Генерация - лазерное излучение
Cтраница 1
Генерация лазерного излучения начинается лишь тогда, когда передаваемая в резонаторе за цикл энергия от активной среды в световой поток начинает превосходить суммарные потери светового потока в резонаторе, включая энергию, уносимую лазерным излучением. Количественно начало генерации лазерного излучения характеризуется условием порога генерации. [1]
Генерация лазерного излучения считается примером временной С. Лазер непрерывного действия-сильно неравновесная открытая система, образованная возбужденными частицами ( атомами, молекулами) и модами электромагн. Неравновесность этой системы поддерживается непрерывным притоком энергии от виеш. При малых интенсивностях накачки излучение системы состоит из не сфазированных между собой цугов волн. С повышением интенсивности накачки вплоть до нек-рой пороговой величины излучение системы становится когерентным, т.е. представляет собой непрерывный волновой цуг, в к-ром фазы волн жестко скор-релированы на макроскопич. [2]
 |
Шепчущая мода. [3] |
В ряде случаев генерация лазерного излучения может быть получена без использования специфических механизмов обратной связи, которые мы только что упомянули. Например, в ряде полупроводников различие в показателях преломления материала и воздуха настолько велико, что внутреннего отражения вполне достаточно, чтобы получить тот же самый эффект, который дает зеркало. [4]
Из (52.2) видно, что генерация лазерного излучения начинается тогда, когда приобретаемая световым потоком в активной среде энергия за цикл превосходит потери энергии, включая энергию покинувшего систему лазерного излучения. [5]
При переходах между уровнями этих состояний происходит генерация лазерного излучения. Особенностью активных сред с ионами титана и ванадия является возможность плавной регулировки ( перестройки) частоты генерации лазера. При активации монокристаллов сапфира ионами титана перестройка осуществляется в пределах 0 68 - 0 93 мкм, а ионами ванадия - 0 59 - 0 62 мкм. Как следует из критериев изоморфизма, ионы редкоземельных элементов вследствие их больших размеров не могут быть введены в решетку оксида алюминия. Такие соединения имеют гексагональные решетки, допускают легирование ионами неодима и характеризуются высоким коэффициентом теплопроводности. Технология выращивания кристаллов в настоящее время разрабатывается и в будущем они могут стать конкурентоспособными по сравнению с таким материалом, как гранат. [6]
Применим аппарат матрицы плотности к задаче о генерации лазерного излучения. [7]
Переход из возбужденного состояния в невозбужденное приводит к генерации лазерного излучения, которое может происходить в широкой области длин волн, соответствующей разности энергетических состояний уровней. Возможность перестройки лазеров на красителях основана на том, что спектр незаселенных уровней основного состояния довольно широк. Перестройка осуществляется введением в резонатор элемента, селектирующего по длинам волн, например дифракционной решетки, используемой в качестве одного из зеркал. [8]
В настоящей главе приводится более точная теория процессов прохождения и генерации лазерного излучения. [9]
В лазерной технике широкое применение получили внутри-резонаторные ИПФ брюстеровского типа, предназначенные для селекции, стабилизации и перестройки частоты генерации лазерного излучения. В таких фильтрах перестройка полосы пропускания ( смещения по спектру) осуществляется синхронным поворотом кристаллических пластин вокруг нормали к их поверхностям. При этом все пластины установлены под углом Брюстера к падающему излучению. [10]
Мы приходим к выводу, что при одном и том же числе мод интенсивность в максимуме в случае коррелированных фаз в М раз больше, чем при генерации лазерного излучения со случайным соотношением фаз между отдельными модами. [11]
Генерация лазерного излучения начинается лишь тогда, когда передаваемая в резонаторе за цикл энергия от активной среды в световой поток начинает превосходить суммарные потери светового потока в резонаторе, включая энергию, уносимую лазерным излучением. Количественно начало генерации лазерного излучения характеризуется условием порога генерации. [12]
Ясно, что генерация лазерного излучения - сложное физическое явление, сильно зависящее от скоростей некоторых основных процессов. В принципе измерение параметров генерации ( например, зависимость порога генерации и усиления от состава) должно быть полезным при определении констант скоростей процессов. В этом отношении мало что сделано для атомных лазеров и трудно надеяться, что молекулярные лазеры окажутся в лучшем положении. [13]
Две особенности отличают семейство халькогенидов свинца от большинства остальных полупроводников: положительный температурный коэффициент ширины запрещенной зоны и тот факт, что под воздействием гидростатического давления ширина запрещенной зоны уменьшается крайне быстро ( разд. Последнее свойство используется для генерации лазерного излучения на больших длинах волн ( разд. [14]
В тех случаях, когда время релаксации важных для рассматриваемых явлений механических и физико-химических процессов сравнимо с характерным временем изменения внешних условий для частиц среды, в модели явления необходимо учитывать неравновесный характер процесса. Так, основу расчета генерации лазерного излучения движущейся смесью газов ( в так называемых газодинамических лазерах) составляет определение отклонения от равновесных значений энергии колебательных степеней свободы или электронных состояний молекул газов, образующих смесь. [15]
Страницы: 1 2 3