Cтраница 1
Круговая гармоника, обусловленная вектором J, остается неуравновешенной. [1]
Круговую гармонику сил инерции I порядка очень легко уравновесить противовесом, связанным с кривошипом. Рассмотрим, как рассчитать соответствующий противовес. [2]
Если разложить ток i в ряд по круговым гармоникам, то, согласно выражениям (7.90) и (7.93), будет существовать простое соотношение между п-м членом этого разложения и п-м членом разложения в ряд вектор-потенциала Аг поля этого тока. [3]
Здесь, как и раньше, J и J - векторы круговых гармоник, на которые разложена эллиптическая гармоника. [4]
Некоторые сложные по очертанию границ поля линейных зарядов поддаются расчету методом круговых гармоник. [5]
На рис. 113 изображен случай постановки только одного противовеса G для уравновешивания круговой гармоники, создаваемой вектором / ь Круговая гармоника, обусловленная вектором Ji, остается неуравновешенной. [6]
На рис. 113 изображен случай постановки только одного противовеса G для уравновешивания круговой гармоники, создаваемой вектором / ь Круговая гармоника, обусловленная вектором Ji, остается неуравновешенной. [7]
Противовес G, после постановки которого остается неуравновешенной круговая гармоника, характеризующаяся вращающимся вектором J, назовем круговым. [8]
Этот случай уравновешивания изображен на фиг. Здесь, как и раньше, J и J векторы круговых гармоник, на которые разложена эллиптическая гармоника. [9]
Если указанное разложение окажется возможным, то векторы J и / i и представляют собой две круговые гармоники, которые можно выделить из состава эллиптической или на которые можно разложить заданную эллиптическую гармонику. [10]
Для иллюстрации применения результатов предыдущего параграфа вычислим величину магнитной индукции снаружи цилиндрического экрана с внутренними и внешними радиусами а и Ь, имеющего проницаемость х и окружающего два параллельных прямолинейных провода, расположенных симметрично относительно оси цилиндра и несущих противоположно направленные токи ( см. фиг. Очевидно, при решении этой задачи следует использовать круговые гармоники, с которыми мы имели дело в § 2 гл. [11]
Для создания сильных магнитных полей на маленьких участках постоянные магниты часто выполняют в виде колец с малым зазором. Эти кольца намагничиваются, как описано в предыдущем параграфе, путем равномерной обмотки их проводом и пропусканием по нему тока. Чтобы упростить расчет поля в этом случае, предположим, что кольцо является столь широким вдоль оси, что его можно считать длинным цилиндром с внешним и внутренним радиусами а и Ь ( см. фиг. До создания зазора цилиндр намагничивается током, текущим параллельно оси цилиндра по обмотке, равномерно намо-тапной вдоль его стенок. Как было пояснено в предыдущем параграфе, результирующая намагниченность М оказывается обратно пропорциональной расстоянию г. После намагничивания вырезается зазор радиальными стенками, не нарушающий намагниченность М, а именно - удаляется часть металла и остается только участок, лежащий между 6 - J-a и 6 - а. Если Ъ достаточно мало по сравнению с длиной цилиндра, задача вдали от краев становится двухмерной. В этом случае линии магнитной индукции совпадают, как доказано в § 26 гл. VII, с линиями постоянного вектор-потенциала, и их можно очень просто найти при помощи метода круговых гармоник, рассмотренного в § 2, 3, 4 гл. [12]