Геометрия - резонатор
Cтраница 2
 |
Энергетические характеристики лазеров с цилиндрическим активным элементом из стекол ГЛС-2 и КГСС-1080 ( /. ГЛС-1 ( 2. [16] |
На практике пространственно неоднородная анизотропия приводит к уменьшению КПД лазера и при больших размерах зеркал, и при такой геометрии резонатора, когда условие устойчивости выполняется для обеих собственных поляризаций. [17]
 |
Взаимосвязь двух волн с воспроизводящейся кривизной в неустойчивом резонаторе. [18] |
Здесь имеются в виду характер распределений полей на зеркалах и, что самое главное, порядок величины связанных с геометрией резонатора потерь. В предыдущем параграфе было показано, что выяснение этих обстоятельств сводится к поиску таких световых пучков, поперечная структура которых при обходе резонатора остается прежней. Фазовые условия, определяющие только значения собственных частот, в анализ можно не вводить. [19]
Решить уравнение (3.75) можно только приближенно, используя численные методы с применением ЭВМ, либо методом теории возмущений в случае малого отличия геометрии резонатора от плоскопараллельной, когда характеристики его типов колебаний близки к характеристикам мод бесконечного полого волновода. Такая постановка задачи позволяет рассмотреть влияние кривизны зеркал волноводного резонатора на характеристики его типов колебаний. [20]
B ( v - VoVv, где v и vt - резонансные частоты пустого и заполненного конденсатора, В - коэффициент, определяемый геометрией резонатора. [21]
Устойчивую квазиоптическую область, характерную для вогнутых зеркал при N 2, 3, в которой характеристики типов колебаний резонатора остаются устойчивыми к небольшим изменениям геометрии резонатора и близки к характеристикам типов колебаний открытых резонаторов. [22]
 |
Зависимость потерь в резонаторе от угла разъюстировки плоского зеркала. активный элемент из неодимового стекла ГЛС-22 ( 0 7 X 80 мм L 64. [23] |
Если в зависимости L ( r) L - f - я / 2 величина а 0 ( оптический путь между зеркалами убывает по мере удаления от оси), то при выполнении некоторых требований к геометрии резонатора последний является устойчивым. [24]
Ввиду сложности геометрии разрабатываемых резонаторов исследование их характеристик на основе физической модели становится не всегда возможным. [25]
Прямоугольный резонатор, только что рассмотренный нами, имеет много общего с цилиндрическими резонаторами произвольного сечения. В любом резонаторе возможные значения k, а следовательно, и резонансные частоты, определяются геометрией резонатора. В прямоугольном резонаторе, как мы видели, набору чисел klt k2, ku в общем случае соответствуют два независимых вида колебаний, различающиеся поляризацией. [26]
Прямоугольный резонатор, только что рассмотренный нами, имеет много общего с цилиндрическими резонаторами произвольного сечения. В любом резонаторе возможные значения k, а следовательно, и резонансные частоты, определяются геометрией резонатора. В прямоугольном резонаторе, как мы видели, набору чисел klt k %, k3 в общем случае соответствуют два независимых вида колебаний, различающиеся поляризацией. [27]
Потери энергии в неустойчивом резонаторе с конечной апертурой определяются как дифракционными, так и геометрическими е эффектами. Коэффициент потерь, определяемый модулем собственных значений уравнений (3.16), (3.17), сложно немонотонно зависит от геометрии резонатора. На рис. 3.17 представлены характерные зависимости коэффициентов потерь от эквивалентного параметра Френеля. В области малых М ш различным модам соответствуют разные потери, уменьшающиеся с ростом Л экв. При некоторых ( разных для различных мод) значениях параметра Френеля рассматриваемые зависимости претерпевают минимум. [28]
Основной тип волны, возбуждаемой в резонаторе, определяется конструкцией резонатора и в процессе контроля не меняется. Поэтому собственная резонансная частота объемного резонатора будет изменяться при отклонении толщины контролируемого покрытия от номинального значения, поскольку это приводит к изменению геометрии резонатора. Смещение резонансной частоты резонатора вызывается также изменением диэлектрической проницаемости покрытия. Однако, так как для большинства покрытий диэлектрическая проницаемость изменяется в плоскости слоев в очень небольших пределах, а отношение объема материала в резонаторе к общему объему резонатора можно сделать достаточно, малым, то влиянием разброса диэлектрической постоянной можно пренебречь. [29]
Уравнения движения и возбуждения также остаются прежними, но распределение по длине амплитуды ВЧ-поля, которое в усилителе являлось искомой функцией, теперь определяется геометрией резонатора. Электроны взаимодействуют с синхронной пространственной гармоникой электрического поля замедляющей системы. Распределение поля в оротроне оказывается не очень оптимальным, поскольку в конце прибора, где группировка пучка максимальна, амплитуда поля оказывается небольшой. Основной характеристикой оротрона является КПД. Известно, что высокие значения КПД в обычном оротроне достигаются в режиме очень большой мощности ( порядка десятков киловатт), обеспечивающей высокий уровень группировки и взаимодействия пучка даже при неоптимальном пространственном распределении поля. На рис. 8.22 б представлены результаты расчета [40] линий постоянного КПД в координатах линейная плотность тока с автокатода и частота генерации. Важно отметить, что вплоть до частот порядка 40 ГГц требуемые значения линейной плотности тока оказываются вполне реальными. [30]
Страницы: 1 2 3