохождении через вещество может вступить во взаимодействие с атомом этого вещества как целым. При этом фотон может передать всю свою энергию и полностью поглотиться, а за пределы атома выбрасывается электрон. Такой процесс вырывания электрона из атома фотоном называется фотоэффектом, а вырываемые электроны - фотоэлектронами. Атом, потерявший электрон, оказывается в возбужденном состоянии, освободившийся уровень энергии в атоме заполняется одним из наружных электронов и при этом испускается квант характеристического ( рентгеновского) излучения. В отдельных случаях энергия возбуждения непосредственно передается одному из электронов атома, который покидает атом, а характеристического излучения не происходит. Это явление называется явлением Оже, а выброшенные электроны - электронами Оже. [1]

Испускание гамма-фотонов, согласно квантовой теории, следует рассматривать как процесс перехода ядер из возбужденных ( метастабильных) состояний в основное. Гамма-излучение часто сопровождает альфа - и бета-распады. [2]

Бета-распад То лучение дочернего нуклида.| Эффект сокращения продолжительности жизни в результате воздействия радиации. [3]

Пар Ф тонов или 9 37 - 1016 гамма-фотонов. [4]

Схема мультивибратора с электронной связью скважинного прибора НГГК. [5]

Этот мультивибратор входит в состав блока питания счетчиков гамма-фотонов радиоактивного каротажа скважинного прибора НГГК-55. Анод этой лампы непосредственно в схему мультивибратора не входит, что позволяет включить в анодную цепь лампы первичную обмотку повышающего трансформатора, связывающего схему с нагрузкой. [6]

Первый процесс - изменение структуры ядра при постоянном составе - сопровождается испусканием гамма-фотонов. Такие процессы происходят при переходе ядер из возбужденных или метаста-бильпых состояний - в основное. [7]

Энергия, приобретаемая в этом процессе массивным ядром М, незначительна, поэтому энергия гамма-фотона расходуется в основном на рождение электрона и позитрона. [8]

Если излучающее ядро вместе с твердым телом, в которое оно входит, движется с некоторой скоростью и, то энергия излученного гамма-фотона вследствие эффекта Допплера будет больше энергии перехода U, если излучение произошло в сторону движения, и меньше С /, если фотон испущен против движения тела. U, можно довольно точно определить скорость движения тела. И наоборот, по заданной скорости движения тела, измеряя энергию фотона, можно определить энергию перехода U ядра из возбужденного в невозбужденное состояние. [9]

При выводе выражения пороговой энергии для взаимодействия частиц высоких энергий мы видели, что удобно рассматривать условия в системе центра масс. Рассмотрим реакцию у р - р л, где гамма-фотон налетает на неподвижный протон и образует я - мезон. [10]

Характер облучения зависит от вида частиц, его составляющих, и их комбинаций. Различают облучение гамма-фотонами, альфа-частицами, бета-частицами, протонами, дейтронами, быстрыми нейтронами и осколками ядер. Степень облучения гамма-фотонами характеризуется дозой облучения и ее мощностью. При дозе в 1 Рв 1 г воздуха поглощается энергия 83 - 10 - 7 Дж. Действие облучения другими частицами характеризуется интенсивностью ( числом частиц, приходящихся на площадку в 1 см2) и длительностью. Облучение ядерными частицами может вызвать в веществах обратимые, полуобратимые и необратимые явления. [11]

Интенсивность этого свечения может быть измерена соответствующими методами и она пропорциональна количеству энергии, поглощенной сцинтилля-тором. Свет, испускаемый под воздействием гамма-фотонов или бета-частиц, превращается при помощи фотоумножителя в электрический выходной импульс. Развертка выходных импульсов при помощи соответствующих амплитудных анализаторов импульсов дает возможность регистрировать энергетический спектр источника излучений. [12]

Спектры гамма - и бета-излучения могут быть получены с помощью твердых полупроводниковых детекторов. Получаемые пики не подвержены расширению полос в той же мере, в какой это наблюдается при кристаллической сцинтилляци-онной спектрометрии, и разрешение гамма-фотонов с аналогичными энергиями значительно лучше. [13]

Они не имеют электрического заряда и массы покоя. Их основные характеристики: энергия / IV ( и связанные с ней импульс р Н 1с и масса т Н 1с) и спин, равный единице ( 51 - А / 2я); фотоны оптического излучения имеют малые энергии - несколько электрон-вольт; они появляются при переходах атомов и молекул из возбужденных состояний в состояния с меньшей энергией. Гамма-фотоны появляются в результате аналогичных процессов, происходящих внутри атомных ядер. При торможении электронов высоких энергий могут быть получены фотоны очень больших энергий - до 1000 МэВ, что почти в 2000 раз превышает собственную энергию электрона. [14]

Страницы: 1 2