G-четность

Cтраница 2

G-четности для нестранных мезонов приведены в табл. 7.5. Например, характеристика 0 - при т ] - мезоне означает нулевой спин, отрицательную обычную четность и положительную G-четность. Как мы уже говорили в § 2, G-четность сохраняется в сильных взаимодействиях и при нулевой странности имеет определенное значение. Поскольку G-четность мультипликативна и равна минус единице для пиона, то G-четная система может распадаться только на четное число пионов, а G-нечетная система - только на нечетное число пионов. Поэтому за счет сильных взаимодействий он не может распадаться на три пиона. Но распад его на два пиона запрещен еще сильнее. Действительно, так как спины г ] - мезона и пиона - нули, то два пиона должны рождаться в S-состоянии. На опыте было обнаружено, что г ] - мезон распадается на три пиона, причем ширина резонанса столь мала, что измерению не поддается. Поскольку трехпионный распад за счет сильных взаимодействий запрещен, то, значит, в реальном распаде участвуют и электромагнитные взаимодействия. Поэтому г ] - мезон должен распадаться на два 7 кванта примерно с такой же вероятностью, как и на три пиона. Специально проведенные измерения подтвердили, что в 40 % случаев идет распад на два у-кванта. Сохранением G-четности обусловлен запрет двух-пионного распада Ф - мезона. [16]

Главное свойство шармония - очень малые ширины адронных распадов при огромном энергетическом выходе - объясняются уже знакомым нам правилом Цвейга ( см. рис. 7.45, а): г частицы имеют отрицательную G-четность, так что могут распадаться за счет сильных взаимодействий не менее чем на три пиона. [17]

Главное свойство шармония - очень малые ширины адронных распадов при огромном энергетическом выходе - объясняются уже знакомым нам правилом Цвейга ( см. рис. 7.45, а): г) - частицы имеют отрицательную G-четность, так что могут распадаться за счет сильных взаимодействий не менее чем на три пиона. [18]

Так как обмен в - канале п - л - рп обладает зарядом, то только нестранные мезоны с / 1 могут давать вклад в - канальный обмен, вершина я - п ограничивает G-четность положительными значениями и четность обмена должна быть естественной. Только р-мезон удовлетворяет всем этим требованиям. Аналогичные замечания в приложении к реакции п-р - - г п, отличающиеся тем, что т ] - мезон имеет положительную G-четность, приводят к тому, что возможен обмен только Л2 - траекторией. Однако для большинства процессов обмены не столь просты. [19]

Если изоспин состояний 1, 2) или 3, 4 вполне определен, то при учете только сильных взаимодействий все состояния л) обладают теми же значениями изоспина, / 3, гиперзаряда, четности и G-четности. [20]

Наряду с ними для мезонов и барионов оказывается удобным ввести следующие, не вполне точные квантовые числа: внутреннюю четность Р ( см. Четность) и гиперзаряд Y ( см. Странность), не сохраняющиеся в процессах, вызываемых слабыми взаимодействиями, и изотопический спин I и G-четность, нарушаемые процессами электромагнитных взаимодействий. Неточные квантовые числа позволяют произвести дальнейшую систематизацию свойств мезонов и барионон и выявить среди них родственные группы частиц. Q, но с одним значением / и Y, объединяются в изотонич. Не исключено, что существуют и др. нестрогие квантовые числа. [21]

Она определена только для сильновзаимодействующих нестранных частиц с нулевым барионным зарядом, тем самым это могут быть либо я - и т) - мезоны, либо образования элементарных частиц с S и В, равными нулю. G-четность сохраняется только в сильных взаимодействиях. В отличие от С-четности она имеет определенное значение и для заряженных членов изотопического мультиплета. Сохранение G-четности накладывает целый ряд запретов в сильных распадах элементарных частиц. [22]

Из инвариантности сильных взаимодействий относительно зарядового сопряжения и поворота в пространстве изотопического спина следует, что величина G сохраняется во всех процессах сильных взаимодействий. Так как понятие G-четности можно распространить на пионы и странные частицы, этот закон сохранения приводит к целому ряду интересных правил отбора. [23]

Положение однолистного полюса и многопионных разрезов для амплитуды NN-рассеяния вперед. [24]

Наиболее эффективный путь для выделения пионного пэлюса заключается в рассмотрении синглетной функции расхождения As. В силу правила отбора по G-четности вклады двух-пионного обмена, скалярные и векторные 2я - обмены, столь важные в других случаях, полностью пропадают в этом канале. [25]

Параграф 5 посвящен формализму изотопического спина. После этого идет параграф о G-четности и два параграфа о симметриях у позитрония и рр - и КК-систем, где студенту предлагается использовать знания, полученные им в предыдущих параграфах. В параграфах 9 и 10 речь идет о распаде / С-Зл; и спине / С-мезона и о теории нейтрального / 0-мезона соответственно. Недавно появились сведения о нарушении СР-инвариантности. [26]

G-четности для нестранных мезонов приведены в табл. 7.5. Например, характеристика 0 при г ] - мезоне означает нулевой спин, отрицательную обычную четность и положительную G-четность. Как мы уже говорили в § 2, G-четность сохраняется в сильных взаимодействиях и при нулевой странности имеет определенное значение. Поскольку G-четность мультипликативна и равна минус единице для пиона, то G-четная система может распадаться только на четное число пионов, а G-нечетная система - только на нечетное число пионов. Поэтому за счет сильных взаимодействий он не может распадаться на три пиона. Но распад его на два пиона запрещен еще сильнее. Действительно, так как спины т ] - мезона и пиона - нули, то два пиона должны рождаться в S-состоянии. На опыте было обнаружено, что т) - мезон распадается на три пиона, причем ширина резонанса столь мала, что измерению не поддается. Поскольку трехпионный распад за счет сильных взаимодействий запрещен, то, значит, в реальном распаде участвуют и электромагнитные взаимодействия. Поэтому ri - мезон должен распадаться на два у-кванта примерно с такой же вероятностью, как и на три пиона. Специально проведенные измерения подтвердили, что в 40 % случаев идет распад на два укванта - Сохранением G-четности обусловлен запрет двух-пионного распада Ф - мезона. [28]

При высоких энергиях наиб, существенны ветвления, связанные с обменом в i-канале полюсом Редже данного типа щ и произвольным числой полюсов Померан-чука. Такие ветвления имеют те же сигнатуру, йзоспин, G-четность, что и полюс а, однайо, вообще говоря, не обладают определ. При учете ветялевйй в / - плоскости амплитуды рассеяния не обладают свойством факторизации. [29]

При энергии, равной энергии покоящегося каона, ощутимый вклад может внести только двухпионное состояние, как единственно возможное состояние при учете только сильных взаимодействий. Трехпионные состояния яля, out) выпадают, если сохраняется G-четность. [30]

Страницы: 1 2 3 4