Последующая ионизация

Cтраница 3

При комптоновском рассеянии f - квант, взаимодействуя с электронами, передает им часть своей энергии и после соударения изменяет направление движения. Образовавшийся свободный электрон обладает значительной кинетической энергией, которую он расходует на последующую ионизацию вещества. [31]

Принципиальная схема масс-спектрометра. [32]

Физические основы масс-спектрометрического анализа являются общими с принципом электромагнитного разделения изотопов. Для изотопного масс-спектрометрического анализа веществ, находящихся в твердой фазе, используются два метода: испарение вещества с последующей ионизацией электронным ударом и поверхностная ионизация на раскаленной поверхности. Соответственно этим двум методам к масс-спектрометрам прилагаются мелочники с печным блоком и ленточный. Печной источник имеет обогреваемый тигель для испарения вещества. В ленточном источнике вдоль щели натягивается вольфрамовая или танталовая ленточка, на которую наносится исследуемое вещество. [33]

Магиетронная манометрическая лампа Лаферти с термокатодом ( стеклянная колба не показана. [34]

За счет неизбежно присутствующих космических лучей и естественной радиоактивности материалов из катодов выбивается некоторое количество вторичных электронов. Они ионизируют несколько молекул газа, положительные ионы которых падают на катоды с энергией, достаточной для осуществления вторичной эмиссии, с последующей ионизацией всего газа. В результате зажигается самостоятельный тлеющий разряд. Под воздействием этого поля электроны до попадания на анод проходят очень большие расстояния по спиральным орбитам и ионизируют на своем пути много газовых частиц. При таких условиях разряд может поддерживаться при давлениях приблизительно до 5 10 - 6 мм рт. ст. На положительные ионы магнитное поле действует слабо, и их траектории практически прямолинейны. Для измерения давления газа в манометре используется общий ток разряда, складывающийся из токов положительных ионов и электронов. Принципиальным преимуществом пеннингов-ского манометра является отсутствие накаленного катода. Простая и прочная конструкция делает его нечувствительным к экспозиции на воздухе. Но при низких давлениях часто возникают затруднения с зажиганием разряда, а соотношение между током разряда и давлением становится нелинейным. [35]

Ионизационный потенциал водородного атома убывает с ростом главного квантового числа п как. В результате уж-е при полях л; 3 10 в / см прозрачность узкого и сниженного полем потенциального барьера, а вместе с тем и вероятность для туннельного перехода с последующей ионизацией атома оказывается весьма значительной. Важно заметить еще, что пря - Mbje ошаты наказали, что время жизни сильно возбужденных состояний относительно спонтанного излучения и перехода в основное соетояние оказывается не слишком малым. Водородные атомы в сильно возбужденных состояниях обнаруживаются в заметной доле при диссоциации молекулярных ионов водорода на струе нейтрального газа. Что касается электрического поля, необходимого для ионизации то оно возникнет автоматически при движении быстрого атома через магнитное поле ловушки. [36]

Если биологический эффект излучения возникает в результате одиночных ионизации, но не вызывается кумулятивным действием нескольких ионизации, он не должен зависеть от распределения этих ионизации во времени. Каждая ионизация, возникающая в облучаемой ткани, имеет определенную вероятность оказаться причиной биологического эффекта, но эта вероятность не зависит ни от времени, прошедшего с момента предыдущей ионизации, ни тем более от времени, отделяющего ее от последующей ионизации. Следовательно, в пределах рассматриваемого нами класса действий излучений эффект, вызываемый данной дозой, определяется только величиной этой дозы; интенсивность излучения и распределение дозы во времени не играют практически никакой роли. При этом, конечно, предполагается, что облучаемый материал сохраняет постоянную чувствительность в течение периода облучения. [37]

Первичным измерительным преобразователем газоанализатора является пламенно-ионизационная камера, к которой подводятся два газовых потока: поток водорода с анализируемым газом и поток воздуха для поддержания горения водородного пламени. При отсутствии в поступающих в камеру газовых потоках органических веществ пламя в камере имеет низкую электропроводность и возникающий в камере под влиянием электрического поля фоновый ионизационный ток равен примерно 10 А. Появление в анализируемом газе органических веществ и последующая ионизация их в водородном пламени приводят к резкому увеличению электропроводности пламени и соответственному увеличению ионизационного тока между электродами. При этом ионизационный ток пропорционален количеству органических веществ, поступающих в камеру в единицу времени. [38]

Другие символы имеют обычный смысл. Точно такие же выражения можно написать и для последующих ионизации. [39]

Треки 8-частиц в фотографической эмульсии ( X 900. [40]

Треки а-частиц выглядят как прямые плотные черточки примерно одинаковой длины, искривляющиеся лишь на расстоянии нескольких миллиметров от конца. Ионы возникают близко друг к другу группами по два или более. Избыточные ионы ( сверх двух) образуются за счет последующей ионизации электронами, вырванными в первичном акте и способными в свою очередь давать дальнейшую ионизацию. [41]

Гамма-лучи и рентгеновское излучение передают свою энергию через фото-эффект, комптои-эффект и в процессе образования атомных пар. При взаимодействии чквантов с энергией 0 1 - 10 Мэв с материалами, состоящими из - водорода и углерода ( элементы с низкими атомными номерами), преобладает комлтон-эффект, при котором у-квант, взаимодействуя с электронами, передает им часть энергии. Образовавшиеся свободные электроны обладают значительной кинетической энергией, которую они расходуют на последующую ионизацию вещества. [42]

Можно выделить следующие важнейшие требования к источнику: 1) возможность получения высокоинтенсивных пучков ионов ( десятки и сотни миллиампер); 2) возможность и степень ионизации атомов твердых тел, в том числе тугоплавких; 3) высокая надежность. Возможный путь получения интенсивных пучков нелетучих веществ-распыление поверхности ионами инертных газов с последующей ионизацией выбитых частиц. [43]

Причина неудачи подобных попыток заключается в том, что мишени, представляющие биологический интерес, обычно имеют размеры, промежуточные между малыми размерами, для которых оправдывается метод I, и большими размерами, для которых пригоден метод II. Таким образом, при рассмотрении, например, инактивации малых вирусов метод I вполне пригоден, если пользоваться улучами или жесткими рентгеновыми лучами, тогда как метод II пригоден лишь для очень мягких рентгеновых лучей. Для рентгеновых лучей среднего диапазона соотношение между размерами мишеней и расстоянием, разделяющим последующие ионизации, таково, что ни один из этих методов не является удовлетворительным. [44]

Так, при испарении Ag2Se, Ag2Te в масс-спектрах были обнаружены ионы Ag, Х2, XJr. Ионы Х и Ag могли появиться в результате диссоциации молекулы Ag2X ( газ) и последующей ионизации. [45]

Страницы: 1 2 3 4