Любая гармоника

Cтраница 2

Таким образом, стержень может разрушиться по форме, соответствующей любой гармонике, и при любой нагрузке Я, если время приложения этой нагрузки достаточно велико для того, чтобы привести к появлению критического эксцентриситета. [16]

Используя приведенное ранее выражение, можно определить отношение Еп к Edo для любой гармоники выпрямленного напряжения. [17]

Изменение собственных частот. [18]

В отличие от изолированной лопатки, резонансные колебания которой могут быть вызваны любой гармоникой к частоте вращения, резонансные колебания лопаточного венца с числом волн m возбуждаются только той же гармоникой k - m к частоте вращения. Поэтому резонансная диаграмма бандажированных лопаток имеет особый вид ( рис. 49), причем резонансные частоты могут меняться по частоте вращения сложным образом. Частота колебаний бандажированных лопаток возрастает с увеличением жесткости бандажной связи и ( до определенных пределов) при увеличении радиуса расположения антивибрационных полок или проволоки. [19]

При разноименных граничных условиях, когда / о Ао / 4, для любых гармоник в линии укладывается нечетное число четвертей волн. При одноименных граничных условиях, когда / о А 0 / 2, в линии укладывается целое число полуволн для любых гармоник возникающих колебаний. [20]

При отклонениях о от cov f3v - 1, поэтому динамические прогибы для любой гармоники, за исключением резонансной, при тех же силах будут равны статическим. [21]

При отклонениял со от cov J3v - 1, поэтому динамические прогибы для любой гармоники, за исключением резонансной, при тех же силах будут равны статическим. [22]

Дифференциальное рассеяние tj многофазной роторной катушечной обмотки с числом - полюсов, равным 2р, для поля любой гармоники с другим числом полюсов 2v ( v p) очень велико. [23]

Из выражения (12.5) следует, что для оценки х можно воспользоваться как амплитудой, так и фазой любой гармоники. Кельвин нашел, что имеется почти полное соответствие между величинами х, полученными из данных об амплитуде или фазе первой гармоники и, как и следовало ожидать, менее удовлетворительное соответствие при использовании высших гармоник. [24]

Для функции рассеяния, указанной в первой строке, приближение оказывается точным, так как в этом случае любая гармоника первого порядка переходит при умножении на А опять в гармонику первого порядка. При таком виде функции Л рассеяние ограничивается конечными состояниями с полярными углами, близкими к начальному, каково бы это начальное состояние ни было. Аналогичный эффект может иметь место и в случае примесного рассеяния. Таким образом, есть основание думать, что наше приближение не будет безнадежно плохим даже вблизи максимумов кривых t lt, рассчитанных в § 5 и 6 ( см. фиг. [25]

При выборе прибора для регистрации сложных периодических процессов условие ш0з 5ш, строго говоря, нужно выполнить для любой гармоники. Это означает, что собственная частота прибора должна в пять раз превосходить частоту высшей гармоники, которая необходима для удовлетворительного приближения при разложении регистрируемой функции в ряд. [26]

При малых пульсациях форма выпрямленного напряжения в выпрямителях с емкостной нагрузкой относится к случаю 1, поэтому амплитуда любой гармоники пульсации не превышает пика пульсации. Следовательно, если вьшрямительная схема реализует уровень пульсации, не превышающий пикового коэффициента пульсации, то пульсация по любой из гармоник будет заведомо ниже. [27]

Дисперсионные характеристики замедляющей системы с положительной дисперсией. [28]

По этим характеристикам, зная длину волны К в свободном пространстве, легко определить коэффициент замедления и фазовую скорость любой гармоники, проектируя соответствующую точку ( например, точку А для длины волны kx) на ось ординат. [29]

Таким образом, расчет по формулам (3.14), (3.15), (3.16) позволяет без частотной фильтрации выделить из сложного периодического сигнала любую гармонику. [30]

Страницы: 1 2 3 4