Многофотонная ионизация

Cтраница 1

Схема масс-анализатора с однородным магн. полем. 5, и 5, шели источника и детектора ионов. ОЛД-ооласть однородного магн. поля Н, перпендикулярного плоскости рисунка. тонкие сплошные линии - границы пучков ионов с разными т / г, г-радиус центр, траектории ионов. [1]

Многофотонная ионизация газообразных в-в происходит в результате одновременного поглощения молекулой неск. Такие процессы наблюдаются при взаимод. Для этой цели используют перестраиваемые лазеры на красителях, образующие излучения с длинами волн 250 - 700 нм. [2]

Зависимость сечения многофотонной ионизации affl от частоты излучения ш. сплошная линия - для линейно поляризованного излучения, штриховая линия - для циркулярно поляризованного излучения. [3]

Схема процесса многофотонной ионизации; справа - прямой процесс; слева - резонансный. [4]

Десятичный логарифм обобщенного сечения Il - фотонной ионизации. [5]

Сводка экспериментальных сечений многофотонной ионизации атомов благородных содержится в табл. 5.4 ( см. обзор [5.3] и разд. [6]

Таким образом, если многофотонная ионизация осуществляется гауссовским оптическим шумом, шумовое возбуждение в п раз более эффективно, нежели монохроматическое. [7]

Из соотношения для вероятности многофотонной ионизации ( 8) видно, что этот процесс носит нелинейный ( по числу фотонов, поглощенных в элементарном акте) характер, а именно степопиой. Величина К & / в 1, где fa означает целую часть величины х, называется степенью нелинейности процесса ионизации. Переход электрона из начального состояния п в непрерывный спектр при многофотонной ионизации носит ( как и в случае многофотонного возбуждения) характер ряда последовательных виртуальных переходов, происходящих без выполнения закона сохранения энергии в каждом из них. Закон сохранения энергии ( 7) выполняется лишь для перехода между начальным и конечным состоянием. [8]

Это явление носит название многофотонной ионизации. В такого рода опытах применяется сфокусированное излучение мощных импульсных лазеров. При этом напряженность электрического поля составляет 106 - 108 В / см. Если ионизация происходит в газе или конденсированном диэлектрике, то при очень большой плотности энергии может возникнуть искровой пробой среды электрическим полем излучения лазера. [9]

Явления многофотонного возбуждения и многофотонной ионизации атомов достаточно широко используются в настоящее время для исследования высоковозбужденных состояний атомов, а также для изучения возмущений спектров атомов в интенсивном световом поле. [10]

Свободные электроны образуются в результате многофотонной ионизации атомов этих примесей. Ввиду малого потенциала ионизации ( 5 - 6 эВ) степень нелинейности при этом не велика и ионизация происходит с большой вероятностью в относительно слабых полях. [11]

В заключение будут рассмотрены некоторые специальные аспекты многофотонной ионизации и многофотонного поглощения в твердых телах. [12]

В работах [247-248] получены первые экспериментальные результаты по многофотонной ионизации Кг и Хе в лучах рубинового и нео-димового лазеров. Отмечается расхождение эксперимента с теорией, которое авторы этих работ объясняют неучетом при теоретических расчетах воздействия поля волны излучения на состояние атомов, а также переходов электронов между уровнями в атомах. [13]

При плотностях мощности выше 1015 Вт / см2 в начальной стадии преобладает многофотонная ионизация, другими словами, энергия ионизации атомов газа достигается за счет накопленной энергии нескольких низкоэнергетических фотонов поля излучения. Лазерная искра дает очень горячую плазму, поэтому она излучает мощный непрерывный спектр. [14]

Страницы: 1 2