Cтраница 2
Понятие поглощенной дозы удобно для сравнения между собой действия облучений разных видов и энергий на разные материалы. Но и оно далеко не всегда удобно из-за того, что величина поглощенной дозы зависит как от свойств и геометрии источника излучения, так и от вида облучаемого материала. Образцы разных веществ, облученные в одном и том же пучке за одно и то же время, получают дозы в разное количество радов. [16]
Понятие поглощенной дозы удобно для сравнения между - собой действия облучений разных видов и энергий на разные материалы. Но и оно далеко не всегда удобно из-за того, что величина поглощен -, ной дозы зависит как от свойств и геометрии источника излучения, так и от вида облучаемого материала. Образцы разных веществ, облученные в одном и том же пучке за одно и то же время, получают дозы в разное количество радов. [17]
Волоконные световоды, так же как и линзы, характеризуются максимальной числовой апертурой, которая, однако, при узких пучках света, поступающих от источника излучения, полностью не используется. Например, общее количество света, собранного волокном от источника Ламберта, пропорционально ( ttosinwc) 2, где величина ие определяется геометрией источника. Аналогично этому, если линзы используются для собирания света от небольшого источника Ламберта, общее количество собранного света пропорционально ( 0sinMc) 2, где ыс определяется размером входного зрачка линз. [18]
Дислокационное кольцо с вектором Бюргерса, лежащим в плоскости кольца, показано на рис. 14, а. Такая геликоидальная дислокация должна испытывать, затруднения при скольжении, исключая отдельные участки, где она имеет совершенный краевой характер. Истинная геометрия источника неясна, но в некоторых случаях источник дислокаций будет, по-видимому, связан с выделившимися частицами. Ясно, что для создания любого типа геликоидов, показанных на рис. 13 и 15, должен происходить сдвиг петли дислокации и геликоид может возникнуть или при действии источника скольжения во время закалки, или под действием выдавливающих напряжений, создаваемых внедренными частицами Механизм выдавливающих напряжений обсуждается в следующей части. [19]
На границах расчетной области, где транспортируемый горючий газ втекает в атмосферу из аварийного газопровода, задаются значения следующих переменных: массового расхода, температуры, концентраций компонент, а также кинетической энергии турбулентности и скорости ее диссипации. При моделировании эти значения переменных определяются для каждого временного шага в процессе решения сопряженной задачи, объединяющей анализ параметров течения газа в разрушившейся трубопроводной системе и оценку параметров распространения газа в окружающей среде. Если на параметры истечения не оказывает влияния геометрия источника и условия истечения газа в атмосферу ( например, наличие глубокого и узкого кратера на месте разрушения трубопровода), то сопряженную задачу можно разбить на две последовательно решаемые подзадачи: сначала определение режима функционирования источника истечения и затем анализ распространения газа в окружающей среде. [20]
В случае сдвига радиоактивного равновесия в формулы следует вводить множитель, характеризующий степень равновесия. Во внешних слоях породы, которые интенсивно эманируют радон, степень равновесности продуктов распада радона по отношению к урану меньше единицы, и поэтому формулы (14.24) - (14.27) указывают верхний предел для поля у-излучения. Кроме того, поле излучения чаще создается не 4я -, а 2л - геометрией источника или еще более ограниченным слоем. Необходимо также учитывать неравномерность распределения урана в породе. По этим причинам реальное поле у-изл Учения будут значительно меньше рассчитанного таким образом. [21]
Другой способ заключается в построении градуировочного графика зависимости скорости счета у-кваи-тов ( или некоторой ее функции) от плотности. Градуировку производят на естественных грунтах или модельных средах известной плотности. В сущности оба способа эквивалентны, так как построение гра-дуировочной кривой соответствует определению ц Эф в каждой градуировочной точке. Значение этого коэффициента зависит от: а) доли рассеянных у-квантов, попадающих на детектор; б) энергии и геометрии источника излучения и геометрических размеров счетчика; в) толщины, плотности и вещественного состава просвечиваемого слоя среды; г) геометрии измерений ( барьерная, пространственная, полупространственная); д) эффективности и спектральной чувствительности детектора излучений. [22]
Существует множество работ, в каждой из которых исследован какой-либо фактор или отражены несколько разных подходов для описания процессов распространения загрязняющих веществ над местностью, имеющей сложный ландшафт или в условиях промышленной застройки. Целью математического моделирования и проведения теоретических исследований механизмов распространения является оценка распределения воздушных потоков и примесей в них. Данное направление заключается в использовании моделей распространения, предназначенных для ровной подстилающей поверхности, модифицированных путем введения эмпирических коэффициентов, учитывающих возможное повышение концентрации в застойных зонах вблизи зданий и сооружений. Такой подход использован, например, в документе ОНД-86. Этот метод рекомендуется для установления нормативов ПДК в Российской Федерации. В этом документе вводится поправочный коэффициент, зависящий от взаимного расположения источника загрязнения атмосферы и близлежащих зданий. Этот подход практически эквивалентен введению понятия эффективной геометрии источника, поскольку застройка, расположенная на удалении от источника, не учитывается. Метод корректировки значений горизонтальной дисперсии при использовании гауссовых моделей, так же как и в ОНД-86, дает возможность оценить вероятные повышения концентраций вблизи зданий. [23]