Твердый гелий

Cтраница 2

Исследования Камерлинг-Оннеса и Гулика, касающиеся изменения точки плавления водорода в зависимости от давления, навели Кдеома а мысль, что твердый гелий можно получить под давлением в ванне жидкого гелия, кипящего под сильным вакуумом. Эта идея была осуществлена в опытной установке, и 25 июня 1926 г. твердый гелий был получен. [16]

Со ссылкой на опытные данные мы заметили, что по отношению к тем динамическим свойствам кристалла, которые описываются в рамках гармонического по смещениям приближения, квантовость твердого гелия ( в частности, особая роль нулевых колебаний) качественно не проявляется. [17]

Из диаграммы s - Т ( см. рис. 62) видно, что ниже Х - точки энтропия уменьшается чрезвычайно быстро, Hell имеет такую же высокую упорядоченность, как кристалл твердого гелия. [18]

Интересным примером такого перехода служит переход в жидком гелии. Твердый гелий можно получить только при повышенном давлении, примерно равном 25 атм. При меньшем д авлении гелий остается в жидком состоянии вплоть до абсолютного нуля температуры. [19]

Но зато он остается жидким даже при температурах очень близких к абсолютному пулю. Твердый гелий удается получить лишь под давлением около 25 ат и, конечно, при сверхнизких температурах. [20]

Не - Не, соответствующем атмосферному давлению, энергия решетки твердого гелия оказывается меньше его нулевой энергии ( стр. Вследствие этого твердый гелий может существовать только под давлением. [21]

Для получения твердого гелия необходимо приложить к жидкости внешнее давление. Жидкий гелий обладает удивительным свойством: при понижении температуры до 2 18 К его теплоемкость резко возрастает, а затем интенсивно уменьшается. Кривая теплоемкости напоминает букву К, что явилось причиной таких названий, как Х - переход и А-точка. Жидкую фазу при температуре 2 18 К и ниже называют гелий II, выше 2 18 К - гелий I. Как показали опыты, скорость протекания гелия II через узкую щель или капилляр столь велика, что вязкость его кажется равной нулю. Гелий II способен образовывать пленку на поверхности, с которой он соприкасается. Это явление ползучести гелия II весьма затрудняет получение низких давлений при откачке паров. Пленка вползает наверх, достигает теплых поверхностей, испаряется, увеличивая нагрузку вакуумной системы. Интересны и такие аномальные явления, характерные для гелия II, как фонтанный ( термомеханический) и механокалорический эффекты. [22]

Для получения твердого гелия необходимо приложить к жидкости внешнее давление. Жидкий гелий обладает удивительным свойством: при понижении температуры до 2 18 К его теплоемкость резко возрастает, а затем интенсивно уменьшается. Жидкую фазу при температуре 2 18 К и ниже называют гелий II, выше 2 18 К - гелий I. Как показали опыты, скорость протекания гелия II через узкую щель или капилляр столь велика, что вязкость его кажется равной нулю. Гелий II способен образовывать пленку на поверхности, с которой он соприкасается. Это явление ползучести гелия II весьма затрудняет получение низких давлений при откачке паров. Пленка вползает наверх, достигает теплых поверхностей, испаряется, увеличивая нагрузку вакуумной системы. Интересны и такие аномальные явления, характерные для гелия II, как фонтанный ( термомеханический) и механокалорический эффекты. [23]

Авторы высказали предположение, что твердый гелий при температурах ниже 1 К может быть использован в качестве теплопередающей среды. Следует, однако, отметить, что этот метод пригоден лишь в тех случаях, когда возможно использование металлического дьюара. [24]

Авторы высказали предположение, что твердый гелий при температурах ниже 1и К может быть использован в качестве теплопередающей среды. Следует, однако, отметить, что этот метод пригоден лишь в тех случаях, когда возможно использование металлического дыоара. [25]

Возникает естественный вопрос о возможности сохранить в квантовом кристалле представление о фононах как об основном виде слабовозбужденных состояний кристалла. Эксперименты по изучению низкотемпературных свойств твердого гелия показывают, что фононы являются хорошим приближением для описания теплового движения в квантовом кристалле. Этот неожиданный результат означает, что большие нулевые колебания атомов приводят лишь к необходимости своеобразной перенормировки даль-нодействующих корреляций ( фононов) путем учета квантовых короткодействующих корреляций. [26]

Разность Ср - Со для твердых тел обычно невелика. Теплоемкость твердых тел за исключением твердого гелия, слабо зависит от давления. [27]

Мы приведем один экспериментальный факт, с несомненностью показывающий, что квантовый кристалл - не гипотетический, а реально существующий объект. Факт этот относится к исследованию свойств твердого гелия - гелия под давлением. [28]

Максимально плотные шаров. [29]

При строго шаровой симметрии частиц из двух максимально плотных упаковок гексагональная, по-видимому, немного ( на 0 01 %) N энергетически выгоднее. Она характерна, в частности, для твердого гелия, тогда как его более тяжелые аналоги ( имеющие 8-электронные внешние оболочки) кристаллизуются по типу куба с центрированными гранями. [30]

Страницы: 1 2 3 4