Cтраница 3
В ряде работ по вопросу о колебаниях кристаллов, появившихся после опубликования работы Борна и Гепперт-Майер [1 ] делаются попытки вычислить частоты так называемых внутренних колебаний кристаллов. [31]
Современный метод вычисления конфигурационного интеграла Zv для реальных газов предложен Урселлом и в общем виде завершен Майером и Гепперт-Майер. [32]
Из приведенных формул видно, что метод Пеннингтона и Коба, по существу, является распространением метода Майера и Гепперт-Майер на многоатомные молекулы и, следовательно, не имеет преимуществ в отношении точности расчета по сравнению с методом Кас-селя, а тем более с методом Гордона. [33]
В отличие от метода Гордона и Барнес в методе Касселя, так же, как в аналогичном методе Майера и Гепперт-Майер, расчеты термодинамических функций газов не требуют применения вспомогательных таблиц. [34]
В связи с этим расчеты по методу Гордона - Барнес мало отличаются по объему вычислительной работы от метода Майера и Гепперт-Майер, который является, несмотря на его меньшую точность, основным методом, применяемым в зарубежной литературе. [35]
Такой метод оценки Viq был впервые предложен Гепперт-Майер и Скляром, и соответствующее выражение [ равенство (3.53) ] называют обычно потенциалом Гепперт-Майер и Скляра; величина ( ii, q) называется интегралом проникновения. [36]
Помимо этого, определение Бриллюэна и Борна обладает тем же принципиальным недостатком, что и определение, предложенное ранее Герцфельдом и Гепперт-Майер, так как оно учитывает лишь свойства кристаллической фазы и не принимает во внимание свойств жидкой фазы, которая в точке плавления находится в равновесии с ней. [37]
Эти новые конфигурации приводят к большому числу состояний, имеющих такую же симметрию и тот же спин, что и волновые функции, использованные ранее Гепперт-Майером и Скляром. Поэтому состояния, появляющиеся в расчете Парра, Крейга и Росса, могут резонировать с рассматривавшимися ранее состояниями, изменяя тем самым их энергии. Это является еще одним примером конфигурационного взаимодействия, с которым мы уже встречались в атомах ( стр. Можно было полагать, что, поскольку эти новые конфигурации имеют очень высокие энергии, они не должны влиять особенно сильно на нижние уровни; во всяком случае, можно надеяться, что их влияние будет одинаково для всех низколежащйх уровней. [38]
В тех случаях, когда колебательно-вращательные составляющие основного электронного состояния молекул газа вычисляются другими приближенными методами ( например, Гордона и Барнес, Касселя, Майера и Гепперт-Майер или в приближении модели жесткий ротатор - гармонический осциллятор), а возбужденные электронные состояния учитываются в виде поправок к составляющим основного электронного состояния, уравнения (11.34) и (11.35) могут быть преобразованы к более простому виду. Это может быть сделано благодаря тому, что термодинамические функции газов, вычисленные приближенными методами, являются суммами соответствующих величин для жесткого ротатора - гармонического осциллятора и поправок, учитывающих отклонения молекул газа от этой модели, а также расщепление уровней вращательной энергии в электронных состояниях. [39]
Фридман и Хар [1615] выполнили расчет термодинамических функций HDO, О2О, НТО и Т2О по молекулярным постоянным, близким к принятым в настоящем Справочнике, но менее точным методом Майера и Гепперт-Майер. Этим объясняются большие расхождения между значениями термодинамических функций HDO, О2О, НТО, ОТО и Т2О, полученными в работе [1615] и в настоящем издании Справочника. В значениях Ф оо и Ф ооо Sieoo и Зим расхождения составляют примерно 0 02 и 0 3; 0 1 и 0 9 кал / моль-град, соответственно. [40]
Сравнение различных приближенных методов расчета термодинамических функций двухатомных газов приводит к выводу, что наиболее совершенным и удобным для практического применения является метод Гордона и Барнес, который благодаря ограничению сумм по и, а также возможности введения поправок, учитывающих конечную величину J, существенно точнее методов Касселя и Майера и Гепперт-Майер и значительно проще для расчетов, чем методы Джиока и Оверстрита и Броунштейна и Юркова. Эти обстоятельства оказываются весьма существенными в расчетах таблиц термодинамических функций при высоких температурах. В качестве примера в табл. 9 и 10 приведены результаты расчетов Na и Оа различными методами. [41]
Ядрам атомов присущ ряд периодически изменяющихся свойств: ядерные моменты ( собственные, магнитные и ква-друпольные), устойчивость и энергия связи, поперечное сечение захвата частиц, энергия присоединения одного нуклона и др. Периодическое изменение ядерных свойств может быть объяснено закономерным распределением нуклонов в ядре, составляющим основу оболочечной теории строения ядер, предложенной Гепперт-Майер, Иенсеном, Фин-бергом и др. Эта теория позволила выделить особую группу магических и субмагических ядер и наметить принципиальные пути построения общей системы устойчивых и радиоактивных изотопов, отражающей периодическое изменение ядерных свойств. [42]
Пеннингтона и Коба; Уилкинсом [ 4269а ] - до 6000 К по методу Пеннингтона и Коба на основании постоянных, близких к найденным Виделом [ 4105а ]; Бруэром и Бреккетт [ 918а ] ( Фг до 2000 К) - в приближении жесткий ротатор - гармонический осциллятор; Кучереком иПапоушеком [24976] - до 3500 К по методу Майера и Гепперт-Майер. Результаты расчетов [2142, 526], выполненных по неверным молекулярным постоянным LiF, содержат значительные ошибки и отличаются от приведенных в настоящем Справочнике на величины до 1 6 и 0 4 кал / моль - град соответственно в значениях Ф6ооо - Данные Уилкинса согласуются с приведенными в табл. 357 ( II) в пределах 0 1 кал / моль - град в значениях Фт и 0 17 кал / моль-град в значениях ST, данные работы [24976] - в пределах 0 03 кал / моль град. [43]
Точно так же оказалось, что имеются такие ядра, которые обладают наибольшей стабильностью по сравнению с соседними. Гепперт-Майер, 1948), а ядра с такими числами протонов или нейтронов ( являющимися ядерными аналогами инертных газов) называют магическими ядрами. [44]
Нуклоны в ядре, по-видимому, не находятся в хаотическом беспорядке. В 1948 г. Гепперт-Майер было высказано предположение, что протоны и нейтроны в ядре распределяются подобно электронам в оболочке атома по определенным ядерным уровням. [45]