Лазерная генерация
Cтраница 3
Кратко рассмотрим результаты исследований кинетики лазерной генерации с учетом проявления внутри и вне резонаторных стохастизирующих факторов. В [20] экспериментально установлена реакция лазера на процесс адсорбции или десорбции молекул на оптических элементах резонатора, которая может быть практически использована, например, для дистанционной индикации адсорбированных веществ при помощи лазеров с областью перестройки, превышающей ширину выбранных спектров поглощения адсорбированных веществ. [31]
Имеются другие пути для получения лазерной генерации в полупроводниках. [32]
 |
Диаграмма нергетических уровней гелия н неона. [33] |
При этом обеспечиваются условия возникновения лазерной генерации света. Условием возбуждения генерации является превышение усиления над потерями. Обратим в связи с этим еще раз внимание на установку пластин Р и Рг ( см. рис. 1) под углом Брюстера. [34]
Все центры, на к-рых получена лазерная генерация, являются производными ог F-цен-тров. Если в решетку кристалла ( матрицу) введены примеси, заместившие иек-рые из катионов ( черные кружки), то f - центр, рядом с к-рым расположен примесный катион ( напр. Li вместо К в решетке KCI), обозначают индексом А ( напр. [36]
Убедитесь в том, что возникла лазерная генерация, и с помощью листа белой бумаги проследите за поперечной структурой луча на всем протяжении от лазера до сканирующего интерферометра. [37]
Другим широко известным примером является процесс лазерной генерации. Лазер непрерывного действия представляет собой сильно неравновесную открытую систему, образованную активными атомами и модами электромагнитного поля в резонаторе. Эта система выводится из равновесия благодаря постоянному притоку энергии от внешнего некогерентного источника оптической накачки. Поступающая энергия не накапливается в лазерной системе, а непрерывно покидает ее в форме электромагнитного излучения и потока тепла. Когда интенсивность накачки мала, генерируемое лазером излучение состоит из случайных, не сфазированных между собой цугов волн. [38]
Исходными уравнениями при полуклассическом описании процесса лазерной генерации являются уравнения Максвелла для электромагнитного поля и уравнение для матрицы плотности атомов среды. [39]
Ниже будет показано, что при лазерной генерации частоты испускаемого излучения сдвинуты относительно центра атомной линии и относительно собственной частоты резонатора. При определенных предположениях, в частности о том, что отсутствуют какие-либо фазовые соотношения между отдельными модами, из полуклассических уравнений могут быть выведены и тем самым обоснованы скоростные уравнения. Теория, эквивалентная нашей, была развита независимо Лэмбом и опубликована им в 1964 г., причем Лэмб рассматривал газовый лазер. При наличии фазовой синхронизации мод возникает ряд новых важных явлений, таких, как генерация ультракоротких импульсов. Полуклассические уравнения все еще используются многими учеными как основа для исследования различных явлений, происходящих в лазерах, и ниже будет представлен ряд примеров. [40]
До настоящего времени все эксперименты по лазерной генерации сверхкоротких импульсов деформации были выполнены при комнатных температурах, что фактически позволяло исследовать распространение акустических волн с частотами va 10 ГГц лишь на микроскопические расстояния. Использование оптически возбуждаемых пикосекундных акустических импульсов для диагностики макроскопических образцов возможно только при низких ( гелиевых) температурах. Как теоретически показано в [88], переход к столь низким температурам вносит качественные изменения в процесс термоупругой генерации звука. С одной стороны, исключается возможность генерации сверхкоротких импульсов деформации на поверхности макроскопических металлических образцов. [41]
Для более строгого рассмотрения роли атомной когерентности в лазерной генерации без инверсии, обратимся к полуклассической теории, в которой поле рассматривается классически, и ограничимся линейным анализом проблемы, удерживая члены до второго порядка по константе взаимодействия атома с полем. Уравнение движения для амплитуды поля в данной задаче имеет вид ( см. разд. [42]
В области не слишком большого превышения над порогом лазерной генерации можно исключить атомные переменные с помощью той же самой ( в принципе) процедуры итерации, что и описанная в разд. Но из-за наличия временной зависимости g в выражении (6.100) ее необходимо повторить шаг за шагом. [43]
Несмотря на большие успехи, достигнутые в области лазерной генерации, до последнего времени волновой хаос в видимом диапазоне не исследовался. [44]
Теперь посмотрим, какова инверсия D D0 в отсутствие лазерной генерации, когда имеются только накачка и релаксационные процессы. Мы найдем эту величину, положив левую часть уравнения (4.8) равной нулю и опустив последний член. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5