Гиперзвук

Cтраница 2

Устройство для точечного возбуждения гиперзвука. [16]

Так как длина волны гиперзвука на частоте 75 Гц составляет несколько сотен ангстрем, заманчиво было выяснить, не проявится ли на этой частоте классическая дисперсия скорости звука. Учитывая приближенный характер дебаевской модели для реального кристалла, ответ на этот вопрос априори не может быть получен. С этой целью был поставлен эксперимент [6], в котором в одном и том же кристалле кварца, находящемся в жидком гелии, с помощью двух замедляющих структур ( см. рис. 12.1) были возбуждены гиперзвуковые волны на частотах 9 4 и 75 ГГц. [17]

Согласно современным представлениям поглощение гиперзвука объясняется неупругим рассеянием на тепловых фононах вследствие энгармонизма кристаллической решетки. [18]

Спектры дифракции на ультразвуке в кварце. [19]

Когда мы говорили о гиперзвуке в жидкостях, мы отмечали, что происхождение гиперзвуковых колебаний обязано тепловому движению среды. В кварце колебания частоты 2 - Ю9 гц оказываются близкими к гиперзвуковым и могут быть названы искусственным гиперзвуком. [20]

Впрочем, термины ультразвук и гиперзвук прочно вошли в научно-технический лексикон, так что данную книгу с таким же успехом можно было бы назвать Основами ультраакустики. Так или иначе, она посвящена вопросам распространения ультразвуковых волн в различных средах, рассматриваемых как сплошные. Распространение же ультразвука в сплошной среде, как уже отмечалось, происходит в соответствии с общими закономерностями классической акустики. Однако, как всегда, количество ( в данном случае - частота) переходит в качество, и высокая частота, особые методы генерирования, позволяющие получать направленные пучки, большие интенсивности излучения и другие особенности ультразвука придают вопросам его распространения определенную специфику. [21]

Отсутствие таковой дисперсии на волновых векторах гиперзвука / 106 см 1 означает, что, по-видимому, 0 1 нм. [22]

УЗ см / с есть скорость гиперзвука. [23]

Используются также дебаевские тепловые волны ( см. Гиперзвук) с частотой - 1010 гц. [24]

На основе нелинейной теории была рассчитана интенсивность мощного гиперзвука ( в частности, порядка 10п Гц), генерируемого при вынужденном рассеянии Мандельштама-Бриллюэна. [25]

Измерение полуширин компонент Манделынтама-Бриллюэна дает сведения о поглощении гиперзвука, что эффективно при исследовании жидкостей и растворов, включая и область фазовых превращений. Новая спектроскопическая техника позволяет не только определить полуширину этих линий, но и, пользуясь формулами (161.4) и выражением для 5u KOH4, найти коэффициенты температуропроводности и взаимной диффузии растворов, а также проследить их температурную кинетику и установить закон, по которому эти величины стремятся к нулю при приближении к критической точке жидкость - nap и критической точке расслаивания растворов. [26]

В настоящее время имеется только один-единственный метод изучения распространения гиперзвука в жидкостях - это оптический метод, основанный на изучении рассеянного света. Для того чтобы получить хотя бы общее представление об этом методе и о физическом процессе взаимодействия света и упругих волн, необходимо сначала кратко остановиться на рассеянии света. [27]

Тонкая структура спектральной линии рэлеевского рассеяния в толуоле ( t 20 С. [28]

В самом деле, это означало, что затухание гиперзвука в жидкости не так велико, как это казалось ранее. [29]

МБ приближаются к центральной рэлеевской линии, а скорость гиперзвука падает. [30]

Страницы: 1 2 3 4