Иппен
Cтраница 1
Иппен указал возможность получения так называемых безволновых участков сужения, в которых волны, после их йересечения, попадая в концевые точки участка сужения взаимодействуют здесь с волнами понижения и аннигилируют. [1]
Иппен и Шенк [6.19] на лазерной установке с двумя свободно протекающими струями красителей в качестве поглотителя и усилителя получили импульсы длительностью около 0 5 пс. Использованный в этой работе поглотитель состоял из комбинации двух насыщающихся поглотителей. Сам по себе DODCI позволяет генерировать короткие импульсы, однако импульсный режим осуществляется лишь вблизи порога генерации, что требует тщательной юстировки и стабилизации параметров лазера. Добавление в раствор DODCI красителя малахитовый зеленый обеспечивает стабильный импульсный режим также при сильном превышении порога накачки. С другой стороны, малахитовый зеленый сам по себе не позволяет осуществить стабильный импульсный режим. Полученные на этой установке импульсы асимметричны по форме и имеют экспоненциально спадающие фронты. Это подтверждает применимость использованной в разд. С другой стороны, измеренные в [6.19] импульсы не являлись частотно-ограниченными. Частота излучения за время следования импульса менялась ( чирп - см. разд. [2]
Кнапп и Иппен предложили упрощенный метод расчета, который, по их данным, подтверждается экспериментами при следующих условиях: движение можно принять за двухмерное, скорость в живом сечении считать постоянной, дно канала - горизонтальным, трением можно пренебречь, сечение канала прямоугольное. [3]
Харлеман и Иппен [201] рассмотрели затем канал, соединенный с большим бассейном. [4]
Позднее Арндт и Иппен [2] на той же самой экспериментальной установке получили такие же результаты для возникновения кавитации в турбулентных пограничных слоях на шероховатых стенках. [5]
Однако, как показал Иппен, в определенном диапазоне размеров пузырьков скорость подъема пузырька не очень существенно зависит от его диаметра. Так, для пузырьков диаметром 0 2 - 0 6 см скорость их подъема была около 23 см / сек. При диаметре пузырьков 0 2 - 1 5 см скорость их всплывания 28 - 30 см / сек. Пузырьки большего диаметра имеют скорость подъема 35 - 40 см / сек, но оказываются мало устойчивыми и дробятся на более мелкие. При этом пузырьки диаметром до 0 2 см поднимаются прямолинейно, а диаметром более 0 2 - 0 3 см - по спирали. [6]
Институт Пфлейдерера; - - - - Иппен; - - - - Степанов; - X - - Американское насосное объединение. [7]
 |
Форма импульса накачки на входе и выходе световода ( а и стоксова импульса ( б при ВРМБ в световоде длиной м. Горизонтальная шкала-200 не на деление, вертикальная шкала произвольная. [8] |
В первом эксперименте, где наблюдалось ВРМБ в световодах, Иппен и Столен [6] использовали в качестве накачки излучение импульсного ксенонового лазера с длиной волны 535 5 нм. [9]
В заключение этого раздела мы хотим обратить внимание на работу Кобаяси и Иосидзавы [6.41], в которой в дополнение к выведенным здесь основным уравнениям проводится анализ, не ограниченный приближениями Хауса, а также на работу Иппена и Стикса [6.40], в которой проводится численный эксперимент на ЭВМ. Результаты обеих работ совпадают с приведенными здесь как по характеру функциональных зависимостей, так и по порядку оцениваемых величин. [10]
В работах [28-31] рассмотрены решения этого уравнения для задач распространения волн в жидкости. На рис. 10.13 приведено типичное решение, полученное Хуаном и Туком [29] для задачи о прямоугольной гавани, связанной с открытым морем. Все результаты измерений и вычислений относятся к точке А, изображенной на врезке к рис. 10.13. В непосредственной окрестности основного периода колебаний результаты, полученные непрямым МГЭ, немного превосходят результаты Иппена и Годы, что вполне объясняется сделанными ими допущениями. [12]
Фор-ком, Грином и Шенком [6.6] в режиме сталкивающихся импульсов в кольцевом резонаторе. Такие лазеры будут рассмотрены ниже. Наконец, Дителю, Фонтэйну и Дилсу [6.38] удалось посредством компенсации чирпа в СРМ-лазере получить наиболее короткие из наблюдаемых внутри резонатора лазера к настоящему времени импульсы длительностью 53 фс. Вне резонатора Шенк, Форк и Йен [6.32] посредством компрессии получили импульсы длительностью 30 фс, а в дальнейшем Фуд-зимото, Вайнер и Иппен [8.42] - импульсы длительностью 16 фс, Халбот и Гришковский [8.43] - 12 фс, Шенк и др. [8.44] - 8 фс. [13]
Нужно отметить, что один и тот же пузырек за время своего подъема не остается постоянным в объеме в результате диффузии кислорода в жидкость, с одной стороны, и уменьшения гидростатического давления на него по мере подъема, с другой. Маккоуэн и Окун методом фотографирования установили, что после перемещения на 2 / 3 высоты колонны пузырек имеет поверхность, на 20 % большую первоначальной. Иппен отмечает, что в результате газонасыщенности жидкости и повышенной турбулентности, приводящей к захвату пузырей вихревыми потоками жидкости, конечная скорость подъема будет несколько ниже, чем для пузырьков в колонне. [14]
Страницы: 1