Гамма-процесс

Cтраница 1

Гамма-процесс, направляемый законом Пуассона. Рассмотрим теперь те же самые распределения, поменяв их ролями. Отсюда следует, что результирующее распределение также имеет атом веса е - в нуле. [1]

К числу гамма-процессов не относится термоэлектронная эмиссия от нагревания всего катода или значительной ( макроскопической) части его поверхности независимо от того, вызвано ли нагревание самим разрядом или получено за счет построенного источника. [2]

Кроме перечисленных, так называемых гамма-процессов на катоде, испускание электронов поверхностью катода может происходить вследствие авто - и термоэлектронной эмиссий. [3]

Обобщенный пуассоновский процесс направляемый гамма-процессом. [4]

Коэффициент при / 0 в (26.16) дает коэффициент газового усиления с учетом гамма-процессов на катоде. В газонаполненных фотоэлементах при больших напряжениях гамма-процессы должны играть заметную роль, так как работа выхода фотокатода невелика и коэффициент f соответственно велик. [5]

Переход при наинизшей температуре, которая считается температурой стеклования [1], был назван гамма-процессом. Измерения с помощью торсионного маятника [1, 5 - 7] показали, что этот релаксационный переход состоит по меньшей мере из двух компонент. С - помощью дилатометрии [8] удалось выделить два дискретных перехода при 108 и 152 К, которые были обозначены как уп и У. [6]

Короткий итог сказанному выше о катодной части тлеющего разряда можно подвести в следующем виде: из катода за счет гамма-процессов появляется столько электронов, ионизирующих молекулы газа в области катодного падения потенциала, что в установившемся режиме разряда ионизационное нарастание оказывается равным единице и в разряде обеспечивается непрерывная и полная замена носителей тока. Температура катода при этом остается настолько низкой, что термоэлектронная эмиссия незаметна. [8]

Участок ВС характеристики соответствует компенсации отрицательного пространственного заряда у катода за счет возрастающего поступления ионов в катодную часть, и в точке С ток через разряд делается равным эмиссионному току катода. Повышение тока до значений, превышающих полный ток эмиссии, возможно только при увеличении эмиссии электронов из катода за счет гамма-процессов, прежде всего за счет выбивания электронов ионами. Это приводит к новому повышению напряжения на участке CD. Режим разряда, соответствующий этому участку, называется несвободным режимом. В ионных приборах с накаленным катодом несвободного режима избегают, так как с повышением напряжения усиливается распыление катода. [9]

Характерной особенностью тлеющего разряда является большое катодное падение потенциала, простирающееся вплоть до второго катодного свечения. Положительные ионы, ускоренные этим падением потенциала, с большой скоростью бомбардируют катод, выбивая оттуда вторичные электроны. Из других гамма-процессов известное значение могут иметь вырывание электронов метастабильными а томами, и фотоэлектронная эмиссия катода. [10]

Первая электронная лавина за время 10 - 7 - 10 - 8 сек ( в зависимости от напряжения и расстояния между электродами) проходит к аноду, оставляя за собой облако положительных ионов, относительно медленно продвигающееся к катоду. Уже первая лавина заметно искажает поле, и распределение потенциала воспроизводится теперь кривой OBtA ( рис. 201), обращенной выпуклостью вверх. Первая лавина посредством гамма-процессов извлекает из катода вторую группу электронов. В зависимости от того, какие из гамма-процессов в данном конкретном случае преобладают, время появления второй группы электронов может быть весьма различным. [11]

Изменение относительной величины разрядного тока при увеличе. [12]

Кроме Е / р коэффициент f должен зависеть и от работы выхода металла катода. Загрязнение поверхности катода поэтому оказывает существенное влияние на величину у. Это имеет большое значение при конструировании приборов с тлеющим разрядом, в которых гамма-процессы играют важную роль. [13]

К теории короны между цилиндрическими электродами. [15]

Страницы: 1 2