Cтраница 2
В данном разделе рассмотрены механические побудители, которые незначительно влияют на гидродинамику кипящего слоя, но улучшают его однородность и устойчивость. [16]
Полученные формулы позволяют описывать процессы в кипящем слое с помощью введенных всего двух параметров, связанных с гидродинамикой кипящего слоя. [17]
Тогда можно показать, что при больших начальных значениях толщины слоя задача об исследовании устойчивости однородного состояния с использованием полных уравнений гидродинамики кипящего слоя, приведенных в § 2 и 3, будет совершенно аналогична исследованной в работах [15, 16] для более простой модели. [18]
В ряде работ [6-8] с этой точкой связывают начало отрыва пузырьков от стенки, а соотношения для ее расчета выводят с позиции гидродинамики пристенного кипящего слоя. При такой постановке задачи в качестве искомых величин рассматриваются отрывные радиусы пузырьков и уровень недогрева потока в сечении канала, где впервые наблюдается значительное увеличение истинного паросодержания. [19]
Имеющиеся работы показывают, что температура газа по толщине кипящего слоя, а значит и все остальные его параметры, сильно меняется при изменении характера гидродинамики потока. Рассмотрим влияние гидродинамики кипящего слоя на химические реакции. Принципиально возможны два режима: турбулентный и ламинарно-турбулентный. На практике чаще реализуется последний. [20]
В справочнике впервые систематизированы методы анализа и расчета широкого класса процессов, осуществляемых в промышленных аппаратах кипящего слоя. Рассматриваются основные закономерности гидродинамики кипящего слоя, дается расчет основных режимов и конструктивных элементов аппаратов. Описываются теплообмен, сушка, сжигание топлив, обжиг, каталитические и сорбционные процессы, кристаллизации и гранулирование. Все разделы иллюстрируются примерами расчета соответствующих процессов. [21]
Причиной, по-видимому, является то обстоятельство, что чем крупнее ( в известных пределах) частицы кипящего слоя, тем больше разность между скоростями газа и частиц, определяющая эффект теплоотдачи конвекцией. Возможно также влияние некоторых других специфических особенностей гидродинамики кипящего слоя. [22]
Книга охватывает широкий круг вопросов, связанных с теорией и практикой обжига серного колчедана в кипящем слое. В ней рассмотрены физико-химические свойства колчедана, изложены основные положения гидродинамики кипящего слоя, тепло - и массообмена в нем частиц пиритного огарка. Значительное место в книге отведено технологии обжига колчедана, конструкциям печей кипящего слоя и вспомогательного оборудования печных отделений, вариантам утилизации тепла, выделяющегося в процессе обжига. В монографии приведены наиболее важные расчетные формулы, а также физические и физико-химические характеристики компонентов обжигового газа. [23]
Первое направление основано на данных по обтеканию отдельных твердых частиц потоком жидкости. Из уравнения равновесия сил, приложенных к твердой частице, на основании теории подобия устанавливаются критериальные зависимости, применимые для гидродинамики кипящего слоя. [24]
Второе направление базируется на основных положениях гидродинамики плотного слоя зернистого материала. Гидродинамика плотного слоя достаточно полно разработана в трудах Н. М. Жаворонкова, М. Э. Ауэрова, Н. Н. Умника и др. Путем введения некоторых допущений методика, разработанная ими для плотного слоя, применяется к кипящему слою. В этом плане разрабатывается теория гидродинамики кипящего слоя в работах большинства исследователей. [25]
Взвешенным слоем называют кипящий ( псевдоожиженный) и фонтанирующий слой, а также различные их модификации. В данной главе рассматриваются некоторые вопросы гидродинамики в этих слоях, имеющие наиболее важное значение для разработки, проектирования и расчета процесса сушки. Так как теоретическим и экспериментальным исследованиям гидродинамики кипящего слоя посвящено большое число монографий [1-5], а систематическое изложение этого вопроса для фонтанирующего слоя отсутствует, то здесь на основе собственных и литературных данных будут подробно рассмотрены вопросы гидродинамики фонтанирующего слоя. [26]
Даже прописная истина в устах авторитета приобретает силу афоризма. Не потому ли без цитаты не обходится практически ни одно публичное выступление. Казалось бы, естественная мысль: прежде чем заняться аналитическим описанием гидродинамики кипящего слоя, целесообразно познакомиться с некоторыми его основными характеристиками. [27]
Поэтому слой не может считаться полностью изотермичым и в нем возможно возникновение местных перегревов материала, что может привести к аварийным режимам работы установки. Для предотвращения подобных случаев в кипящем слое необходимо поместить несколько термопар ( на рис. 57 условно показана одна - поз. Число термопар и их размещение должны уточняться в зависимости от конструкции и гидродинамики кипящего слоя. Рекомендуется устанавливать минимум четыре термопары ( равномерно по кругу) на высотах 100 - 150 и 250 - 300 мм от решетки КС. [28]
Сушка и гранулирование в кипящем слое пока еще сопряжены с большими трудностями. При переработке термочувствительных материалов по схемам, показанным на рис. VII-42, приходится значительно снижать начальные температуры газов, что для многотоннажных производств экономически нецелесообразно. Например, максимально допустимая начальная температура газов при сушке и гранулировании аммофоса в кипящем слое не превышает 170 С, тогда как в распылительных сушилках аммофос высушивается при 650 С. С увеличением производительности аппарата гидродинамика кипящего слоя изменяется и возникает неравномерное температурное поле. Затруднительно также равномерное распределение распыленного материала в объеме кипящего слоя. [29]
Переход свободно лежащего неподвижного слоя мелкозернистого материала в подвижное состояние при заданном фракционном составе определяется гидродинамикой потока газа или жидкости, движущихся в межкусковых каналах слоя. Этот переход осуществляется при вполне определенной скорости потока w K, называемой критической скоростью кипящего слоя. Дальнейшее увеличение скорости потока сверх критической приводит к увеличению объема кипящего слоя и к усилению интенсивности движения частиц мелкозернистого материала. При некоторой скорости и, называемой предельной скоростью, или скоростью выноса, кипящий слой переходит во взвешенное состояние и вместе с потоком выносится из камеры. В пределах от iv K ДО w кипящий слой находится в устойчивом состоянии. Определение этих пределов является очень важной задачей для дальнейшего анализа и расчетов по гидродинамике кипящего слоя. [30]